fundamentos de fÃsica iii fundamentos de fÃsica iii - Departamento de ...
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temos, da Figura 29.3:<br />
r<br />
dl<br />
dx iˆ<br />
r<br />
P<br />
= 0iˆ<br />
y ˆ<br />
r<br />
= ′<br />
+<br />
P<br />
j<br />
'= x′<br />
iˆ<br />
(lembre que<br />
Então:<br />
Então:<br />
r ' é o vetor-posição <strong>de</strong> dl<br />
r no sistema <strong>de</strong> coor<strong>de</strong>nadas escolhido).<br />
r − r ' = −x′<br />
iˆ<br />
+ y<br />
P<br />
r r r<br />
dl<br />
× ( −<br />
') = dx′<br />
iˆ<br />
× [( −x′<br />
) iˆ<br />
+ y ˆ] j = y dx′<br />
kˆ<br />
P<br />
on<strong>de</strong> o unitário kˆ tem a direção perpendicular à folha <strong>de</strong> papel e o sentido para<br />
fora <strong>de</strong>la. Portanto:<br />
r<br />
B<br />
O resultado da integral é:<br />
r<br />
dB<br />
P<br />
µ i y dx′<br />
0<br />
P<br />
2 2<br />
4π<br />
[( x′<br />
) + y ]<br />
ˆj<br />
= 3/2<br />
P<br />
r µ<br />
0<br />
i<br />
dB = y<br />
4π<br />
P<br />
kˆ<br />
dx′<br />
+ y<br />
L / 2<br />
= ∫<br />
P<br />
fio ∫−<br />
L / 2 2 2 3/2<br />
[( x′<br />
)<br />
P<br />
]<br />
P<br />
kˆ<br />
EXEMPLO 29.2<br />
Campo gerado por um fio infinito<br />
Solução: No caso do fio infinito, a integral do Exemplo 29.1 fica:<br />
I<br />
y<br />
dx′<br />
= ∫ + ∞<br />
P<br />
− ∞<br />
2<br />
− ′ + 2<br />
[( x ) ]<br />
3/2<br />
P<br />
x yP<br />
Fazendo -u = xP − x′<br />
vem d x′ = du e a integral fica:<br />
Então:<br />
+∞ du 1 u<br />
I =<br />
=<br />
=<br />
∫<br />
2 2 2<br />
2<br />
[ u + y ] 1 y<br />
−∞ 2 2 3/2 2<br />
[ u + yP<br />
] y<br />
p<br />
p<br />
P<br />
−∞<br />
r<br />
B<br />
µ<br />
0<br />
i yP<br />
2 µ i<br />
× =<br />
2<br />
4π<br />
y 2π<br />
y<br />
=<br />
0<br />
O módulo <strong>de</strong> B r varia com o inverso da distância ao fio e o vetor está no plano<br />
perpendicular ao fio. A Figura 29.4 mostra as linhas <strong>de</strong> força do vetor B r . A<br />
corrente, representada pelo ponto central, tem o sentido para fora da página.<br />
P<br />
P<br />
kˆ<br />
+∞<br />
2<br />
+ L 2<br />
+ L / 2 dx′<br />
1 x'<br />
1 ⎡ L / 2<br />
− L / 2 ⎤<br />
∫ =<br />
= ⎢<br />
−<br />
−L<br />
/ 2 2 2 3/2 2<br />
2<br />
[( x′<br />
) + y ] y<br />
P<br />
P<br />
[( ) ( ) ] [ ] [ ] ⎥ ⎥<br />
2 2 2<br />
2<br />
2 2 2<br />
2 2 1/<br />
x'<br />
+ y<br />
1 y ⎢⎣<br />
+<br />
1/<br />
P ( L / 2) yP<br />
( L / 2) + y<br />
p<br />
P ⎦<br />
−L<br />
2<br />
o que dá:<br />
ou:<br />
r<br />
B<br />
µ<br />
0<br />
i<br />
y<br />
4π<br />
1<br />
2<br />
y<br />
2 L<br />
= P<br />
2 2 1/<br />
P [ L + yP<br />
]<br />
2<br />
r µ<br />
0<br />
i<br />
B =<br />
2 π y<br />
P<br />
L<br />
2 2<br />
[ L + 4y<br />
]<br />
ATIVIDADE 29.1<br />
Determine B r para um ponto Q, simétrico ao ponto P do Exemplo 29.1.<br />
P<br />
1/2<br />
kˆ<br />
kˆ<br />
Figura 29.4: Linhas <strong>de</strong> força da indução magnética <strong>de</strong> um fio longo.<br />
Dos Exemplos 29.1 e 29.2, bem como a Ativida<strong>de</strong> 29.1 po<strong>de</strong>mos<br />
extrair uma maneira <strong>de</strong> <strong>de</strong>terminar a direção do campo magnético em um<br />
ponto P do espaço, gerado por um fio conduzindo uma corrente elétrica.<br />
Basta, com a mão direita aberta, fazer coincidir o polegar com o sentido da<br />
corrente elétrica no fio. Em seguida, fechemos a mão. A direção da indução<br />
magnética em P será perpendicular ao plano contendo P e o fio e o sentido,<br />
o <strong>de</strong> fechamento da mão.<br />
EXEMPLO 29.3<br />
Consi<strong>de</strong>re o circuito abaixo (Figura 29.5), on<strong>de</strong> as linhas curvas são semicírculos<br />
com centro comum C . O raio do maior semicírculo é b e o do menor é a = b/ 2 .<br />
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