1110 : <strong>Lösungen</strong> <strong>zu</strong> <strong>den</strong> <strong>Aufgaben</strong>einem sehr kleinen Winkel a gegen die Horizontale auf dieheiße Schicht auffällt, wobei im Grenzfall n cos a = n + !'!.noder n 1 - a 2 2) = n + !'!.n oder a = ~ =2(no - 1) !'!.T ITo ist. Mit no = 1,000272, !'!.T = 30 K,To = 300 K folgt a = 7 · 10- 3 . Hat der Beobachter seine Augenin der Höhe h über der völlig ebenen Straße, dann setztdie Totalreflexion in einer Entfernung a = hla =hl J2(no - 1) T ITo ein, im Beispiel mit h = 1,4 m (Autofahrer)bei a = 200m. Jenseits von a spiegelt sich der Himmelan der Straße, genau als ob diese naß wäre. Der Kamelreiterin der Sahara hat ein größeres h, sieht also <strong>den</strong> "See" ingrößerem Abstand. Die Entfernung a gibt direkt die Temperaturdifferenz!'!.T. Eigentlich handelt es sich in bei<strong>den</strong> Fällennicht um eine Totalreflexion, sondern um Lichtkrümmunginnerhalb der wärmeren Schicht. Sie habe die Dicke d,also <strong>den</strong> Brechzahlgradienten !'!.nld = (no- 1) !'!.T l(dT).Der da<strong>zu</strong> praktisch senkrechte Lichtstrahl erfährt dieKrümmung 1IR = !'!.nld, wird also, falls er die Straße geradestreift, abgelenkt um <strong>den</strong> Winkel 2ß = 2J2d!R =2J2(no - 1) !!.T ITo. ß ist genau wieder das oben berechnetea.9.4.5. Atmosphärische RefraktionDas <strong>zu</strong>r Erde tangentiale Licht der untergehen<strong>den</strong> Sonnehat nach Abschn. 9.4.1 in der Atmosphäre mit ihrer höhenabhängigenBrechzahl die Krümmung 1lr = n- 1 dnldh =d ln n I dh. Die Abweichung der Brechzahl von 1 ist annäherndproportional der Dichte, diese nimmt etwa nachder e-Formel ab: n = 1 + aQ = 1 + be-h/H. Damit wirdlnn :::::J be-h/H und der Krümmungsradius r :::::J Hb-ieh/H,in Bo<strong>den</strong>nähe r :::::J H I b. Für die Erdatmosphäre istH = 8 km und b = 0,0003, also r :::::J 25 000 km. Der tangentialeStrahl läuft eine Strecke x = ..fiRii :::::J 300 km(Pythagoras! R Erdradius) durch die Schichtdicke H. Aufdieser Strecke wird er abgelenkt um xl r :::::J 0,6°. DieSonnenscheibe erscheint unter 0,5° und legt die 0,6° in0,6° · 24 hl360° :::::J 2,4 min <strong>zu</strong>rück, Tagesverlängerung5 min. Bei viermal so dichter Atmosphäre wäre der Krümmungsradiusgleich dem Erdradius: Das Licht liefe ringsum <strong>den</strong> Planeten, es gäbe keine Nacht und keinen Horizont.Allerdings sähe "ganz hinten" auf dem Planeten dieSonne aus wie ein horizontaler Strich von recht geringerLeuchtkraft. Auf dem planetenumspannen<strong>den</strong> Meer säheman, entsprechende "Sicht" vorausgesetzt, z. B. sich selbstvon hinten. Ein hoher Berg bei <strong>den</strong> Antipo<strong>den</strong> zöge sichals Wand rings um <strong>den</strong> "Horizont", man sähe alle seine Flanken.Auf der Venus ist sogar r :::::J Rl20 :::::J 320 km. Die Umgebungscheint sich wie eine flache Schüssel um <strong>den</strong> Beobachterhoch<strong>zu</strong>wölben. Die Wolkenschicht (zweite paralleleSchüssel) deckt allerdings alles ab, was weiter als etwa1 000 km entfernt ist. Das Tageslicht läuft, mehrfach "reflektiert",um <strong>den</strong> ganzen Planeten. Am Sonnenrand(R = 6 · 10 5 km, H = kT l(mHasonne) :::::J 20 · Skm · 29120 :::::J160km), ist x = ..fiRii :::::J10 4 km, Ablenkung um 2" beir :::::J 109 km; r = H I b liefert b :::::J w- 7 , was weniger als1 mbar Wasserstoff entspricht. So genau muß die Gasdichteüber der Chromosphäre bekannt sein, damit man <strong>den</strong> relativistischenEffekt aus der gemessenen Ablenkung "herausfischen"kann.9.4.6. ElektronenspiegelMan könnte meinen, die optischen Eigenschaften wür<strong>den</strong>durch die Form der "Rückwand" in Abb. 9.67 bestimmt,und eine ebene Rückwand z. B. erzeuge einen ebenen Spiegel.Das Wesentliche ist aber das Hervorquellen der Niveauflächenaus der Lochblende, das nur noch stärker wird, wennman die Rückwand eben oder gar konvex macht. Einen ebenenSpiegel, für <strong>den</strong> bei allen Elektronenenergien und -richtungenEinfallswinkel a = Ausfallswinkel ß wird, erhält mannur, wenn man das Feld auch vorn ganz "plattdrückt", z. B.zwischen einer ebenen Rückwand und einem ebenen Drahtnetzvon genügender Maschenfeinheit ein homogenes Feldherstellt. Darin beschreiben die Elektronen Wurfparabeln,und a = ß ist immer erfüllt. Die Eigenschaften eines beliebigenanderen Feldes E kann man dann ableiten, indem mandie konforme Abbildung sucht, die das homogene Feld in dasFeld E überführt. Die gleiche Abbildung führt auch die leichtan<strong>zu</strong>geben<strong>den</strong> Elektronenbahnen im homogenen Feld in dieim FeldE über. Bahnen, die von einem Punkt in verschie<strong>den</strong>enRichtungen ausgehen, schnei<strong>den</strong> sich bei Ablenkungdurch das homogene Feld i. allg .. nicht alle wieder in einemPunkt. Damit sie es im FeldE doch tun, muß der Schnittpunkteine "Singularität" der konformen Abbildung sein. Näheresüber diese begrifflich sehr eleganten Metho<strong>den</strong> lehrt dieFunktionentheorie.9.4.7. Lange LinseWir rechnen natürlich in Zylinderkoordinaten z, r, rp. Dasrotationssymmetrische Feld hat Brp = 0 und keine rp-Abhängigkeit.Es ist überall divergenzfrei, also div B =Bz,z + 2Br,r = 0 (r zählt doppelt, weil es zwei <strong>zu</strong>einandersenkrechte r-Richtungen gibt), d. h. Br,r = - ~ Bz,z· Näherungder geometrischen Optik: Ablenkwinkel klein, alsoVz = v praktisch konstant. Bewegungsgleichungen: Vrp =evBrlm, Vr = -evrpBzlm. Wir eliminieren Vrp, indem wirnochmal nach t ableiten: Vr = -evrpBzlm = -e 2 vBrBz.Existenz eines Brennpunktes bedeutet vrlv = rlf. alsoVr,r =vif. Wir leiten die Bewegungsgleichung nochmalnach r ab: Vr,r = -e 2 v(B 2Br,r +BrBz,r)lm 2 . Das Gliedmit Bz,r ist klein, weil das Feld annähernd achsparallel ist.Mit Br,r = - ~ Bz,z bleibt Vr,r = ~ e 2 vB2Bz,zl m 2 . Wir integrierendiese Gleichung nach dem Schema x =!(1 '* dx = f dt = f dzlv =} x = v-i I f dz, also Vr,r =!e B~lm 2 (<strong>den</strong>n B 2B 22 ist die Ableitung von 1B~). alsoVr,r = !e 2 I B~ dzlm 2 v', und wegeneU = !mv 2 folgt (9.30).
Kapitel 10: <strong>Lösungen</strong> 111110.1.1. Glasplatte INehmen wir ein 0,1 mm-Mikroskopdeckgläschen und monochromatischesLicht von 500 nm. Einer Änderung des Gangunterschiedesum A./2 entspricht nach (10.18) eine Schwenkungdes Bündels um ca. 3 °, wenn rx klein ist, und von ca. 5°,wenn rx ~ 60° ist. Schwenkt man also Lichtquelle und Linsevon rx = 0 an, dann sieht man auf einem Schirm <strong>den</strong> Reflexim angegebenen Winkelabstand sich aufhellen und wiederabdunkeln. Ganz dunkel wird er nie, weil die Intensitätendes direkt reflektierten und des einmal durch die Plattehin- und <strong>zu</strong>rückgegangenen Lichtes etwas verschie<strong>den</strong>sind: 4% gegen 4 · 0,96 2 % = 3,7 %. In Dunkelstellung hatman also etwa 8% der Hell-Intensität. Ein Streifen vonder Breite 2d tan rx, entsprechend dem Abstand BA inAbb. 10.48, bleibt immer hell, weil von dort nur direkt reflektiertesLicht ausgeht. Er bleibt für d = 0,1 mm selbstbei großen Winkeln sehr schmal.10.1.2. Glasplatte IIBei parallelem monochromatischen Licht erfolgt nach Aufgabe10.1.1 annähernde Auslöschung des Reflexes bei bestimmtenEinfallsrichtungen. Aus parallelem weißen Lichtwird bei jeder Einfallsrichtung eine bestimmte Wellenlängeweginterferiert (nie zwei, weil das sichtbare Spektrum nurknapp einem Wellenlängenfaktor 2 entspricht). Der Reflexerscheint in der da<strong>zu</strong> komplementären Farbe. Das divergierendeLicht einer Punktquelle macht die Richtungen derStrahlen 1 1 und 2' in Abb. 10.48 i. allg. so verschie<strong>den</strong>,daß es nicht <strong>zu</strong>r Interferenz kommt; noch weniger bei diffuserBeleuchtung aus allen Richtungen.10.1.3. Schillernde ÖlhautEs ist gar nicht so leicht, die <strong>zu</strong>sammenhängende, das ganzeWasser bedeckende Ölhaut her<strong>zu</strong>stellen, von der die Physikbücherimmer re<strong>den</strong>. Versuchen Sie es, und Sie wer<strong>den</strong> einigelehrreiche Minuten haben. Das Ergebnis hängt stark von derArt des Öls und der Härte des Wassers ab. Je höhermolekulardas Öl, desto größer ist i. allg. seine Oberflächenspannung(Tröpfchengröße!). Motoren-, Fahrrad-, Speise-, Heiz-, Dieselölerfüllen daher i. allg. die "Fettaugenbedingung"aWL < aLö +uwö (W: Wasser, L: Luft, Ö: Öl), Zweitaktgemischdagegen nicht: Es breitet sich aus, wenn auch meistnicht sofort und nicht über die ganze verfügbare Fläche;die Schicht durchsetzt sich oft mit kreisrun<strong>den</strong> Löchern,die sie erst einfach dreckig erscheinen lassen, später aberoft sehr schöne Muster bil<strong>den</strong>. Das kleinste StäubchenWaschmittel hat darauf einen Effekt wie die Nacht von Fasching<strong>zu</strong> Aschermittwoch. - Im Idealfall bildet ein 10 mm3-Tropfen auf 1 m 2 Fläche eine 10 nrn dicke Haut. Das ist nochviel dicker als die monomolekulare Schicht (etwa 2 nm), aberviel kleiner als die Wellenlänge. Der Gangunterschied zwischenvorn und hinten reflektiertem Licht ist also immer 0,wenn das Öl optisch dünner ist als das Wasser, immer 2/2,wenn es dichter ist. Meist ist das Öl optisch dichter, wie manam höheren Reflexionsvermögen ( ~ ( n - 1 ) 2 ) der Ölhauterkennt. An der Öl-Wasser-Grenzschicht ist die Reflexionso schwach, daßtrotzdes A./2-Phasensprunges keine erheblicheReflexminderung eintritt. Bei Schichtdicken um 1 J-Lm,d. h. bei kleinerer Oberfläche oder unvollständiger Ausbreitungerhält man an gewissen Stellen in gewissen RichtungenAuslöschung eines kleinen Intensitätsanteils gewisser Farben,sieht also (besonders vor dunklem Wannengrund) starkmit Weiß versetzte Komplementärfarben.10.1.4. SeifenblaseDie bei<strong>den</strong> Reflexionen an einer Seifenhaut erzeugen immereinen Gangunterschied )./2 <strong>zu</strong>sätzlich <strong>zu</strong> dem auf der Dickeberuhen<strong>den</strong> (eine Reflexion am dichteren, eine am dünnerenMedium, beide praktisch von gleicher Intensität, weil gleichemAn). Die Farben sind deshalb i. allg. sehr kräftig, besondersvor dunklem Hintergrund. Es handelt sich überwiegendum Interferenzen gleicher Dicke; man sieht das gut anStellen, wo Dickenänderung irrfolge von Konvektionen in derdünnen Schicht <strong>zu</strong> lebhaftem Farbwechsel führt. Besonderskräftig erscheint eine Farbe dort, wo für ihre GegenfarbeA. = 2,6d ist (fast senkrechter Einfall vorausgesetzt). Sattgelb schillernde Stellen haben Violett weginterferiert, sindalso etwa 0,15 J-Lm dick. Bei mäßig guter Seifenlösung istGelb daher Gefahrensignal für dünne Stellen und baldigesZerreißen. Sehr gute Blasen wer<strong>den</strong> vor dem Zerreißen stellenweiseganz dunkel. Dort sind sie dünner als etwa 50 nm, sodaß allein der reflexmindernde A./2-Gangunterschied vorliegt.10.1.5. Newton-Ringe in DiasWenn man, wie es früher allgemein üblich war, das Dia mitzwei Glasplatten einfaßt, ist es kaum <strong>zu</strong> vermei<strong>den</strong>, daß derFilm stellenweise das Glas in flacher Krümmung berührt.Um eine solche Stelle sieht man bei der Projektion Newton-Ringe.Während Film und Glas sich im Projektor erwärmen,ändern sich Krümmungs- und Berührungsverhältnisse,und die Ringe kriechen. Das benutzte Licht ist nie ganz parallel.Je dicker die Luftschicht ist, ein desto engerer Winkelbereichkann die Auslöschungsbedingung erfüllen, destomehr ist die Komplementärfarbe mit Weiß gemischt, destoblasser sieht sie aus.10.1.6. Babinet-PrinzipWenn durch Übereinanderlegen der Schirme S 1 und S2 einSchirm S3 entsteht, ist die Lichterregung hinter S3 die Summeder Erregungen, die s, und S2 allein jeweils in ihremSchattenraum auslösen wür<strong>den</strong>. Bei dieser Addition sinddie Phasenbeziehungen <strong>zu</strong> beachten. Ein Positiv S 1 undsein Negativ S2 überlagert, ergeben einen völlig schwarzenSchirm, hinter dem es überall dunkel ist. Diese "allgemeineRuhe" kann als Summe zweier genau gegenphasiger, aberüberall intensitätsgleicher Erregungen, die von S, und S2herrühren wür<strong>den</strong>, entstan<strong>den</strong> gedacht wer<strong>den</strong>.10.1.7. VierersternDer vierzackige Stern, der bei Spiegelfernrohren auftritt, istdas Beugungsbild der Befestigungsstreben des Hilfsspiegels,
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Babinet, Jacques (1794-1872) 561Bab
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effektive Kernladung 908, 910, 1134
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T,S-Diagramm 229,231Tachyon 746,881
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Verschiebungsstrom 358,423Versetzun
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Umrechnung von Energiemaßen und -