FLUIDES EN ÉCOULEMENT Méthodes et modèles Jacques PADET

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Biland’énergie Nature des sources Termesde l’équationSources devolumeChaleur mise en jeu dansune réaction chimique,émission ou absorption derayonnement, eff<strong>et</strong> Joule<strong>et</strong>c.Energie de pressioncorrespondantsPuissancevolumiqueP(x, y, z, t)(P >0 ou
Rayonnement3) Convection libreΓ =ala0 2 0 3 / 2( g β ∆T) 1/( L )− divϕ 1) Convection forcée ou mixter2 34 n σ TmΓ r =o oρ C V2) Convection libreΓ =rlTABLEAU 3opρ Cp4 n( g02σ Tβ ∆T3moLo1/ 2)Nombre de Boussinesq :01 g β ∆T( LBo = =20 2Γ ( aal )Nombre de Rayleigh :Ra = 1 /Γ a2lPrNombre de Nusselt :Nu = h L o / λo0)3
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FLUIDES EN ÉCOULEMENTMéthodes et
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Octobre 1990
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2.2.2. - Expérience de la plaque p
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PROLOGUE de la première édition
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NOMENCLATUREJe suis exténué. Ce m
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Chapitre 1BASES PHYSIQUES ET THÉOR
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1.1.3. - Viscosité des fluides : a
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peu à l’encontre du sens commun,
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∂Vi∂Vi∂ViVi′ = Vi+ dx + dy
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diagonaux de D caractérisent l’
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T = T . n ( n normale extérieure
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On pose habituellement :T = − p n
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Vy 0 =La paroi étant imperméable,
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qSEn ce qui concerne q r S , on int
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1.3.2. - Bilan de masse1.3.2.1. - B
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où P = ρ V ⊗ V est le tenseur d
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∂U∂t∂V∂t∂W∂t+ V .grad U
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L’application du théorème flux-
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ce qui peut encore s’écrire, pui
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Le long d’un tube de courant él
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où λ désigne la conductivité th
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⎧ ∂h⎪= C∂T⎨∂h1⎪ =⎩
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.Examinons brièvement les principa
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1.3.6.4. - ÉCOULEMENTS EN MILIEUX
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la plus avantageuse pour l’utilis
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D’après le second principe de la
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tourbillonOn reconnaît dans la gra
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⎛ ⎞⎜ 0 ⎟ ⎛ 0 ⎞⎜ ⎟2
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ANNEXES AU CHAPITRE 11.A.1. - LES B
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ΦΣ=∫CVrΣ.n dΣSoit δK la vari
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Alors :div T= −gradp+divt( µ gra
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1.A.5. - EXPRESSION DES ÉQUATIONS
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de viscosité », ce qui est plus o
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Les trois types d’écoulements mi
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Cette interprétation conduit tout
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Deux remarques s’imposent à prop
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plaque plane, l’expérience montr
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encore dans certains échangeurs th
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Il n’y a donc plus ici de conditi
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I. - Référence aux gradients de v
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♥Quant au critère de similitude
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♥ Convection mixte (§ 2.4.3.2.
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0++( 0A ρρ ρ ) = Agrad ρ1grad
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0En principe, C p est une chaleur m
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et donc à un autre critère de sim
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Ceci donne une expression simplifi
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2.4.6. - Le critère de similitude
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ADoΓ ν ν= ScΓ=(2.73)DoA2.5.1.2.
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Intéressons-nous à deux sources 1
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kΓ Ap =(2.87)oVMais traditionnelle
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De même, à la place de Γ ϕ l (2
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g β ∆TLc) Ri =oV Vétant homogè
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ANNEXES AU CHAPITRE 22.A.1. - TABLE
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Il faut tout d’abord convenir de
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2. Les sources d’exergie sont ré
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Pour le choix de ° et S°, deux v
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Bien que n’étant pas utilisées
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Il faut donc, pour disposer d’out
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c’est-à-dire que la diffusion tu
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si la partie imaginaire est positiv
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3.3.3.2. - BILAN DE MASSE SUR UN CO
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∂U− u v = ν t∂yet (3.27) dev
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être déterminée expérimentaleme
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3.3.5. - Diffusion turbulente de ch
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3.4. - MODÈLES LOCAUX BASÉS SUR D
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Page 136 and 137: 3.4.1.3. - RÉSOLUTION DE L’ÉQUA
Page 138 and 139: 2kε = Cµν tMais cette fois, il n
Page 140 and 141: et aussi en écriture vectorielle,
Page 142 and 143: 2k 1 ν tR t = =(3.74c)ε C f νν
Page 144 and 145: En fin de compte, en regroupant, le
Page 146 and 147: Le modèle k - ω repose peut-être
Page 148 and 149: Mais la théorie statistique locale
Page 150 and 151: ♦Coefficients d’autocorrélatio
Page 152 and 153: En convection thermique (resp. mass
Page 154 and 155: • Échelles expérimentalesOn pou
Page 156 and 157: Certains auteurs identifient macro-
Page 158 and 159: L’approche phénoménologique con
Page 160 and 161: lkνtk= =(3.96a)v°kqui représente
Page 162 and 163: ρ ( Vi+ vi∂(s + s'))∂xiµ ⎛
Page 164 and 165: ♣En ce qui concerne l’équation
Page 166 and 167: En fait, il faudrait écrire :C ( t
Page 168 and 169: div cv = div cvdiv ( Dc grad C)= di
Page 171: 3.A.3.4. - MÉTHODE « II »Pour s
Page 179 and 180: = 2 Dc= 2 Dc∂c∂xVet au bout du
Page 181 and 182: C’est fini ; il n’y a plus qu
Page 183: Bilan demasseSources devolumeNature
Page 187 and 188: IIntensité de turbulence, 3.4.5.Je
Page 189 and 190: ÉLÉMENTS DE BIBLIOGRAPHIERien n
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