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fundamentos de física iii fundamentos de física iii - Departamento de ...

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Solução O elemento <strong>de</strong> força<br />

dF<br />

r sobre um segmento do fio dl<br />

r é:<br />

r r r<br />

dF = i dl × B<br />

EXEMPLO 28.4<br />

Consi<strong>de</strong>re o Exemplo 28.3 mas com o fio na forma <strong>de</strong> uma semicircunferência<br />

fechada em seu diâmetro, com o campo magnético situado no plano do arco,<br />

conforme a figura 28.9.<br />

Ele está no plano xy e tem a direção radial como indicado na figura, porque é<br />

perpendicular ao segmento do fio (que está no plano xy) e ao vetor indução<br />

magnética (que coinci<strong>de</strong> com o eixo Oz).<br />

A força total po<strong>de</strong> ser obtida escrevendo-se a expressão <strong>de</strong><br />

fazendo a integração <strong>de</strong> 0 a π . Ou seja, sabendo que:<br />

r<br />

dl<br />

= −d l sinθ iˆ<br />

+ d l cosθ<br />

ˆj<br />

,<br />

dF<br />

r em termos <strong>de</strong> θ , e<br />

com dl = R dθ e B = B kˆ<br />

, temos:<br />

r r r<br />

dF<br />

= i dl × B = ( −i<br />

R sinθ<br />

dθ<br />

iˆ<br />

+ i R cosθ<br />

dθ<br />

ˆ) j × B kˆ<br />

Figura 28.9: arco no plano do campo magnético.<br />

SOLUÇÃO: A força sobre a parte retilínea do fio condutor tem o módulo<br />

tal que:<br />

r<br />

dF<br />

= i R Bcosθ dθ<br />

iˆ<br />

+ iRBsinθdθˆj<br />

F = i l B = i (2 R)<br />

B 2i<br />

R B<br />

1<br />

=<br />

Po<strong>de</strong>mos agora integrar sobre θ e obter:<br />

r<br />

π<br />

π<br />

F = i R Biˆ<br />

∫ cosθ<br />

dθ<br />

+ i R B ˆj<br />

∫ sinθ<br />

dθ<br />

0<br />

0<br />

r<br />

π<br />

π<br />

F i R B ˆj<br />

sinθ<br />

dθ<br />

= iRB[ − cosθ<br />

] ˆj<br />

∫<br />

=<br />

0<br />

0<br />

que é igual:<br />

r<br />

F = 2 i R B ˆj<br />

l 2R<br />

pois = e o fio está perpendicular ao campo. A direção <strong>de</strong> F r 1 é para a frente<br />

r r<br />

da página pois l × B está dirigido para a frente da página (saindo <strong>de</strong>la),<br />

(lembre-se que o produto vetorial é feito levando o primeiro vetor na direção do<br />

segundo, sempre pelo menor ângulo formado pelos dois).<br />

Para encontrar a força sobre a parte encurvada do condutor <strong>de</strong>vemos,<br />

inicialmente, encontrar uma expressão para o diferencial da força num segmento<br />

dl . Se θ for o ângulo entre B e dl então o módulo <strong>de</strong> dF<br />

2<br />

é:<br />

r r<br />

dF = i | dl × B |= i B sinθ<br />

dl<br />

2<br />

ATIVIDADE 28.3<br />

No exemplo anterior, qual é o módulo, direção e sentido da força magnética que<br />

atua na meia circunferência se a corrente elétrica e o campo elétrico tiverem<br />

sentidos opostos aos da Figura 28.8?<br />

e, como dl = Rdθ<br />

, vem que:<br />

dF = i B sinθ<br />

R d .<br />

2<br />

θ<br />

Observe que a direção da força sobre qualquer elemento é a mesma: para trás da<br />

395<br />

396

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