FLUIDES EN ÉCOULEMENT Méthodes et modèles Jacques PADET

et donc à un autre critère de similitude (néanmoins équivalent au précédent) :Γ Φ ν =0ρ Cp1∆T0V0µ0(V00( L))22L0p00ν VΦ = (2.53a)0 0C ∆TLΓ νDu côté de la terminologie, la situation est la même que pour le précédent critère. Onvérifie facilement que Γ Φν est le quotient du nombre d’Eckert Ec par le nombre de ReynoldsRe, et on se borne à écrire :EcΓ Φν =(2.53b)Re2.4.5.3. – SIMILITUDE VIS-A-VIS DES SOURCES SURFACIQUESOn se souvient que dans l’équation d’énergie les sources de surface sont constituéespar la diffusion thermique et le terme de rayonnement.♣Critère relatif à la diffusion thermiqueLe terme source est la densité de flux de chaleur ϕ (W. m - 2 ).q S= ϕ = − λ grad TUne fois de plus, nous nous trouvons devant une alternative : mettre l’accent sur leflux thermique ou sur le champ de température.I. – Avec référence au flux de chaleurDans la première éventualité, on est amené à choisir un flux de référence,habituellement sur une paroi, d’où la notation : ϕ p0qSq= ϕ , flux thermique à la paroip+S = ϕ /ϕpOn obtient immédiatement le critère correspondant,Γ ϕ= q0S/ C0V0(2.54), qui est lenombre de Stanton St , autrefois appelé dans la littérature francophone nombre de Margoulis :Stϕ p= Γ ϕ =(2.55)0 0 0ρ C ∆TVpII. – Avec référence au champ de températureDans la seconde éventualité, on décompose l’expression de(2.41b) :0q S , comme dans (2.25) ou