1036 : <strong>Lösungen</strong> <strong>zu</strong> <strong>den</strong> <strong>Aufgaben</strong>10 J.lm Durchmesser ab. Ein Stahlröhrchen mit R = 20 J.Lm,das mit v = 500Hz und A = 2 mm Amplitude schwingt,hat an der Spitze a = Aw 2 R::: 1 800g, erzeugt also Tröpfchenum 100 ~tm. Fast alle anderen Flüssigkeiten haben ein kleineresCI I g, also kleinere Tropfen (Tabelle 3.1).3.2.2. BallonraketeDie Hülle des Luftballons habe die Masse m, etwa 2 g. Erfahrungsgemäßdauert es etwa 5 s, bis die 51 Luft ganz herausgepfiffensind. Die Ausströmrate ist also etwa f1 = 1 g/s,die Ausströmgeschwindigkeit bei A R::: 0,6 cm 2 Öffnungw R::: V l(tA) R::: 16m/s, also der Schub F = f1W R::: 0,02N.Dieser Schub beschleunigt <strong>den</strong> Ballon, der im Durchschnittsamt Füllung die Masse 5 g hat, mit etwa 20 m/s 2 . Bliebe dieBeschleunigungsrichtung erhalten, so führte diese mittlereBeschleunigung nach einigen Zehntelsekun<strong>den</strong> <strong>zu</strong> einer stationärenGeschwindigkeit, die gemäß ! Agv2 = F einige m/sbeträgt. Die momentanen Werte können viel höher wer<strong>den</strong>:Die Gummihaut verhält sich annähernd wie eine Seifenhaut,d. h. der Überdruck innen ist proportional <strong>zu</strong> r- 1• Das erklärt,warum man <strong>zu</strong>m Aufblasen <strong>zu</strong>erst viel mehr Druck braucht.Nach Torricelli ist die Ausströmungsgeschwindigkeitw = ..j2Aplg ~ r- 1 1 2 und damit der Schub F = Wfl =wgAw = v'2AAp ~ r-1. Der Luftwiderstand ist~ r 2 , alsodie stationäre Geschwindigkeit v ~ F lr2 ~ r-3 . Je leererder Ballon ist, desto wilder schießt er hin und her.3.2.3. TropfenbildungEbenso wie die Seifenhaut von Aufgabe 3.2.10 hat ein zylindrischerWasserstrahl die Ten<strong>den</strong>z, sich ein<strong>zu</strong>schnüren.Wenn er länger ist als ~ seines Durchmessers, wird seineForm instabil, und er zerfällt bei der leisesten Störung in Abschnitte,die sich <strong>zu</strong> Tropfen abrun<strong>den</strong>. Man erkennt das ameinfachsten daran, daß der Strahl irrfolge Reflexion nach allenSeiten <strong>zu</strong> glitzern anfängt. Die Störungen, die das Zerbrechenin Tropfen auslösen, kann man durch das unmerklicheWackeln der Ausflußdüse erzeugen, die von einem Schallgeberberührt wird. Die Tropfenfolge gibt dann die Schallschwingungenwieder und verstärkt sie erheblich, wennman <strong>den</strong> Strahl auf eine Membran trommeln läßt. Ein elektrischesFeld, schon z. B. eine geriebene Glasstange, influenziertdie Tröpfchen so, daß ihre ungleichnamig gela<strong>den</strong>enOberflächen einander anziehen: Sie vereinigen sich, derStrahl bleibt länger glatt.3.2.4. WasserkurveIn einem Spalt der Breite b zwischen zwei benetzbarenPlatten bildet das Wasser eine zylindrische Oberfläche mitdem Krümmungsradius r = bl2 und steht um h =2CJ I ( bgg) höher als normalerweise ( Kapillarsog -Ap =CJir nach oben!). Bei der gewählten Anordnung nimmt dieSpaltbreite z. B. nach rechts linear von 0 auf B <strong>zu</strong>:b = Bxld. Daher bildet die Wasserfläche zwischen <strong>den</strong>Platten eine Hyperbel h = 2CJdl(agBx).3.2.5. SaftsteigenEine Steighöhe von 150m ist im Prinzip erreichbar. Manbraucht einen Kapillardurchmesser von etwa 0,1 J.lm. Selbstsehr viele solche Röhren können aber nicht im eigentlichenSinn Flüssigkeit fördern. Zum Absaugen brauchte man, um<strong>den</strong> Kapillarsog <strong>zu</strong> überwin<strong>den</strong>, <strong>den</strong> gleichen Unterdruck von15 bar, als ob man gleich direkt um 150m hochsaugen wollte.Natürlich gibt es einen solchen Unterdruck gegen <strong>den</strong> Luftdrucknicht: Man kann höchstens um 10m hochs·augen. Andersist das, wenn das "Absaugen" durch Verdunstung erfolgt.Der Baum muß also durch Ventilation dafür sorgen,daß auch das Blattinnere, wo die Kapillaren en<strong>den</strong>, eine geringereals die Sättigungsfeuchte hat.3.2.6. BlasendruckDamit die Seifenblase im Kräftegleichgewicht ist, muß innenein Überdruck Ap herrschen, der folgender Bedingunggenügt: Vergrößert man <strong>den</strong> Blasenradius um or, d. h. dasVolumen um 4Kr2 or, dann leistet der Druck die Arbeit41fr 2 or Ap. Gleichzeitig muß man <strong>zu</strong>r Vergrößerung derOberfläche um 4K(r + or )2 - 4Kr2 = 81rr or die Arbeit81rr or CI aufbringen. Beide Arbeiten müssen gleich sein:Ap = 2CJir.3.2.7. TauziehenAn der Grenzfläche zwischen Wasser und Alkohol sucht jededer Flüssigkeiten ihre eigene Oberfläche <strong>zu</strong> minimieren,indem sie sich <strong>zu</strong>rückzieht. Das Wasser hat die größere Oberflächenspannungund gewinnt bei diesem Tauziehen. DerAlkohol geht mit, <strong>den</strong>n seine Grenzflächenenergie gegenWasser ist kleiner als gegen Luft. Die Mischbarkeit vonWasser und Alkohol zieht die scharfe Grenzfläche <strong>zu</strong> einerkontinuierlichen Übergangszone auseinander, ändert abernichts Wesentliches.3.2.8. FleckentfernerFetthaltiges Benzin hat eine höhere Oberflächenspannung alssauberes und zieht dieses daher nach außen, wobei es nachdem Verdampfen <strong>den</strong> Schmutz als Rand ablagert. Man ziehemit dem sauberen Benzin einen Ring um das schmutzige.Dieses zieht sich auf die Mitte <strong>zu</strong>rück und kann dort mitsamtdem Schmutz mit einem Lappen abgesaugt wer<strong>den</strong>.3.2.9. MolekularkräfteEine Kraft, die auf einer Strecke d von wenigen A eine EnergieW von der Größenordnung 0, l J/m 2 hervorbringt, mußetwa F = W ld R::: 10 9 Nlm 2 sein. Das entspricht der Zerreißfestigkeitvon QualitätsstahL3.2.10. CatenoidWenn die Ringe offen sind, herrscht innen und außen dergleiche Druck. Unter diesen Umstän<strong>den</strong> muß das mittlereKrümmungsmaß 11r1 + Ilr2 der Seifenhaut Null sein.Der Ringradius R zwingt der Haut in der einen Richtungeinen positiven (konvexen) Krümmungsradius auf. Alsomuß die Krümmung in der anderen Richtung negativ(konkav) sein, d. h. die Haut hängt nach innen durch undwird <strong>zu</strong>r Sattelfläche. Eine ähnliche Fläche erhält man,wenn man die bei<strong>den</strong> Ringe durch viele <strong>zu</strong>nächst senkrechteFä<strong>den</strong> verbindet und dann gegeneinander verdreht. Allerdingsentsteht so ein einschaliges Rotationshyperboloid,das nicht überall die Krümmung 0 hat. Legt man die Trom-
Kapitel 3: <strong>Lösungen</strong> 1037mel auf die Seite, dann sieht ihr Profil aus wie eine Kette, dieunter ihrem eigenen Gewicht durchhängt. Diesmal täuschtdie Analogie nicht. Die Kette bildet eine cosh-Kurve. Durchihre Rotation um die x-Achse entsteht ein Catenoid, das tatsächlichüberall die Krümmung 0 hat, wie man in etwas umständlicherdifferentialgeometrischer Rechnung zeigen kann:Rj 1 +R2 1 = (1 +q 2 )r+ (1 +p 2 )t ~ 2pqs = 0 mit p =ozlox, q = ozl{)y, r = op_ ox, t = oqloy, s = opl{)y fürdie Fläche z = a arcosh( x2 + y2 I a). Für die anschaulicheVorstellung beachte man: Der eine Hauptkrümmungsradiusr,, nämlich der mit minimaler, d. h. am stärksten negativerKrümmung, ergibt sich, indem man längs der Seitenlinieder Trommel geht. Die maximale Krümmung erfolgt dagegennicht in der x-y-Ebene (außer an der engsten Stelleder Trommel), sondern in einer Ebene, die die Normale<strong>zu</strong>r Seitenlinie enthält. Aus <strong>den</strong> Eigenschaften der cosh-Kurvefolgt, daß die Trommel im Verhältnis <strong>zu</strong> ihrem Radius Rnicht <strong>zu</strong> lang wer<strong>den</strong> kann. Ihre Länge 2L muß sich mit Rdurch R = acoshLia verknüpfen lassen, sonst gibt es keinestabile Seifenhaut Wir schreiben dies als r:xu = cosh u mitu = LI a und R = r:t.L. Diese Gleichung hat nur dann reelle<strong>Lösungen</strong> (i. allg. zwei), wenn r:t.größer ist als der Wert,der der Tangente an die cosh-Kurve vom Ursprung aus entspricht.Diese Tangente ist gegeben durch r:t.u = cosh u,r:t. = sinh u, also u = coth u, d. h. u = 1 ,2; a = 1 ,5. Nur fürL < Rll,5 ergibt sich eine stabile Haut. Zieht man die Ringeweiter auseinander, dann zerreißt die Trommel, und in jedemRing entsteht eine einfache ebene Haut. Um einen gera<strong>den</strong>Zylinder zwischen <strong>den</strong> Ringen <strong>zu</strong> ziehen, muß man einenInnendruck von (J IR anwen<strong>den</strong> (nicht 2(J IR wie bei der Kugelgleichen Radius, <strong>den</strong>n der Zylinder hat nur eine Krümmung).3.3.1. NachtverkehrWenn der Verkehr stationär fließt, sind Strom- und Bahnlinieni<strong>den</strong>tisch (abgesehen von einzelnen Fahrbahnwechslern).Wenn die Zeitaufnahme eine Ampelschaltung umfaßt,ist das nicht mehr der Fall. Stromröhren sind die Fahrbahnen(Straßenhälften). Eine Verengung bringt nur dannkeine Stauung, wenn sich alle stetig "einfädeln" (Stromlinien)und in der Engstelle dichter oder schneller fahren.Die Polizei mißt <strong>den</strong> Fluß durch ein Kabel, das allerdings<strong>den</strong> Richtungssinn nicht anzeigt (im Vertrauen auf Respektierungdurchgehender Linien). Die Strömung ist nicht inkompressibel.Vor der roten Ampel ist die Divergenz negativ,vor der grünen positiv. Solche Stellen sind Senken bzw.Quellen im Sinn von {!. Andere Quellen und Senken für dasPhoto sind Unterführungen, Parkhäuser usw., Rotationsfreiheitgilt nur, wenn auf gerader Straße auf allen Spuren gleichschnellgefahren wird, bzw. wenn der Kreisverkehr "starr"rotiert (w konstant).3.3.2. GezeitenstromBei horizontalem Bo<strong>den</strong> und Strömung in West-Richtungohne Reibung folgt aus der Divergenzfreiheit nur, daß vüberall horizontal ist (Bo<strong>den</strong> ist Strornröhrenstück) undsich in west-östlicher Richtung nicht ändert. Nord-südlicheund tiefenmäßige Verteilung wären noch beliebig. Wirbel"freiheitschließt Nordsüd-Variation aus. Innere Reibung verlangtProportionalität von v mit der Höhe z über dem Bo<strong>den</strong>:v = az. Je stärker die "Tide drückt" oder "zieht", desto größerist a. Wenn der Bo<strong>den</strong> mit tan a = b nach Westen <strong>zu</strong> ansteigt,ist die Tiefe h = bx (x: Abstand von der Küste) und v,...., h-1.Daher die riesigen Ti<strong>den</strong>hübe in entsprechend gelegenenBuchten (Mt. St. Michel 12m; Fundy-Bay noch mehr).3.3.3. FeldeigenschaftenIndizes hinter dem Komma bedeuten Ableitung nach der entsprechen<strong>den</strong>Koordinate. grad u = (u,x, u,y, u, 2 ). rot gradu =(u,zy ~ u,yz, u,xz ~ U,zx, u,yx ~ u,xy)· Alle drei Komponentenverschwin<strong>den</strong> wegen der Vertauschbarkeit der Ableitungen.rot V= (Vz,y ~ Vy,z, Vx,z ~ Vz,x, Vy,x ~ Vx,y), divrot V=(vz,yx ~ Vy,zx + Vx,zy ~ Vz,xy + Vy,xz ~ Vx,yz). Auch hier findetman drei Paare i<strong>den</strong>tischer Glieder mit verschie<strong>den</strong>enVorzeichen, die sich wegheben.3.3.4. AufrahmungEin Fetttröpfchen vom Radius rund der Dichtedifferenz ~ !'!.(]gegen Wasser erfährt <strong>den</strong> Auftrieb F = ~ 1r 11(] r 3 g. Erschiebt das Tröpfchen mit der Geschwindigkeit v =F I (67rYfr) = ~? 11(UIYf aufwärts. Für die ca. 10 cm bis <strong>zu</strong>rOberfläche brauchen die Tröpfchen in Stallmilch etwa 10Stun<strong>den</strong>, für homogenisierte La<strong>den</strong>milch zehnmal so lange.Die Tröpfchenradien ergeben sich daraus <strong>zu</strong> 4 jlm bzw.1 ,2jlm. Eine Zentrifuge mit dem TrommelradiusR = 20 cm und 3 000 U/min, d. h. w ~ 300 s- 1 erzeugt einZentrifugalfeld von etwa 2 000 g, reduziert also die Trennzeitum <strong>den</strong> gleichen Faktor, d. h. auf einige Minuten.3.3.5. Stokes-RotationWenn die Hantel aus zwei Kugeln vom Radius r im Mittelpunktsabstand2a besteht, bedeutet ihre Drehung mit derWinkelgeschwindigkeit w um eine Achse senkrecht <strong>zu</strong>mHantelgriff, daß jede Kugel sich mit v = aw durch die Flüssigkeitbewegt. Da<strong>zu</strong> muß nach Stokes an jeder Kugel dieKraft F = 67rYfVr = 67rYfarw angreifen, also ein DrehmomentD = F2a = l27rYfa 2 rw. Das ist das Stokes-Gesetz fürRotation. Es läßt sich angenähert auf andere Formen übertragen.Die größte Ausdehnung senkrecht <strong>zu</strong>r Drehachse gehtquadratisch, die Ausdehnung in Achsenrichtung linear in<strong>den</strong> Drehwiderstand ein. Bei einigermaßen rundlichen Körpernist der Drehwiderstand größenordnungsmäßig gleich Yfmal dem sechsfachen Volumen. Die Form wird durch einenFaktor berücksichtigt, <strong>den</strong> Perrin für Rotationsellipsoide berechnethat.3.3.6. HovercraftWenn das Luftkissen 15 t auf einer Fläche von 130m 2tragen soll, muß in ihm ein Überdruck von l'!.p =1,5. 105 Nil30m2 ~ 0,01 bar herrschen. Dieser Druck fälltkurz außerhalb der heran<strong>den</strong><strong>den</strong> Gummimanschette auf 0 ab,was nach Bernoulli oder Torricelli <strong>zu</strong> einer Strömun s eschwindigkeit v=J211pl(]~2·103Nm-211,3kgm-3~ 40 rn/s führt. Bei 5 cm hat der Schlitz etwa 2,5 m2 Querschnitt,also ist der Luftverlust V = A' v = 100m3 I s.
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Verschiebungsstrom 358,423Versetzun
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Das Experiment ist eine gezielte An
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