FLUIDES EN ÉCOULEMENT Méthodes et modèles Jacques PADET

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INDEX ALPHABÉTIQUE DES MATIÈRESAAdhérence à la paroi, 1.1.3.2 ;Affinité (hypothèse d’),Analyse d’échelle, 2.A.2.- dimensionnelle, 2.A.2.Bilan d’une grandeur extensive, 1.3.1.Bilan intégral, 1.3.1 ; 2.A.4.Bilans statistiques, 3.2.Charge, perte de charge,Coefficients de corrélation, 3.5.2.Coefficient de convection massique, 2.5.3.1.- de convection thermique, 2.5.3.2.- de corrélation, 3.A.2.6.- de frottement, 2.4.3.3.- de perte de charge en ligne,- de perte de charge singulière,- de poussée thermique, 2.5.2.2.- de traînée,Conductivité thermique, 1.3.5.1 ; 1.3.6.3 ;Contraintes, 1.2.3 ; 1.2.4 ; 1.2.5 ; 3.3.4.3.Contrainte pariétale, 1.2.5 ;Contraintes (ou tensions) de Reynolds, 3.3.4 ;3.4.1.2♦ ; 3.4.3.4.Convection libre, 2.4.3.4 ; 2.4.5.4 ; 2.5.3.3.- mixte, 2.4.3.2 ; 2.4.3.5 ; 2.5.2.Coordonnées cylindriques, 1.4.3 ; 1.A.5 ;Corrélations, covariance, 3.2.1 ; 3.4.1.1.Couche limite dynamique,- épaisseur,- hypothèses,Couplage (paramètres de - ), 2.5.1 ; 2.5.2.Critères de similitude, 2.3.2 ; 2.4 ; 2.5.2.1.BCDDébit, 1.3.2.1 ;Déformations, 1.2.1 ; 1.2.4.Dérivée particulaire, 1.A.1.Diamètre hydraulique,Diffusion, 1.3.6 ; 2.4.4 ; 2.4.5.3 ; 2.5.3.- turbulente, 3.2.1 ; 3.3.4.3 ; 3.6.2.1.Diffusivité moléculaire, 1.3.6.2.Diffusivité thermique, 1.3.5.2 ; 1.3.6.3.- turbulente, 3.3.2 ; 3.3.3.2 ; 3.3.5 ; 3.4.1.3 ;3.4.2.Dilatation volumique, 1.2.2.Dissipation turbulente, 3.4.1 ; 3.4.2 ; 3.4.3.EEchelle de Kolmogorov, 3.6.3.Ecoulement de Couette, 1.1.3 ;Ecoulements établis,Ecoulements à masse volumique variable, 1.2.4 ;3.A.3.Ecoulement permanent (stationnaire) en moyenne,3.2.1 ; 3.A.2.1 ; 3.A.3.2.Ecoulements à surface libre, 2.4.3.2 ; 2.4.3.5 ;Energie cinétique turbulente, 3.3.4.4 ; 3.4.1.2.Energie interne, 1.3.5.Enthalpie, 1.3.5.2 ; 2.4.5.1.Entropie, 1.3.7 ; 1.A.4 ; 2.A.3; 3.7.Epaisseur de déplacement,- de quantité de mouvement,Equation de Bernoulli, 1.3.4.3 ;- de Bernoulli généralisée, 1.3.4.2 ;- de Blasius,- d’état, 1.5 ; 2.4.6.- d’Euler, 1.3.3.1.- de Falkner-Skan,- de Karman,Equations de Navier-Stokes, 1.3.3.2 ;Equilibrage d’un circuit,Exergie, 1.3.7 ; 2.A.3.Facteurs de formeFermetures, 3.2.3.Fluide newtonien, 1.2.4 ; 1.3.4.2.Fonction de courant, 1.4.2 ; 1.4.3 ;Fonction de dissipation, 1.3.4.2 ; 1.3.5.1 ; 2.4.5.2 ;2.5.1.4 ; 2.5.2.3 ; 3.4.1.3 ; 3.A.1.Formule de Blasius,Formule de Colebrook,Grandeurs de référence, 2.3.1 ; 2.4.3.3 ; 2.4.4.3 ;2.4.5.3 ; 2.5.3 ; 2.A.4.FGHHydrostatique (loi de l’- ), 1.3.3.2.Hypothèse de Prandtl-Kolmogorov, 3.4.1.3 ; 3.6.2.1.
IIntensité de turbulence, 3.4.5.Jets turbulents,JLLinéarité, 3.3.1 ; 3.A.1.Loi de Darcy, 1.3.6.4.- de Fick, 1.3.6.2.- de paroi,- en puissanceLongueur caractéristique d’une canalisation, 2.A.4.- de mélange, 3.3.4.3 ; 3.3.4.5 ; 3.3.5.2 ;3.4.4 ; 3.6.2.1 ; 3.6.2.3.MMéthode de Blasius,- de Cross,- de Pohlhausen,- différentielle,- intégrale,Milieux poreux, 1.3.6.4.Modèle de Couette,- bas - Reynolds, 3.4.3.1.- k - ε, 3.4.2 ; 3.4.3.- k – l, 3.4.1.- k - ω, 3.4.4.- de Van Driest,Moyennes, 3.2.1 ; 3.A.2.NNombre d’Archimède, 2.4.3.2.- de Boussinesq, 2.4.5.4.- de Brinkman, 2.5.2.3.- d’Eckert, 2.4.5.2 ; 2.5.1.4.- d’Euler, 2.4.3.3.- de Froude, 2.4.3.2.- de Grashof, 2.4.3.4.- de Lewis, 2.5.1.2.- de Mach, 2.4.6.- de Nusselt, 2.5.3.2.- de Péclet, 2.4.5.3 ; 2.5.1.3.- de Prandtl, 2.5.1.3.- - turbulent, 3.3.5.2.- de Rayleigh, 2.5.3.3.- de Reynolds, 2.2.1.2 ; 2.2.2 ; 2.4.3.3 ;2.6.1 ; 3.3.1.- - turbulent, 3.4.3.1 ; 3.6.2.3 ; 3.6.4.- de Richardson, 2.4.3.2.- de Schmidt, 2.4.4.3 ; 2.5.1.1.- de Sherwood, 2.5.3.1.- de Stanton, 2.4.5.3,- de Strouhal, 2.4.2 ; 2.6.1.Nombres sans dimension, 2.6.1 ; 2.6.4.Point de fonctionnement d’un circuit,Pompes,Potentiels chimiques, 1.3.7.2.Poussée d’un jet,Pression dynamique, 1.3.4.4 ; 2.4.3.2.- motrice, 1.3.3.2 ; 1.3.6.4.- statique, 1.2.4 ; 1.3.4.4.- totale, 1.3.4.4.Rayonnement, 1.3.5 ; 1.3.7 ; 2.4.5 ; 2.5.2.4.Régimes d’écoulement, 2.2.Rugosité,RANS, 3.2.1.PRSSimilitude, 2.2.3.2 ; 2.3.2.Singularité, perte de charge singulière,Sources (surfaciques ou volumiques), 1.3 ; 1.A.1 ;2.3 ; 2.4 ; 3.4.1 ; 3.4.2 ; 3.7.Sous – couche visqueuse, 3.6.3.4.TTaux de déformation, 1.2.1.- de production d’entropie, 1.3.7.2 ; 1.A.4.- de turbulence, 3.4.5.Tenseur des contraintes, 1.2.3 ; 1.2.4 ; 1.3.3.1 ;1.3.4.1 ;- des quantités de mouvement, 1.3.3.1 ;1.3.6.5 ; 1.A.2 ; 1.A.3.- de Reynolds, 3.3.4.1.- gradient du champ des vitesses, 1.2.1 ;1.3.3 ; 1.3.6.5 ; 1.A.2.Théorème d’Euler,- de l’énergie cinétique, 1.3.4.1.- de Vaschy – Buckingham, 2.A.2.Tourbillon (vecteur), 1.2.1 ; 1.4.1 ; 1.4.3.Turbulence développée, 3.6.1.- homogène, 3.4.5.- de grille, 3.4.5.Viscosité cinématique, 1.1.3.3 ; 1.3.6.5.V
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FLUIDES EN ÉCOULEMENTMéthodes et
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Octobre 1990
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2.2.2. - Expérience de la plaque p
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PROLOGUE de la première édition
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NOMENCLATUREJe suis exténué. Ce m
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Chapitre 1BASES PHYSIQUES ET THÉOR
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1.1.3. - Viscosité des fluides : a
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peu à l’encontre du sens commun,
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∂Vi∂Vi∂ViVi′ = Vi+ dx + dy
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diagonaux de D caractérisent l’
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T = T . n ( n normale extérieure
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On pose habituellement :T = − p n
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Vy 0 =La paroi étant imperméable,
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qSEn ce qui concerne q r S , on int
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1.3.2. - Bilan de masse1.3.2.1. - B
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où P = ρ V ⊗ V est le tenseur d
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∂U∂t∂V∂t∂W∂t+ V .grad U
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L’application du théorème flux-
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ce qui peut encore s’écrire, pui
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Le long d’un tube de courant él
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où λ désigne la conductivité th
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⎧ ∂h⎪= C∂T⎨∂h1⎪ =⎩
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.Examinons brièvement les principa
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1.3.6.4. - ÉCOULEMENTS EN MILIEUX
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la plus avantageuse pour l’utilis
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D’après le second principe de la
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tourbillonOn reconnaît dans la gra
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⎛ ⎞⎜ 0 ⎟ ⎛ 0 ⎞⎜ ⎟2
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ANNEXES AU CHAPITRE 11.A.1. - LES B
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ΦΣ=∫CVrΣ.n dΣSoit δK la vari
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Alors :div T= −gradp+divt( µ gra
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1.A.5. - EXPRESSION DES ÉQUATIONS
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de viscosité », ce qui est plus o
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Les trois types d’écoulements mi
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Cette interprétation conduit tout
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Deux remarques s’imposent à prop
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plaque plane, l’expérience montr
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encore dans certains échangeurs th
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Il n’y a donc plus ici de conditi
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I. - Référence aux gradients de v
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♥Quant au critère de similitude
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♥ Convection mixte (§ 2.4.3.2.
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0++( 0A ρρ ρ ) = Agrad ρ1grad
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0En principe, C p est une chaleur m
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et donc à un autre critère de sim
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Ceci donne une expression simplifi
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2.4.6. - Le critère de similitude
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ADoΓ ν ν= ScΓ=(2.73)DoA2.5.1.2.
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Intéressons-nous à deux sources 1
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kΓ Ap =(2.87)oVMais traditionnelle
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De même, à la place de Γ ϕ l (2
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g β ∆TLc) Ri =oV Vétant homogè
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ANNEXES AU CHAPITRE 22.A.1. - TABLE
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Il faut tout d’abord convenir de
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2. Les sources d’exergie sont ré
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Pour le choix de ° et S°, deux v
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Bien que n’étant pas utilisées
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Il faut donc, pour disposer d’out
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c’est-à-dire que la diffusion tu
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si la partie imaginaire est positiv
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3.3.3.2. - BILAN DE MASSE SUR UN CO
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∂U− u v = ν t∂yet (3.27) dev
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être déterminée expérimentaleme
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3.3.5. - Diffusion turbulente de ch
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3.4. - MODÈLES LOCAUX BASÉS SUR D
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V.grad θ vj= − vjv.grad T − θ
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