1184 <strong>Lösungen</strong> <strong>zu</strong> <strong>den</strong> <strong>Aufgaben</strong>15.4.26. Überlicht-JetsWenn derBlob mit der Geschwindigkeit v unter einem Winkelrx gegen die Sichtlinie austritt, kommt er mit der Komponentev cos rx auf uns <strong>zu</strong> und fliegt mit v sin rx seitlich weg. Umdie Zeit t nach seinem Austritt ist der Blob nicht mehr um avon uns entfernt wie seine Galaxie, sondern nur a - vt cos IX.Das Licht vom Blob braucht dann eine Zeit (a- vtcos 1X)Icbis <strong>zu</strong> uns, kommt also um t( 1 - v cos IX I c) später bei uns anals das Licht, das die Galaxie beim Austritt des Blobs ausgesandthat, und das eine Zeit a I c braucht. Zu dieser IetztgenanntenZeit sehen wir <strong>den</strong> Blob gerade austreten, umtl(1- vcosrxlc) später sehen wir ihn bereits in einem seitlichenAbstand vt sin IX von seiner Galaxie. Daraus errechnenwir eine scheinbare Seitwärtsgeschwindigkeitv' = vtsinrxl(t(1- vcosrxlc)) = cvsinrxl(c- vcosrx).Dies kann größer als c wer<strong>den</strong>, sobald v I c > 1 I v'2 ist, undzwar für Winkel rx, deren Sinus zwischen (c- V2v2 - c2 )1(2v) und (c + V2v2 - c2)1(2v) liegen. Bei gegebenem vwird v' maximal, wenn cos rx = v I c ist, und nimmt dann<strong>den</strong> Wert Vmax = vl J1 - v2 lc2 an. Für vlc = 1-8 mit8 « 1 kann man nähern: "Überlicht"-Winkelbereich zwischen8 und 7r 12 - 8, lXmax ~ -J2e, v:Uax = c I -J2e.15.4.27. GravitationslinseEin Objekt A, Masse M, Radius R, liege im Abstand a vonuns. Genau dahinter, und zwar um b weiter weg, liegt einanderes B. Strahlen, die von B ausgehend einen Kegel derÖffnung 2rx ~ 2Rib bil<strong>den</strong>, wer<strong>den</strong> im SchwerefeldGM IR des Objekts A etwa um <strong>den</strong> Winkel y ~ GM I Rc 2 abgelenkt(y ~ pj_IP = FRI(mc 2 ) = GMI(Rc 2 ), vgl. Aufgabe13.3.3). Die Öffnung des Lichtkegels verengt sich also von2rx auf 2ß = 2rx- 2y ~ 2Rib- 2GMI(Rc2 ). Dadurch steigtdie scheinbare Helligkeit von B um <strong>den</strong> Faktor rx 2 I ß 2 . DamitB ebensohell aussieht wie ein ObJekt A gleicher Leuchtkraft,muß dieser Faktor gleich ( a + b) I a 2 sein, also ( a + b) I a =rxlß = RI(R- GMbi(Rc 2 )), woraus M = R 2 c 2 al(Gb(a + b)) folgt. Unsere Beispiele liefern mit demHubbie-Gesetz v = Ha beide M ~ 1043 kg, fast 1 OOmalmehr als die Masse der 10ll Sterne in einer normalen Galaxie.Ein ähnliches Überwiegen unsichtbarer, noch nicht i<strong>den</strong>tifizierterMasse folgt auch aus anderen Beobachtungen z. B.schon der Tatsache, daß der Andromedanebel auf uns <strong>zu</strong>kommt.Umgekehrt erhält man mit diesen M als typischenAbstand solcher "anomalen" Gruppen einige 100 Mpc mitFluchtgeschwindigkeiten von einigen 10 4 km/s, wie beobachtet.Nähere Quintette wie das von Stephan gleichen daskleine a durch ein großes b I a aus. Auch eine Gravitationslinsekann die Flächenhelligkeit nicht beeinflussen, gleichtalso <strong>zu</strong>sammen mit der scheinbaren Helligkeit auch diescheinbare Fläche aus, was man auch durch eine einfacheZeichnung direkt nachweisen kann.16.1.1. Funktionen als VektorenFür die Funktionenmenge fn = einx mit ganzzahligem n folgtr27r .( )sofortJ; · fm = Jo e 1 m-n x dx = 2Irbmn (Kronecker-Symbolbmn = 1 für m = n, sonst 0). Die fn bil<strong>den</strong> ein Orthogonalsystem,die Funktionen (27r)- 1 / 2 fn sind sogar orthonormal.Nun betrachten wir gn = cos nx = ! ifn + J; ), hn = sin nx=! ifn-J;)li. Alsog~ · gm = ~(J; ·fm + fn ·J; + fn ·fm + J; ·J;) ·Da fn · fm = 0, außer bei n = m = 0, wo es 1 ist, folgtg~ · g 111 = 0 für n =I m, 1r für n = m =I 0, 27r für n = m = 0.Analog h~ · hm = 0 für n =I m, 1r für n = m =I 0, 0 fürn = m = 0. h~ · gm immer 0, auch bei n = m. All dieskann man natürlich auch durch direktes Ausintegrierenfin<strong>den</strong>, am besten mittels der Beziehungen ~g,'nx~g,'mx= ±!(cos(m+n)x±cos(m-n)x), sinmxcosnx =! (sin(m + n)x + sin(m- n)x), die ein vernünftiger Menschnicht auswendig weiß, sondern wieder aus der e-Darstellungentnimmt. Erweiterung des Definitionsbereichs auf (0, 47r)bewirkt, daß man auch halbzahlige n und m ins Orthogonalsystemaufnehmen kann. Bei Extrapolation auf ( -oo, oo)sind alle eikx mit beliebig reellem k orthogonal.16.1.2. Orthogonalität IDie Fourier-Entwicklung einer Funktion rp(x) mit der Periode2Ir schreibt sich rp(x) =I:::+:~ cnfn, wobei Cn = J; · rp(x). Üblicherweiseentwickelt man nach fn = ~g,'nx, oder einfacherfn = (27r)-l/l e 1 nx. Für jedes andere orthonormale Funktionensystemfn hat aber die Entwicklung genau dieselbeForm, <strong>den</strong>n ihre Gültigkeit hängt nur von J; · fm = bmn ab.Setzt man nämlich <strong>den</strong> Ausdruck für Cn in die Entwicklungein, fallen dank dieser Tatsache alle Glieder außer m = nweg. Die Entwicklung nach einem nichtorthogonalen Systemist auch möglich, aber viel komplizierter, <strong>den</strong>n die ProdukteJ; · fm = Pnm bil<strong>den</strong> dann keine Einheitsmatrix bnmmehr. Wenn das Systemfn vollständig ist, kann man die Reihenentwicklungvon rp(x) noch schreiben, aber die Cn ergebensich erst durch Auflösen des unendlichen linearen GleichungssystemsJ; · rp = L.::!~-oo CmPnm· Beim Fourier-Integralliegen die Verhältnisse analog.16.1.3. Lineare UnabhängigkeitVektoren a; sind linear abhängig, wenn es Zahlen c; gibt, sodaß I:: c;a; = 0, ohne daß die c; alle 0 sind. Die a; seien Eigenvektorenvon A, also Aa; = J..;a;. Wären sie linear abhän-
Kapitel 16: <strong>Lösungen</strong> 1185gig, könnte man einen, z. B. a 11 , aus <strong>den</strong> anderen kombinieren:an= 2:,;~/ c;a;. Wir wen<strong>den</strong>A hierauf an: Aan = },nan =},11 2:,7-l c;a; = L,';-1 c;},;a;. Die Differenz der bei<strong>den</strong> letztenAusdrücke 2:,7-I c;(A.n - },;)a; = 0 zeigt, daß schondie übrigen n - 1 Eigenvektoren linear abhängig sein müßten.So kann man einen Vektor nach dem anderen herausnehmen,und die übrigen müßten linear abhängig sein, sogar derallerletzte ganz allein, was absurd ist: Das ganze System dera; ist linear unabhängig, es spannt <strong>den</strong> ganzen n-dimensionalenRaum auf: Man kann je<strong>den</strong> beliebigen Vektor aus ihnenkombinieren.16.1.4. Orthogonalität IIEine symmetrische Matrix hat a;k = aki· Die SkalarprodukteAx · y = '2:,; L,k a;kXkYi und x · Ay = '2:,; x; L,k a;kYk sinddann beide gleich. Nun seien x und y Eigenvektoren vonA <strong>zu</strong> verschie<strong>den</strong>en Eigenwerten: Ax = A.x und Ay = flY·Auch hier ist Ax · y = x · Ay, also A.x · y = f1X · y. DaA. =f fl, ist das nur möglich, wenn x · y = 0: Die Eigenvektorenstehen senkrecht aufeinander.16.1.5. Hermitesche OperatorenWir betrachten fünf Operatoren: Aif = f + a, Azf = af,A3.f=xf, A4=8f/8x, Asf=JK(x,y)f(x)dx. Sinngemäßist unter A * die Addition oder Multiplikation mit demkonjugiert Komplexen <strong>zu</strong> verstehen. Ein Operator istlinear, wenn A(f+g) =Af+Ag. Für A 1 trifft das nicht<strong>zu</strong>, <strong>den</strong>n rechts würde sich die Konstante a zweimal addieren,links nur einmal. Die anderen Operatoren sind linear. A 1ist auch nicht hermitesch, <strong>den</strong>n A *j* · g = f* · g + a* g, aberj* ·Ag = j* g + aj*. Az ist hermitesch, wenn a reell. Für A 4betrachten wir <strong>den</strong> Ausdruck J j* g dx. Das ist ein bestimmtesIntegral und hat einen festen Wert, seine Ableitung nach x istalso 0: J(!* ßgjßx + gßj*jßx) dx = 0. Das sieht fast auswie die Definitionsgleichung eines hermiteschen Operators,wenn nur das Vorzeichen in der Mitte anders wäre.Das Vorzeichen ändert sich beim "Überwälzen" des Operators,d. h. beim Übergang <strong>zu</strong>m konjugiert Komplexen, wennein i davorsteht A = iß / ßx ist hermitesch. Der IntegraloperatorA 5 ist hermitesch, wenn der "Kern" K(x,y) reell undsymmetrisch ist, d.h. K(x,y) = K(y,x) oder wenn K komplexist und K(x,y) = K*(y,x). Das ergibt sich, wenn mandie Bedingung für hermiteschen Charakter hinschreibt unddie Beziehung der Variablen beachtet. Eigenfunktionenvon A1 sind alle konstanten Funktionen, von Az alle Funktionen,von A3 die b-Funktionen, von A4 die e-Funktionen;für As sind keine allgemeinen Aussagen möglich, <strong>den</strong>n jederOperator läßt sich als Integraloperator darstellen.16.1.6. Entwicklung nach EigenfunktionenA sei hermitesch, habe also orthogonale Eigenfunktionenfbdie außerdem vollständig sein sollen. Dann läßt sich jedeFunktion rp entwickeln wie rp = L, cifk mit q = J; · rp.Durch Angabe der q ist rp vollständig gekennzeichnet.Diese Darstellung ist dieselbe wie für einen Vektor x (z. B.im dreidimensionalen Raum) mittels der Basisvektoren a 1,az, a3: x = L, ckak mit q = ak · x. Auch diese Darstellungwird nur so einfach bei orthonormaler Basis; andernfallswäre sie genau analog <strong>zu</strong> Aufgabe 16.1.2. Auch in Komponentendarstellungsind die Skalarprodukte von Funktionenund Vektoren völlig analog: !{!* · rp = L, qfk · L, dzfzL, qdk. x · y = L, Xkak · 2:_yzaz = L, XkYk. Wenn die !koder ak schiefwinklig sind, bleiben in !{!* · rpLk.l ckdzfk · ft ·alle Produkte stehen, nicht nur die diagonalen.·Arp = A 2:_ cdk = L, ckadk. wo ak der Eigenwert <strong>zu</strong>!k ist. Die Funktion Arp hat die Entwicklungskoeffizientenckak. Multiplikation mit A heißt Skalarmultiplikation mitdem Vektor der ak. Für ein anderes Orthogonalsystem gkgilt die Entwicklung tp = 2:_dkgko dk = gk · tp. Wir entwikkelnspeziell die Eigenfunktionen fk von A: fk = 2:, 1 bkzgz.Die Matrix bkz charakterisiert <strong>den</strong> Übergang von <strong>den</strong> fk <strong>zu</strong><strong>den</strong> gk: Wenn die Funktion rp in der fk-Darstellung <strong>den</strong> VektorCk hat, ergibt sich in der gk-Darstellung der Vektord; = L, b;kCk·16.1. 7. Eigenwertbestimmung(1) Die Eigenwertgleichung Ax = A.x läßt sich auch schreibenAx - )x = (A - A.U)x = 0. Eine solche linear homogeneGleichung für x hat nur dann eine Lösung x =I 0,wenn ihre Determinante verschwindet: IIA- A.UII = 0. Füreine n x n-Matrix A ist das eine Gleichung n-ten Gradesin ). Sie hat nach dem Fundamentalsatz der Algebra genaun <strong>Lösungen</strong>, von <strong>den</strong>en allerdings einige komplex sein können.Diese <strong>Lösungen</strong> sind die Eigenwerte. A - A.U unterscheidetsich von A dadurch, daß von allen Diagonalgliedern}, abgezogen ist. Die übliche Form der Gleichung n-ten Gradeslautet so: Sn - Sn-1}, + ... + ( -l)n- 1 S1A.n-l +( -1 )" So},n = 0. Dabei ist Sv die "Spur v-ter Ordnung" vonA, d. h. die Summe aller <strong>zu</strong>r Hauptdiagonale symmetrischliegen<strong>den</strong> Unterdeterminanten v-ter Ordnung. SpeziellSo = 1, S 1 = L, au, Sn = IlA II· Praktisch ist die Aufstellungder Gleichung n-ten Grades n nicht so schwierig wie ihreLösung. Für Spezialfälle gibt es Abkür<strong>zu</strong>ngsverfahren.(2) Es sei Ax; = x;+ 1, der Betrag lx:+ 1 1 = 2;+ 1, alsox;+I = Ai+IXi+[, woxi+I normiert ist. Wenn sichx; und damitA; bei der erneuten Anwendung von A nicht mehr wesentliehändern, kann man näherungsweise <strong>den</strong> Index weglassenund erhält die Eigenwertgleichung Ax = A.x. Hat man einenEigenwert, kann man die Ordnung der Matrix um 1 reduzierenund die anderen Eigenwerte nach dem gleichen Verfahrenbestimmen. Auf dem Papier ist die Multiplikation Ax vontödlicher Kompliziertheit, Computer machen sich nichts darausund fin<strong>den</strong> Methode 2 viel einfacher als 1.16.1.8. Hilbert-RaumDie betrachtete Funktionenmenge muß quadratisch integrierbarsein, d. h. das Skalarprodukt f* · g = J j* g dx muß fürjede Kombination J, g einen vernünftigen Wert haben. DerNachweis, daß eine solche Funktionenmenge existiert undsich angeben läßt, ist allerdings ein erhebliches mathematischesProblem. Dann aber sind die angegebenen Axiomedes Vektorraums alle erfüllt, wie man durch Hinschreibensieht. Dabei ist gleichgültig, ob man die Menge aller Funk-
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Gerthsen Physik, H. Vogel18. Auflag
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