fundamentos de fÃsica iii fundamentos de fÃsica iii - Departamento de ...
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EXEMPLO 33.1<br />
Calcule o campo elétrico induzido na espira <strong>de</strong> raio r da Figura 33.1, sabendo que<br />
o campo magnético na região do circuito é uniforme e aumenta com uma taxa<br />
dB / dt .<br />
PENSE E RESPONDA 33.1<br />
dB r<br />
Se for positivo qual é a orientação <strong>de</strong> E ? Ou vice versa?<br />
dt<br />
Solução:<br />
Para <strong>de</strong>terminar o campo elétrico, temos que <strong>de</strong>terminar uma curva <strong>de</strong> integração<br />
para a equação (33.1). Como po<strong>de</strong>mos ver, a simetria do problema nos diz que<br />
esta curva <strong>de</strong>ve ser um círculo <strong>de</strong> raio r. Escolhendo, então, como o sentido<br />
positivo do percurso da curva <strong>de</strong> integração (o sentido <strong>de</strong><br />
mesmo sentido <strong>de</strong> E r , obtemos:<br />
W = q E ( 2π<br />
r),<br />
dl<br />
r ), como sendo o<br />
É importante compreen<strong>de</strong>r que este resultado vale também na<br />
ausência <strong>de</strong> um condutor. Ou seja, o campo elétrico induzido exisirá<br />
in<strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ntemente da presença <strong>de</strong> qualquer carga <strong>de</strong> prova! Isso quer<br />
dizer que uma carga livre num campo magnético variável sofrerá a ação<br />
<strong>de</strong>sse mesmo campo elétrico.<br />
No caso geral, como a força eletromotriz induzida é o trabalho por<br />
unida<strong>de</strong> <strong>de</strong> carga realizado pelo campo elétrico no <strong>de</strong>slocamento da carga<br />
ao longo <strong>de</strong> uma curva <strong>de</strong> integração fechada, po<strong>de</strong>mos escrever que:<br />
on<strong>de</strong> r é o raio da espira. Então, <strong>de</strong> 33.1 vem:<br />
ou:<br />
ε = E ⋅ 2π<br />
r<br />
ε<br />
E =<br />
2π<br />
r<br />
Com este resultado e a lei <strong>de</strong> Faraday, <strong>de</strong>scobrimos que o campo E r assim gerado<br />
é:<br />
ou:<br />
| E |=<br />
Portanto, se a variação <strong>de</strong> B r<br />
2<br />
( Bπ<br />
r )<br />
2<br />
1 ⎛ dΦ<br />
m ⎞ 1 d<br />
π r<br />
⎜−<br />
⎟ = −<br />
= −<br />
2π r ⎝ dt ⎠ 2π<br />
r dt 2π<br />
r<br />
2<br />
( Bπ<br />
)<br />
1 d<br />
| E |= −<br />
r<br />
2π<br />
r dt<br />
2<br />
π r<br />
| E |= −<br />
2π<br />
r<br />
E<br />
dB<br />
dt<br />
r dB<br />
= − .<br />
2 dt<br />
dB<br />
dt<br />
com o tempo for especificada, o campo elétrico<br />
induzido po<strong>de</strong> ser calculado e seu sentido <strong>de</strong>ve ser tal que se oponha à<br />
variação do fluxo magnético<br />
∫<br />
r r dΦ<br />
E • dl = −<br />
dt<br />
m<br />
(33.1)<br />
É sempre bom relembrar que a integral <strong>de</strong> linha da equação acima é feita<br />
ao longo <strong>de</strong> uma curva fechada. Para isso, <strong>de</strong>vemos escolher um sentido <strong>de</strong><br />
percurso da curva como positivo.<br />
1) É importante ter sempre em mente que os campos elétricos criados<br />
por indução não são associados a cargas elétricas, mas sim, a um<br />
fluxo magnético variável no tempo. Há então, uma diferença<br />
fundamental entre o campo gerado por cargas elétricas e o gerado por<br />
indução. Por exemplo, as linhas <strong>de</strong> força <strong>de</strong> um campo associado a cargas<br />
elétricas têm início em uma carga positiva e término em uma carga<br />
negativa. As linhas <strong>de</strong> força <strong>de</strong> campos elétricos induzidos são<br />
sempre linhas fechadas, isto é, sem extremida<strong>de</strong> livre.<br />
2) Outro ponto importante é que o campo elétrico gerado por cargas elétricas é<br />
conservativo. Com efeito, a diferença <strong>de</strong> potencial entre dois pontos <strong>de</strong>ste<br />
campo:<br />
b r r<br />
V −V<br />
= −∫ E • dl<br />
b<br />
a<br />
a<br />
tem sempre o mesmo valor, in<strong>de</strong>pen<strong>de</strong>ntemente da trajetória escolhida para<br />
calcular a integral do campo elétrico. Em particular, quando o ponto A<br />
coinci<strong>de</strong> com o ponto B, obtemos:<br />
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