=117 4 <strong>Lösungen</strong> <strong>zu</strong> <strong>den</strong> <strong>Aufgaben</strong>mißt. Das ist aber für praktische Größenordnungen von vvöllig i<strong>den</strong>tisch mit dem experimentellen Ergebnis.15.2.8. Transversale BeschleunigungB habe die Geschwindigkeit v relativ <strong>zu</strong> mir. B beschleunigteinen Körper K, der in B's System <strong>zu</strong>nächst ruht, so daß B umseine Zeit !lt' später für K die Geschwindigkeit ßw mißt, alsoeine mittlere Beschleunigung a' = ßw Ißt'. Da w l_v, messeich <strong>den</strong> gleichen <strong>zu</strong>rückgelegten Weg ßs, aber meine Zeitdifferenzist anders: ßt = M'(1- v21c2 )-lf 2 . Also messe ichdie Beschleunigung a = 2 ßs I ßt 2 = a' ( 1 - v2 I c 2 ).15.2.9. ZyklotronWenn man einem Teilchen im Zyklotron Energie <strong>zu</strong>führt,wächst seine Masse und damit auch seine Umlaufsperiodeim konstanten Magnetfeld. Die Teilchen fallen dann immermehr außer Takt mit dem auf ihre Ruhmasse mo abgestimmtenelektrischen Wechselfeld. Bei einer Masse von 2mo wäredie Periode verdoppelt, und das Teilchen würde, wenn es aufder einen Seite das Feld in der <strong>zu</strong>r Beschleunigung richtigenPhase vorfindet, auf der anderen Seite um ebensovielgebremst wer<strong>den</strong>. m = 2m0 bedeutet W = mc 2 = 2m0c 2 ,also Wkin = moc 2 . Bei Protonen tritt das ein fürWkin = 930 MeV. Natürlich wird aber die Beschleunigungschon erheblich früher praktisch unmöglich. Weiter kommtman, wenn man die Frequenz des elektrischen (oder die Stärkedes magnetischen) Feldes genau der Massenänderung eineseinmal eingeschossenen engbegrenzten Teilchenbündelsfolgen läßt (Synchro-Zyklotron). - Elektronen lassen sichnach dem einfachen Zyklotronprinzip nur auf wenig über100 ke V bringen.15.2.1 0. ElektronengeschwindigkeitDie kinetische Energie der Elektronen mit der BeschleunigungsspannungU ist eU und kommt <strong>zu</strong>r Ruhenergie m 0c 2hin<strong>zu</strong>. Beide <strong>zu</strong>sammen ergeben W = mc 2 = moc2 IJl - v 2 I c 2 = moc 2 + eU. Auflösung nach v I c ergibtV1 - 1 I (1 + eU I (moc2 ) ) 2 . Man könnte dies direkt ausrechnen,aber einfacher ist der trigonometrische Pythagorassin a = v' 1 - cos2 a. Man faßt also <strong>den</strong> Bruch unter der großenWurzel als Quadrat eines Cosinus auf und braucht nurnoch <strong>den</strong> <strong>zu</strong>gehörigen Winkel und hiervon <strong>den</strong> Sinus, dervlc ergibt.15.2.11. Kernenergie1 mol = 235,1 g spaltbaren Materials zerfällt in 137,95 +93,93 + 3 · 1,008 = 234,9 g Spaltprodukte. Der Rest, d. h.0,2 g oder ca. 111 000 der Ausgangsmasse, sind in Energieverwandelt wor<strong>den</strong>. Pro kg spaltbaren Materials sind das9 · 10 13 J. Ein Ozeandampfer mit 40000PS normaler Maschinenleistung("United States") könnte damit mehr als einenMonat fahren, ein Großkraftwerk von 1 000 MW könnteeinen Tag betrieben wer<strong>den</strong>. Verglichen mit der gleichenMenge besten chemischen Brennstoffs liefert das Uranüber 106mal mehr Energie.Fusion: 6,5 g Massenverlust pro kg, also fast um eineZehnerpotenz mehr Energie als bei der Spaltung.Vollständige Vernichtung liefert <strong>den</strong> 1 OOOfachen Energieinhalt,verglichen mit der Spaltung.15.2.12. Wie lange lebt die Sonne?Die gesamte Energieabstrahlung ist (1,4kWim 2 ) . 47r .(1 ,5. 10 11 m) 2 = 4 · 10 26 W. Dem entspricht ein Massenverlust5 · 109 kg/s. Die gesamte Sonne hat 2 · 10 30 kg. Bei vollständigerVernichtung würde das für 10 13 a vorhalten. InWirklichkeit handelt es sich aber um Fusionsreaktionen,die nur knapp 1% der Masse zerstrahlen (vgl. Aufgabe15.2.11). Die Sonne kann demnach höchstens !Oll Jahreauf so großem Fuße leben wie jetzt (nach <strong>den</strong> heutigen astrophysikalischenTheorien wird sie ihre Ausgaben sogar "bald"wesentlich steigern). Von dieser Lebensdauer hat sie schoneinen merklichen Teil hinter sich, <strong>den</strong>n schon die feste Erdkrusteist mindestens 4 · 10 9 Jahre alt. Entsprechend muß dieSonne, selbst wenn sie anfangs aus reinem Wasserstoff bestan<strong>den</strong>hätte, schon mindestens 10% davon in Helium verwandelthaben.15.2.13. EnergiesatzAus (15.11) und (15.13) eliminiere man v (es sollen ja, außerm 0 und c, nur W und p übrigbleiben). Man erhält sofort(15.14). Oder, rechnerisch einfacher: Man verifiziert(15.14), indem man es quadriert und mit (15.11) und(15.13) vergleicht. Die Näherung für p 2 « m5c 2 , d. h.v « c, lautet W;:::, moc 2 + ~p 2 lmo. (1. Glied der Binomialreihemit n = ~); für p 2 » m§c 2 , oder v 2 lc 2 » 1- v 2 lc 2 ,ergibt sich W = cp, wie z. B. für die Photonen.15.2.14. Pion-ZerfallWenn die Pion-Ruhmasse von 273me = 139,6MeV in dieMyon-Ruhmasse von 207me = 105,7MeV übergeht (dasNeutrino hat keine Ruhmasse), wird der Rest von33,9 MeVals kinetische Energie frei. Der Impulssatz fordertentgegengesetzt gleiche Impulse von J1 und v (das Pion ruhteja!): IP 111IPvl· Der Energiesatz lautetw" = m1fc 2 = wfl + Wv = Jm~c4 + c 2p~ + CPv= Jm~c4 + c 2p~ + cp11oder, nach p 11 aufgelöst: p 11 =! (m;- m~)clm". Also2 2m"- mfl 2Wv = c = 26,7MeV,2m"2 2m"+mfl 2W 11 = c = 109,8MeV.2m"Wv ist reine kinetische Energie. Beim Myon ist Wkin =W 11 - m 11 c 2 = 4,1 MeV. Auf Grund der auffälligen Myonenenergievon 4,1 MeV wurde das Pion überhaupt erst entdecktund seine Masse bestimmt (Powell, Occhialini, 1947).Nichtrelativistisch: Wenn man die angegebenen Massenwerteanerkennt, müßte man folgern, daß das Zerfallsmyonruht, da eine Masse 0 wie das Neutrino weder Energie nochImpuls aufnehmen kann. Eigentlich müßte man aber aus <strong>den</strong>
"Kapitel 15: <strong>Lösungen</strong> 1175bekannten Massen von 1r und f.1 schließen, daß der Fehlbetragm . v stec k t. D ann mu ··ßt e sem . mJlv!l = mvVv, 2.mllvJl 1 2 +!mvv; = 0, was nur mit vll = Vv = 0 lösbar wäre: beideProduktteilchen müßten ebenfalls ruhen.15.2.15. Antiproton-ErzeugungDa zwei Protonenmassen neu <strong>zu</strong> erzeugen sind, sollte man<strong>zu</strong>nächst glauben, daß für das stoßende Proton eine Energievon 2mHc 2 = 1,88 Ge V genüge. Dann wären alle Teilchennach der Reaktion in Ruhe (nur Ruhmassen!). Das ist abernicht möglich, <strong>den</strong>n der Impuls des stoßen<strong>den</strong> Teilchenskann nicht einfach verschwin<strong>den</strong>. Allerdings kommt manam billigsten weg, wenn die vier Teilchen nach der Reaktionalle relativ <strong>zu</strong>einander ruhen (aber nicht relativ <strong>zu</strong>m Labor!).Gesamtenergie und Impuls der bei<strong>den</strong> Protonen vor der Reaktionseien Wund p, jedes der vier Protonen nach dem Stoßhabe W' und p'.Impulssatz: p = 4p' ,Energiesatz: W = 4 W 1oder V m~c4 + c2p 2 + m0c 2= 4Jm~c4 + c2p2l16,woraus mit leichter Rechnung folgt p 2 = 48moc 2 , alsoW = 8moc2, und für die kinetische Energie des stoßen<strong>den</strong>ProtonsWkin = W- 2moc 2 = 6moc2 = 5,63 Ge V.15.2.16. Masse-Energie-ÄquivalenzDer Strahlungsdruck bei Emission oder Absorption einerIntensität I ist p =I I c (Abschn. 12.1.2). Auf die Fläche Awirkt die Kraft F = pA = JAic. In der Zeit At wer<strong>den</strong> dieEnergie W = JA At und der Impuls P = F At = JA At I c =W I c übertragen. Die Raketenmasse M kommt dadurch aufdie Geschwindigkeit v = PIM = W I(Mc). In der Laufzeitllc verschiebt sich so die Rakete um x = vllc =Wli(Mc 2 ) nach "vom". Austausch der Laser muß <strong>den</strong> gleichenRuck nach "hinten" bringen, sonst ist der Schwerpunktsatzverletzt. Das ist der Fall, wenn der angeregte Laser um f.1massereicherist als der unangeregte. Dann bedeutet der Austauschpraktisch Verschiebung der Masse f.1 um l nach "vom",worauf die Rakete mit einer Verschiebung um f.-tliM nach"hinten" reagiert. Beide Rucke müssen gleich groß sein:f.-tliM = Wli(Mc 2 ), also f.1 = Wlc 2 .15.2.17. Photon-Ruhmasse?Wir nennen die Grenzgeschwindigkeit der Relativitätstheorieco und untersuchen, ob und wie weit die Photonengeschwindigkeitkleiner sein kann als co. Das Photon hat die EnergieW=hciJ..=Jp2 c~+m~c6=Jh 2 cöfJ..2 +m~c6 und diePhasengeschwindigkeit c = co J 1 + m~c~J.. 2 I h2 . mo ist dieangebliche Ruhmasse des Photons, p = hl J.. sein Impuls. cist größer als c0, aber die beobachtbare Photonengeschwindigkeit,die Gruppengeschwindigkeit v, ist kleiner:v = c- J..dcld}, = col J1 + m~cÖ}, 2 lh 2;::::: co(1- !m6c6J.. 2 lh 2 ) = co(1 -!m~lm 2 ),wo m = W lc2 = hi(J..c) die kinetische Masse des Photonsist. Bei einer relativen Verzögerung vonAvlc < 1 msl1 OOOJahre = 3 · 10~ 14 zwischen dem Rotunddem Blausignal von der Doppelstemverfinsterungschätzt man mo < m Av I c ;::::: 10~ 42 kg als Grenze für dieRuhmasse. Lange Radiowellen geben ein 1010mal kleineresm, aber die Meßgenauigkeit für die Laufzeit ist nicht so groß.Immerhin kann man so die obere Grenze bis auf 10~ 46 kgschieben. Die Reichweite eines ruhmassebehafteten Teilchensist nach Yukawa r = hl(moc). Mit mo;::::: 10~ 46 kg erhältman für r etwa <strong>den</strong> Abstand Erde-Sonne. Wenn es nureine Sorte Photonen mit dieser Ruhmasse mo gibt, deren kinetischeMasse und Frequenz verschie<strong>den</strong> groß sein können,weil ihre Geschwindigkeit sich in verschie<strong>den</strong>em Grade conähert, gilt das Coulomb-Gesetz bis <strong>zu</strong>r Sonne. Dieses Gesetzmit seinem r~ 1 -Abfall ohne Abschirmfaktor beruht nämlichdarauf, daß für jede Entfernung hinreichend langwelligevirtuelle Photonen <strong>zu</strong>m Austausch verfügbar sein sollen(Abschn. 13.4.5). Schlimmstenfalls ist das in Sonnenentfernungnicht mehr der Fall, weil dann die Photonenruhmasseerreicht ist und kein größeres ). existiert. - Meßtechnisch mußder hier betrachtete Laufzeitunterschied sauber von dem getrenntwer<strong>den</strong>, der auf der Dispersion des interstellaren Plasmasberuht (Aufgabe 17.3.3). Bei Lichtwellen ist dieser Störeffektsehr klein, bei Radiowellen erheblich.15.2.18. Wird Andy es überleben?Bob hält, von seinem Be<strong>zu</strong>gssystem aus betrachtet, das Schiffimmer parallel <strong>zu</strong> Andy, der mit v angeflogen kommt. DasSchiff hebt sich mit u senkrecht <strong>zu</strong> Andys Flugrichtung diesementgegen. Da Andy Lorentz-verkürzt ist, geht bei exaktemManövrieren alles gut. Für Andy müssen wir sauber unterschei<strong>den</strong>zwischen dem, was er sieht, und dem, was ernach entsprechender Rückdatierung in seinem Be<strong>zu</strong>gssystemals gleichzeitige Ereignisse betrachtet. Was er sieht,ist niederschmetternd: Er sieht das Schiff <strong>zu</strong>nächst vor undetwas unter sich, mit dem Bug höher als dem Heck, d. h.für <strong>den</strong> geplanten Einfang gerade falschherum gekippt.Licht, das ihn vom Heck erreicht, ist nämlich früher emittiertwor<strong>den</strong> als Licht, das ihn gleichzeitig vom Bug erreicht, undzwar um die Zeit Llc (L: Schiffslänge). Dementsprechendsieht Andy das Heck um ullc weiter unten als <strong>den</strong> Bug,d. h. das Schiff scheint um <strong>den</strong> Winkel ul c "falschherum"gekippt. Etwas später, wenn er genau über der Schiffswandist, scheint diese sich ihm aus dem gleichen Grund entgegen<strong>zu</strong>wölben.Diese Effekte verschwin<strong>den</strong> durch richtige Rückdatierung,sind also nur "optische Täuschungen". Es bleibtaber die Relativität der Gleichzeitigkeit. Wenn Andy nachrechts fliegt, ist seine Jetzt-Achse gegenüber Bob's um amit tan a = v I c nach links gekippt. Im gleichen Moment(für Andy), wo der Bug noch um y unter ihm ist (senkrecht<strong>zu</strong>r Flugrichtung gemessen), ist das Heck nicht, wie Bobmeint, ebenfalls um y unter ihm, sondern nur um
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Babinet, Jacques (1794-1872) 561Bab
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effektive Kernladung 908, 910, 1134
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Verschiebungsstrom 358,423Versetzun
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