C<strong>et</strong>te interprétation conduit tout naturellement à un modèle d’écoulement turbulentdans lequel un mouvement chaotique, d’apparence aléatoire, se superposerait à un mouvementd’ensemble considéré comme mouvement moyen, c’est-à-dire pour le premier à un <strong>modèles</strong>tatistique. Ce mouvement, d’aspect irrégulier (du moins à première vue) constitue lephénomène de la turbulence. La description des écoulements turbulents fera l’obj<strong>et</strong> duchapitre 3.2.2.3.2. – UNE MÉTHODE DE TRAVAIL : LA SIMILITUDEPenchons-nous maintenant sur le dernier enseignement des expériences précédentes.Celle-ci m<strong>et</strong>tent en jeu quatre paramètres que l’on peut modifier : la vitesse du fluide (V ouU ∞ ), une longueur (diamètre D du tube ou longueur de la plaque), la masse volumique ρ <strong>et</strong> laviscosité dynamique µ du fluide. Mais on observe que le critère de transition laminaire –turbulent fait intervenir un seul paramètre adimensionnel Re qui combine les quatreprécédents.On peut alors légitimement se demander si d’autres propriétés des fluides enécoulement ne pourraient pas être décrites également par un nombre réduit de groupementssans dimension.Plus précisément, eu égard au nombre élevé de paramètres nécessaires pour décrirecomplètement un problème d’écoulement anisotherme (ρ, V , T, p, µ, <strong>et</strong>c.), l’interrogationessentielle doit être formulée en ces termes : « A quelle condition peut-on attribuer une valeurgénérale à une expérience particulière ? ». Ou encore : « Peut-on établir des lois decomportement qui ne fassent pas intervenir les conditions particulières relatives à telle ou telleexpérience ? ». La méthode qui perm<strong>et</strong> de répondre par l’affirmative à ces questions porte lenom de similitude.Bien entendu, la même question se pose dans toutes les branches de la physique, maiselle prend une importance majeure en thermoconvection pour la raison indiquée plus haut. Enoutre, si elle se pose d’abord au théoricien, elle présente aussi un intérêt tout particulier pourl’ingénieur qui ne peut, dans bien des cas, ni résoudre son problème compl<strong>et</strong> par le calcul(encore que les choses commencent à changer dans ce domaine), ni prendre le risque financierd’une expérimentation directe en grandeur nature <strong>et</strong> dans les conditions normales d’utilisation.Ce sera le rôle d’une étude sur maqu<strong>et</strong>te que d’apporter des renseignements sur lecomportement du modèle définitif, la similitude perm<strong>et</strong>tant de transposer de l’une à l’autre lesrésultats obtenus.Intuitivement, on se rend compte, par exemple que, pour qu’il y ait similitude entredeux écoulements, il est nécessaire que les trajectoires des particules fluides soient semblables(similitude géométrique, impliquant celle des frontières) <strong>et</strong> que les particules occupent despositions homologues à des instants homologues (similitude cinématique).Il reste maintenant à préciser <strong>et</strong> à compléter ces données intuitives.2.2.3.3. – UN OUTIL DE TRAVAIL : L’ADIM<strong>EN</strong>SIONNEM<strong>EN</strong>TD’une façon moins contraignante, on peut aussi se contenter d’utiliser desgroupements sans dimension uniquement pour diminuer le nombre des paramètres mis en jeu,sans faire spécifiquement référence à la similitude. Ceci élargit l’éventail des possibilités, caril existe des nombres sans dimension qui ne sont pas représentatifs d’une similitude, mais quisont néanmoins des outils de travail utiles <strong>et</strong> appréciés. Nous les passerons en revue au § 2.5.
2.3. – LES FONDEM<strong>EN</strong>TS DE LA SIMILITUDEAvant de nous intéresser de façon plus approfondie aux <strong>modèles</strong> d’écoulements (ch. 3<strong>et</strong> suivants) nous examinerons d’abord la question de la similitude, en essayant de poser leproblème dans toute sa généralité.2.3.1. – Forme adimensionnelle d’une équation de bilanNous partirons de l’équation générale de bilan local (1.24) pour une entité physiquescalaire :∂C+ div( CV ) = qI − div q∂tSen rappelant le sens des notations :C = densité volumique de l’entité considéréeq I = débit local des sources de volumeqS= densité de flux locale des sources de surfaceIl va nous être utile d’indiquer, dans l’écriture de l’équation précédente, que pour uneentité donnée, les sources de surface aussi bien que de volume peuvent être de plusieurs sortes,ce que nous symboliserons par des sommations sur deux indices n <strong>et</strong> m :∂C∂t+div( CV )=∑ qIn− ∑nmdiv qSm(2.1)Si l’on veut faire apparaître dans c<strong>et</strong>te équation des groupements sans dimension, <strong>et</strong>s’affranchir pour sa résolution des valeurs particulières de certains paramètres, on est conduità y introduire des variables adimensionnelles. Il convient pour cela de comparer chaquevariable à une valeur de référence (à l’inverse, l’idée même de comparaison conduit toutnaturellement à la notion de grandeur sans dimension). Pour les coordonnées d’espace <strong>et</strong> d<strong>et</strong>emps, on choisira ainsi :L° : longueur de référence relative à la géométrie de l’écoulement (ou « échelle de longueur »)t° : durée de référence (ou « échelle de temps »).Les grandeurs de référence relatives àV° (grandeur scalaire)oq In <strong>et</strong>C , V , q , q seront, quant à elles, notées C°,Inoq Sm (scalaire également).Les variables adimensionnelles (ou variables réduites) sont alors définies de la façonsuivante :Sm+ x + y + z +x = ; y = ; z = ; t =oooLLL+ C + VC = ; V =o0C V+ q +Inqq In = ; qo Sm=qqInSmoSmtto(2.2)
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FLUIDES EN ÉCOULEMENTMéthodes et
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Octobre 1990
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2.2.2. - Expérience de la plaque p
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NOMENCLATUREJe suis exténué. Ce m
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Chapitre 1BASES PHYSIQUES ET THÉOR
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peu à l’encontre du sens commun,
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∂Vi∂Vi∂ViVi′ = Vi+ dx + dy
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3.3.3.2. - BILAN DE MASSE SUR UN CO
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être déterminée expérimentaleme
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3.3.5. - Diffusion turbulente de ch
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3.4. - MODÈLES LOCAUX BASÉS SUR D
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V.grad θ vj= − vjv.grad T − θ
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3.4.1.3. - RÉSOLUTION DE L’ÉQUA
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2kε = Cµν tMais cette fois, il n
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et aussi en écriture vectorielle,
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2k 1 ν tR t = =(3.74c)ε C f νν
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En fin de compte, en regroupant, le
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Le modèle k - ω repose peut-être
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Mais la théorie statistique locale
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♦Coefficients d’autocorrélatio
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Certains auteurs identifient macro-
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En fait, il faudrait écrire :C ( t
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div cv = div cvdiv ( Dc grad C)= di
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3.A.3.4. - MÉTHODE « II »Pour s
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= 2 Dc= 2 Dc∂c∂xVet au bout du
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C’est fini ; il n’y a plus qu
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Bilan demasseSources devolumeNature
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Rayonnement3) Convection libreΓ =a
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IIntensité de turbulence, 3.4.5.Je
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ÉLÉMENTS DE BIBLIOGRAPHIERien n