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fundamentos de física iii fundamentos de física iii - Departamento de ...

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Tal que o campo é dado por ( σ r′<br />

dr′<br />

cosφ<br />

dθ<br />

′<br />

E z ) =<br />

zˆ<br />

P ∫<br />

.<br />

2 2<br />

4π<br />

ε ( r′<br />

+ z )<br />

2<br />

0<br />

P<br />

r<br />

φ ( σ 2π<br />

R r′<br />

dr′<br />

E z<br />

P<br />

) = d<br />

zˆ<br />

.<br />

2 2<br />

4<br />

∫ θ ′<br />

π ε<br />

0 ∫0<br />

( r′<br />

+ z )<br />

3/2<br />

2 2<br />

E como cos = y<br />

P/<br />

r′<br />

+ z P<br />

:<br />

0<br />

P<br />

A integração em θ′ po<strong>de</strong> ser feita imediatamente e dá um fator<br />

simples:<br />

2 2<br />

u = r′ + z<br />

P<br />

→ du = 2 r′<br />

dr′<br />

2 π . A integral é<br />

Figura 5.4: Disco plano com distribuição superficial <strong>de</strong> carga homogênea.<br />

Então, o campo elétrico no ponto situado à distâcia z do centro do anel é:<br />

′<br />

( r′<br />

R<br />

∫0<br />

′<br />

2 2<br />

r dr 1 R + z<br />

2 2<br />

P du 1/2 R + z<br />

P<br />

=<br />

= −u<br />

|<br />

2 2 3/2 2 3/2<br />

2<br />

+ z ) 2<br />

∫z<br />

z<br />

P<br />

P u<br />

P<br />

E(<br />

z<br />

P<br />

1 dq 2πσ<br />

r dr<br />

) = ∫ dE =<br />

2<br />

2 2<br />

4<br />

∫ =<br />

π ε r 4πε<br />

∫<br />

( r + z )<br />

0<br />

R<br />

0 0<br />

.<br />

3 / 2<br />

P<br />

Finalmente, substituindo na expressão para o campo. Vem:<br />

Esta integral foi feita no Exemplo 4.3. O resultado então é:<br />

r<br />

E(<br />

z<br />

P<br />

σ ⎡<br />

) = ⎢1<br />

−<br />

2ε<br />

0 ⎢<br />

⎣<br />

z<br />

P<br />

2<br />

R + z<br />

2<br />

P<br />

⎤<br />

⎥ zˆ.<br />

⎥<br />

⎦<br />

(5.4)<br />

r<br />

E(<br />

z<br />

P<br />

σ ⎡<br />

) = ⎢1<br />

−<br />

2ε<br />

0 ⎢<br />

⎣<br />

z ⎤<br />

P<br />

⎥ zˆ.<br />

2 2<br />

R + z ⎥<br />

P ⎦<br />

(5.5)<br />

Ativida<strong>de</strong> 5.3<br />

Calcule o campo elétrico para pontos muito distantes do disco do exemplo 5.3<br />

Ativida<strong>de</strong> 5.4<br />

Qual seria o valor do campo elétrico caso<br />

consi<strong>de</strong>rar o disco como um plano infinito <strong>de</strong> cargas?<br />

R >> z<br />

P ? Nesse caso você po<strong>de</strong>ria<br />

EXEMPLO 5.4<br />

SOLUÇÃO ALTERNATIVA PARA O PROBLEMA DO DISCO CARREGADO<br />

Ao invés <strong>de</strong> resolvermos o problema com a integração direta do campo como acima,<br />

po<strong>de</strong>mos resolver o problema dividindo o disco em elementos <strong>de</strong> área dσ, constituidos<br />

por anéis <strong>de</strong> raio r e espessura dr como mostrado na Figura 5.4.<br />

O elemento <strong>de</strong> área do anel é: da = (2π<br />

r)<br />

dr<br />

5.3 CÁLCULO DO CAMPO ELÉTRICO EM DISTRIBUIÇÕES DE CARGA EM<br />

TRÊS DIMENSÕES<br />

O exemplo 5.5 mostra a dificulda<strong>de</strong> <strong>de</strong> calcularmos o campo elétrico <strong>de</strong><br />

distribuições contínuas <strong>de</strong> carga, por causa das integrais (no caso mais geral, triplas)<br />

que aparecem durante o cálculo e exigem muito trabalho. É possível evitar ter que<br />

efetuar essas integrais e resolver o mesmo problema em algumas linhas efetuando no<br />

máximo uma integral unidimensional. O que nos proporciona isso é a lei <strong>de</strong> Gauss, que<br />

veremos na próxima unida<strong>de</strong>.<br />

94<br />

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