fundamentos de fÃsica iii fundamentos de fÃsica iii - Departamento de ...
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Uma partícula carregada positivamente penetra num campo magnético com uma<br />
velocida<strong>de</strong>:<br />
r<br />
v = v iˆ<br />
v ˆ<br />
x y<br />
j v<br />
zk<br />
ˆ<br />
0<br />
+<br />
0<br />
+<br />
0<br />
Supondo que B r seja constante e que esteja apontando na direção x <strong>de</strong> um<br />
sistema <strong>de</strong> coor<strong>de</strong>nadas, <strong>de</strong>termine o movimento da partícula em função do<br />
tempo, a partir <strong>de</strong> t=0. Faça um esboço da trajetória.<br />
Solução: Ao penetrar no camo magnético, a partícula ficará sujeita a uma força<br />
magnética<br />
r r r<br />
= q v × B<br />
Portanto, equação <strong>de</strong> movimento da partícula será:<br />
r<br />
dv r r<br />
m = qv × B<br />
dt<br />
r<br />
Como: B = B iˆ<br />
, vem:<br />
r<br />
iˆ<br />
ˆj<br />
k<br />
r r<br />
r<br />
v × B = v v v = 0iˆ<br />
+ v B ˆj<br />
− v B kˆ<br />
Então:<br />
x<br />
B<br />
v<br />
0<br />
F B<br />
z<br />
0<br />
0<br />
dv<br />
m<br />
x = 0<br />
dt<br />
Integrando essa equação com a condição <strong>de</strong> que, em t = 0 ,<br />
x<br />
= v<br />
x<br />
, obtemos,<br />
z<br />
y<br />
v<br />
0<br />
para a componente da velocida<strong>de</strong> da partícula ao longo do eixo Ox:<br />
vx<br />
= v0x<br />
Integrando esta equação, obtemos a componente do vetor-posição da partícula<br />
ao longo <strong>de</strong> Ox:<br />
x = x + v<br />
0<br />
em que esta equação é obtida com a condição <strong>de</strong> que, em t = 0,<br />
x = x0<br />
. Então, o<br />
movimento da partícula ao longo do eixo Ox é retilíneo e uniforme.<br />
Para a componente do movimento segundo Oy, temos:<br />
t<br />
0 x<br />
dv<br />
y<br />
m = + q vz<br />
B<br />
(27.3)<br />
dt<br />
e, para a componete do movimento segundo Oz:<br />
(27.4)<br />
dvz<br />
m = −q v<br />
y<br />
B<br />
dt<br />
Essas duas equações não po<strong>de</strong>m ser resolvidas separadamente pois nelas,<br />
aparecem as duas componentes da velocida<strong>de</strong>. Para resolver esse sistema,<br />
<strong>de</strong>rivemos a equação 27-4 em relação ao tempo:<br />
<strong>de</strong> on<strong>de</strong> tiramos:<br />
2<br />
d v<br />
2<br />
dt<br />
z<br />
dv<br />
y<br />
= −ω<br />
dt<br />
dv<br />
dt<br />
y<br />
= −<br />
1 d v<br />
ω dt<br />
2<br />
z<br />
2<br />
⎛ qB ⎞<br />
⎜ω<br />
= ⎟<br />
⎝ m ⎠<br />
Levando a equação (27.3) nesta ultima e lembrando o valor <strong>de</strong> ω , obtemos:<br />
ou:<br />
q v<br />
z<br />
B<br />
m<br />
d v<br />
dt<br />
= −<br />
1 d v<br />
ω dt<br />
2<br />
z 2<br />
+ ω v<br />
2<br />
z<br />
2<br />
z<br />
2<br />
= 0<br />
Esta equação é a mesma <strong>de</strong> um oscilador harmônico simples, cuja solução é uma<br />
função seno (ou co-seno) da componente da velocida<strong>de</strong> segundo o eixo Oz. Seja,<br />
então a solução:<br />
v z<br />
= A sen ( ω t + φ)<br />
em que A e φ são constantes a serem <strong>de</strong>terminadas. Levando esta equação na<br />
equação diferencial para<br />
que, integrada, nos dá:<br />
v<br />
y<br />
, obtemos:<br />
dv<br />
y<br />
= ω v<br />
y<br />
= ω A sen ( ωt<br />
+ φ)<br />
dt<br />
v y<br />
= −C cos(<br />
ω t + φ)<br />
As constantes <strong>de</strong> integração <strong>de</strong>ssas componentes da velocida<strong>de</strong> segundo os eixos<br />
Oy e Oz são <strong>de</strong>terminadas com os valores iniciais da posição e da velocida<strong>de</strong> da<br />
carga elétrica.<br />
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