fundamentos de fÃsica iii fundamentos de fÃsica iii - Departamento de ...
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F m<br />
senθ e direção do movimento do circuito, mas com sentido oposto a ele; e<br />
como<br />
v d<br />
dt é a mesma distância dl que a carga percorre no condutor, durante o<br />
outra, com módulo<br />
F<br />
m<br />
cosθ<br />
, dirigida para cima na figura 33.5. A primeira<br />
intervalo <strong>de</strong> tempo dt , temos que:<br />
componente ten<strong>de</strong> a fazer a carga elétrica sair pela pare<strong>de</strong> lateral do fio do circuito.<br />
A segunda componente ten<strong>de</strong> a fazer a carga acelerar na direção paralela<br />
ao fio. Entretanto, nenhuma das duas coisas ocorre. A componente paralela ao fio é<br />
equilibrada pelas forças internas <strong>de</strong> colisão a que a carga elétrica fica sujeita ao se<br />
<strong>de</strong>slocar no fio. Isso faz com que a velocida<strong>de</strong> <strong>de</strong> arraste da carga seja constante.<br />
Como a carga elétrica não sai do fio, concluímos que a componente da força<br />
magnética perpendicular ao fio <strong>de</strong>ve ser compensada pela reação normal<br />
N = F senθ da pare<strong>de</strong> do fio sobre a carga elétrica. Esta força é a força externa<br />
m<br />
que <strong>de</strong>ve ser aplicada ao circuito para que este se <strong>de</strong>sloque com velocida<strong>de</strong><br />
constante em relação ao observador S.<br />
PENSE E RESPONDA 33.3<br />
O sentido do vetor N r na figura está consistente com a discussão acima? Desenhe<br />
o vetor que representa as forças internas na figura 33.5<br />
O trabalho realizado pela força<br />
<strong>de</strong>slocamento do circuito em um intervalo <strong>de</strong> tempo dt é:<br />
em que<br />
r r<br />
dW = N • dl =<br />
N r sobre a carga elétrica durante o<br />
( F senθ )( dl) cos0°<br />
= F senθ<br />
( v dt)<br />
m<br />
dW = Fm senθ<br />
( v dt),<br />
dl = v dt é a distância percorrida pelo circuito no intervalo <strong>de</strong> tempo dt .<br />
Substituindo a força magnética por F m<br />
= qv B e senθ<br />
= vd / v vem:<br />
m<br />
dW = qBv dl.<br />
O trabalho total realizado sobre a carga quando ela dá uma volta completa<br />
no circuito é:<br />
l<br />
W = ∫ dW =<br />
+<br />
x<br />
∫ qBvdl + ∫ qBvdl + ∫ qBvdl ∫<br />
0 0<br />
porque os trabalhos efetuados nos ramos superior e inferior do circuito são iguais e<br />
<strong>de</strong> sinais contrários; não há trabalho no ramo do circuito fora do campo magnético;<br />
resta, então, apenas o ramo vertical <strong>de</strong>ntro do campo magnético. Ou seja:<br />
W = qvBl.<br />
Como este trabalho faz mover a carga elétrica, estabelecendo uma corrente<br />
elétrica no circuito, ele po<strong>de</strong> ser visto como uma fonte <strong>de</strong> força eletromotriz. Da<br />
<strong>de</strong>finição <strong>de</strong> força eletromotriz vem, então que:<br />
W ε = = Bl v.<br />
q<br />
Que é exatamente o resultado da lei <strong>de</strong> Faraday obtido<br />
anteriormente. Assim, a força eletromotriz induzida está intimamente<br />
ligada à <strong>de</strong>flexão lateral das cargas elétricas no circuito em movimento em<br />
um campo magnético.<br />
PENSE E RESPONDA 33.4<br />
0<br />
x<br />
o<br />
l<br />
0dl<br />
⎛ vd<br />
⎞<br />
dW = ( qvB)<br />
⎜ ⎟v dt = ( qBv)(<br />
vd<br />
dt)<br />
⎝ v ⎠<br />
dW = ( qvB)( v dt),<br />
498<br />
Certifique-se que<br />
W = qvBl fazendo a integração ao longo do circuito.<br />
Vejamos agora a <strong>de</strong>scrição do fenômeno, visto por um observador S’ em<br />
repouso relativamente ao circuito. Para ele é o campo magnético que se <strong>de</strong>sloca<br />
499