Journal des mines
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484 STABILITÉ DES CLOCHES DE GAZOMÈTRES<br />
qui ne supportent pas de forces extérieures autres que<br />
celles qui leur sont transmises par l'intermédiaire du polygone<br />
articulé, nous supposons qu'au sommet de chaque<br />
colonne Ai soit directement appliquée une force F cette<br />
force étant d'ailleurs de grandeur et de direction quelconques.<br />
Pour passer ensuite à la question spéciale qui nous<br />
occupe, il nous suffira de supposer toutes les forces F,<br />
nulles, sauf celles qui se rapportent aux deux colonnes An,<br />
et A,, si n = 2n', ou aux deux colonnes An, et A.3,,, si<br />
n = 2n' + 1.<br />
Ceci posé, soit (fig. 7) Ai Ai un côté du polygone articulé<br />
qui, après la déformation élastique du système, viendra<br />
occuper la position a, ai, en sorte que le point Ai,<br />
sera venu en ai, et le point Ai en ai. La longueur cti_ia,<br />
peut, en raison de la petitesse <strong>des</strong> déplacements élastiques<br />
et dans la limite d'approximation que comportent la Résistance<br />
<strong>des</strong> matériaux (et même la théorie mathématique<br />
de l'élasticité), être regardée comme égale à sa projection<br />
c3 sur sa direction primitive Ai Ai. Donc rallongement<br />
élastique du côté A,_,A, est<br />
Cherchons à déterminer les deux quantités 43 et Aix,<br />
c'est-à-dire les déplacements élastiques <strong>des</strong> deux sommets<br />
consécutifs Ai, et Ai estimés suivant la direction<br />
En vertu du principe de la superposition <strong>des</strong> effets<br />
<strong>des</strong> forces élastiques, le déplacement du point Ai estimé<br />
suivant la ligue A,A, est dû à la somme <strong>des</strong> projections,<br />
sur cette ligne, de toutes les forces agissant au sommet de<br />
la colonne Ai. Ces forces sont<br />
1° Les tensions <strong>des</strong> deux côtés du polygone articulé adjacents<br />
à Ai; nous appellerons ces tensions ti et ti+, en les<br />
comptant négativement si ce sont <strong>des</strong> compressions;<br />
20 La force Fi directement appliquée au sommet de la<br />
(i)<br />
SOUS L'ACTION DU VENT. 485<br />
colonne A. Décomposons-la en deux, suivant les deux côtés<br />
du polygone articulé issus de AÏ, et appelons qi et g', ses<br />
deux composantes que nous compterons positivement ou<br />
négativement suivant qu'elles tomberont sur les côtés du<br />
polygone ou sur leurs prolongements; qi est d'ailleurs la<br />
composante suivant Ai A, et q'i, celle suivant Aik.<br />
Il résulte de là que si in, est le cosinus de l'angle de<br />
contingence du polygone, la somme <strong>des</strong> projections, sur la<br />
ligne A,,Ai, de toutes les forces appliquées au sommet de<br />
la colonne Ai, sera<br />
net,,-ti+mq'i- g,.<br />
En vertu <strong>des</strong> principes, soit de la théorie mathématique<br />
de l'élasticité, soit de la résistance <strong>des</strong> matériaux, le déplacement<br />
élastique A1Ç3 est proportionnel à cette somme.<br />
On a donc<br />
A1f3 = 2nqç 91),<br />
Il étant un coefficient dépendant de la longueur et de la<br />
section <strong>des</strong> colonnes; ce coefficient s'obtient immédiatement<br />
si l'on se contente, comme cela suffit parfaitement<br />
dans la pratique, du résultat fourni par la Résistance; mais<br />
en tous cas, ce qu'il importe de remarquer, c'est que les<br />
colonnes étant, 10 à section circulaire, 20 toute'S identiques,<br />
le coefficient v. est le même pour toutes (cela aussi bien<br />
par les principes de la théorie mathématique que par ceux<br />
de la résistance), et nous verrons que cette remarque dispense,<br />
dans la pratique, de le calculer.<br />
On trouverait, par un raisonnement tout à fait analogue,<br />
[1(t1 ,_,mq,_,),<br />
d'où, pour l'allongement élastique de la barre A1_1 A1,