IIIIII1084 <strong>Lösungen</strong> <strong>zu</strong> <strong>den</strong> <strong>Aufgaben</strong>ponente von rot b erkennt. Zusammengefaßt: div(a x b) =-a · rot b + b · rot a. Speziell bei konstantem a istdiv(a x b) = -a ·rot b. rot (a x b) ist noch etwas mühsameraus<strong>zu</strong>rechnen. Man findet rot (a x b) = a div bb div a - a · gradb + b · grada. Hierbei ist grada eineMatrix, deren i-ter Zeilenvektor der gewöhnliche Gradientvon a; ist. Wenn a konstant ist, bleiben davon offensichtlichnur die Glieder a div b- a · gradb.7.1.6. Vektoranalysis IINach Aufgabe 7.1.5 bleibt bei konstantem v = (v,O,O) nurvgradE = vkEi,k = v8E/8x übrig. Der Zeit dt entsprichtein Vorrücken um dx = v dt, also eine FeldänderungdE = dx8Ej8x. Daher ist vdiv E +rot (Ex v) die Änderungsgeschwindigkeitvon E infolge dieses Vorrückens.Das gilt auch bei allgemeiner Richtung von v. In der Hydrodynamikergibt sich die Beschleunigung, die ein Flüssigkeitsteilchenerfährt, aus der "ortsfesten" Beschleunigung 8v / 8tplus der Änderung infolge Strömens in ein Gebiet mit anderemv-Wert: vgrad v = vdivv +rot (v x v). Das ist der Beschleunigungsanteil,der in Abschn. 3.3.4 als az bezeichnetwurde. Für eine inkompressible Strömung ist div v = 0,sonst würde sich die Dichte ändern. In diesem Fall istaz =rot (v x v).7.1.7. Relativität der FelderGestrichene Größen beziehen sich auf das Be<strong>zu</strong>gssystem desRaumschiffes, ungestrichene auf das ,,ruhende". Die zeitlicheB 1 -Änderung im Raumschiff setzt sich <strong>zu</strong>sammen aus derungestrichenen und einem Anteil infolge der Bewegun.~ inein Gebiet mit anderem B (vgl. Aufgabe 7.1.6): B =iJ + vdiv B +rot (B x v). Entsprechend für D: iJ' =iJ + vdiv D +rot (D x v). div B ist überall 0, div D = g.Im Raumschiff gelten die Maxwell-Gleichungen:• I •rot H 1 = D + j = D + QV +rot (D x v) + jrot E = -B = -B - rot B x v .I • I • ( )Soweit wie möglich in ungestrichenen Größen ausgedrückt,heißt dasrot (H 1 + v x D) = D+ j+ gv rot (E 1 - v x B) = -iJ.Vergleich mit <strong>den</strong> Maxwell-Gleichungen des Ruhesystemszeigt: (1) Zur Stromdichte j des Leitungsstroms, <strong>den</strong> beideBeobachter messen, kommt für <strong>den</strong> ruhen<strong>den</strong> noch derKonvektionsstrom QV. Wenn Teile des Raumschiffs gela<strong>den</strong>sind, repräsentieren sie natürlich für das Ruhesystem eineStromdichte gv. (2) E = E 1 - v x B, H = H 1 + v x D. StattEist also E 1 = E + v x B das im Raumschiff wirksame Feld.Die Ladungen im Raumschiff unterliegen nicht nur derCoulomb-Kraft eE, sondern einer Zusatzkraft ev x B. DieseLorentz-Kraft ist kein neues Postulat, sondern wächst automatischaus der Coulomb-Kraft heraus. Bei v ~ c sind nochrelativistische Korrekturen an<strong>zu</strong>bringen (Division durchy'1 - v2 jc2). Überhaupt ergeben sich diese Transformationenin der Relativitätstheorie ganz zwangsläufig (vgl. <strong>Aufgaben</strong><strong>zu</strong> 15.3).7.1.8. Space talkDie Rakete fliege mit v relativ <strong>zu</strong> uns. Der Funkspruch desAstronauten könnte so lauten: "Da fliegt ein gela<strong>den</strong>es Teilchenmit der Geschwindigkeit -v. Es herrscht ein MagnetfeldB. Trotz der Lorentz-Kraft -ev x B fliegt das Teilchengenau geradlinig. Also muß außer dem B-Feld noch einE-Feld senkrecht da<strong>zu</strong> und <strong>zu</strong>r Flugrichtung des Teilchensherrschen, so daß die Coulomb-Kraft eE die LorentzKraft -ev x B genau kompensiert. Dieses Feld muß alsoE = v x B sein. Tatsächlich: In meiner Rakete wer<strong>den</strong>gela<strong>den</strong>e Teilchen von diesem E-Feld alle beschleunigt."Für uns ist die Beschleunigung der Teilchen in der Raketerelativ <strong>zu</strong> dieser auch beobachtbar. Wir erklären sie nichtdurch ein E-Feld, sondern durch die Lorentz-Kraft ev x B,die diese mitfliegen<strong>den</strong> Teilchen ja erfahren müssen. Auchso ergibt sich wieder, daß für <strong>den</strong> Raumfahrer aus dem BFeld ein E-Feld E = v x B herauswächst.7.2.1. KreisstromFür <strong>den</strong> Mittelpunkt der Kreisschleife vom Radius a ist imBiot-Savart-Gesetz für alle Leiterelemente rx = 90° undr = a, also H = 27rla/(47ra2 ) = I/(2a). Das Feld zeigt inAchsenrichtung, und zwar nach der Definition des Vektorproduktsso, daß der Strom, in Feldrichtung gesehen, im Uhrzeigersinnumläuft. In einem Achsenpunkt im Abstand r 1 vonder Kreismitte ist immer noch rx = 90°, aber r = v r 1 2 + a2also H=!Iaj(r+a 2 ); bei r 1 »a ist H=!Ia/r 12 . Dieübrigen Fragen wer<strong>den</strong> in der Lösung <strong>zu</strong> Aufgabe 7 .4.1mitbeantwortet.7.2.2. Kurze SpuleBeim Rohr der Wandstärke d, umflossen von der Stromdichtej, ist jd der "Amperewindungszahllm" ni gleich<strong>zu</strong>setzen.Auf dem Rohrabschnitt dr fließt der Strom I = dj dr. DieserAbschnitt liefert nach Biot-Savart einen BeitragdH = !dja 2 drj(a2 + r2) 3 1 22 .Man muß nämlich nur die axiale Komponente nehmen, alsodie Feldstärke von (7.38) noch mit dem Richtungssinusaj ya2 + r2 multiplizieren (Abb. 7 .23). Der Ausdruck dHmuß über r von -L/2 bis L/2 integriert wer<strong>den</strong>. DaJ(a2 + r2)- 3 1 2 dr = ra-2(a2 + ?)-l/Z ist, ergibt sichschließlich für das Feld in der Spulenmitte H =jdL/vL2 + 4a2 =NI jvL2 + 4a2, wo N = nL die Gesamtwindungszahlist. Für L » a (lange Spule) ist H = nl, fürL « a und N = 1 (Kreisring) ist H = I/ ( 2a). Denkt mansich die kurze Spule in zwei Hälften zerschnitten, dannleistet jede davon <strong>den</strong> Beitrag H = NI/ (2vL2 + 4a2 ) <strong>zu</strong>mFeld in der Mitte. Mit ihrer Länge I! = L/2 erzeugtalso jede S ule in ihrer Endflächenmitte ein Feld H =NI/ J!2 + 16a2.7.2.3. Bohr-MagnetonNach Aufgabe 7.2.1 herrscht im Mittelpunkt einer Kreisschleifevom Radius r, durch die der Strom I fließt, dasMagnetfeld H = I/(2r). Wenn das Feld in der Kreisebenediesen Wert bis <strong>zu</strong>m Draht behält (was ungefähr <strong>zu</strong>trifft),
Kapitel 7: <strong>Lösungen</strong> 1085ergibt sich ein Magnetfluß durch die Schleife vonrJJ = JloHA ~ Jlol! 1rr. Auf der Achse kann man sich etwaum r entfernen, bis sich dieses Feldlinienbündel wesentlichauflockert. Also ist das magnetische Moment etwa das einerSpule der Länge 2r, d. h. Pm ~ lf>2r I Jlo ~ 17rr 2 = JA. Wennein Elektron .im Atom die Umlaufsfrequenz v hat, stellt esim Mittel <strong>den</strong> Strom I = ev dar. Das magnetische Momentdieses Kreisstroms ist Pm = 1revr 2 . Aus der Drehimpulsbedingungmvr = nh im Bohrsehen Modell folgt v =vl(2u) = nhl(21rmr 2 ), also Pm= nehl(2m) = n · 1,2·10-29 V s m. Das ist die Definition des Bohrsehen Magnetons:Eine Elektronenbahn mit der Hauptquantenzahl n hatein Moment von n Bohrsehen Magnetonen. Allgemein überträgtsich so die Drehimpulsquantelung in eine entsprechendeQuantelung der magnetischen Momente.7.2.4. ErdfeldmessungDie Nadel vom magnetischen Moment p steht im Feld Hunter dem Drehmoment T = p x H. Bei kleiner Auslenkung(sin rx ~ rx) bedeutet das ein elastisches Rückstellmoment,das <strong>zu</strong> Schwingungen mit der Kreisfrequenz w = ypii7Jführt. Um H, genauer seine Horizontalkomponente, absolut<strong>zu</strong> messen, muß man p und 1 kennen. 1 läßt sich berechnenoder aus der Schwingungsdauer ohne Feld bei Aufhängungan einer Feder bekannter Torsionssteifigkeit bestimmen. pwird meist gemessen, indem man das Feld der untersuchtenNadel in seiner Wirkung auf eine andere Magnetnadel mitdem Erdfeld vergleicht. Die zweite Nadel (N 2) wird frei aufgehängt,die erste (NI) in entsprechender Orientierung soweit an N2 herangeschoben, bis N2 umschlägt. In diesem Abstandr istH = 2pl(47rjt 0 r 3 ). Man hat also Hip, der Schwingungsversuchlieferte Hp, so daß jetzt H und p einzeln bekanntsind. Einfacher ist die Vergleichsmessung z. B. mitdem Feld im Innem einer Spule, das leicht direkt als Nman<strong>zu</strong>geben ist: Die Schwingungsdauern der Nadel verhaltensich wie die Werte H-1/ 2 .7.2.5. ElektromagnetDa im Fall des Permanentmagneten kein "echter", d. h.makroskopisch sichtbarer Strom fließt, muß rot H verschwin<strong>den</strong>.Da die H-Linien außen alle von N nach S laufen,müssen sie das im Eisen auch tun, und zwar so, daßdas Umlaufintegral Null wird, ganz im Gegensatz <strong>zu</strong>r Luftspuleund auch der Kemspule, wo die H-Linien die Drähteeinsinnig umkreisen. Dieses "falsch herum" laufende H imPermanentmagneten nennt man manchmal demagnetisierendesFeld Hct. B dagegen ist immer divergenzfrei, das bei Seintretende Bündel von B-Linien läuft also bei allen drei Magnettypenauch im ,,richtigen" Sinn durchs Innere, bis es beiN wieder austritt. Im Permanentmagneten ist B = JlJloHnicht anwendbar, Jl müßte sogar negativ sein. Wir sind aufdem "nordwestlichen" Bogen der Hysteresisschleife, wo Hnegativ, B positiv ist. Wenn A und L Querschnitt und Dickedes Luftspalts sind, A' und L' Querschnitt und Länge desEisens, gilt H'L' = -HL (rot H = 0) und B'A' =BA(div B = 0), B = JloH, also das Eisenvolumen V'= L'A' =VB 2 I (JtoH' B'). Für die Tragkraft des Magneten kommt esauf das Feld im Luftspaltvolumen V an, genauer auf das"Energieprodukt" VB 2 I Jlo· Damit dies bei gegebenem Eisenvolumenmöglichst groß wird, muß das Produkt H'B' imEisen maximal sein. Die entsprechende optimale Magnetisierungfindet man aus der Hysteresiskurve aus der Bedingung,daß das einbeschriebene Rechteck maximale FlächeH' B' haben muß.7 .3.1. Weidezaun6 V sind völlig harmlos. Man merkt sie nur an der feuchtenZunge zwischen nahestehen<strong>den</strong> Polen einer Batterie. Alsomüssen am Weidezaun höhere Spannungen liegen. Wermal einen angefaßt hat, weiß, daß solche Spannungen nurkurzzeitig periodisch dranliegen. Vor allem bitte nie draufpinkeln!Transformieren kann man nur Wechselstrom.Man muß also <strong>den</strong> Gleichstrom aus dem Akku periodischunterbrechen. Das tut der Unterbrecher im Kasten, ein Schalter,der periodisch auf- und <strong>zu</strong>geht. Bei jedem Öffnen undSchließen erfolgt eine plötzliche Stromänderung, die ineiner Spule oder einem Trafo eine Spannung induziert. Genausomacht der Unterbrecher im Auto aus dem Gleichstromdes Akkus die hohe Zündspannung, die einen ebenfalls fastumschmeißen kann. Das periodische Öffnen und Schließenkönnte ein Motor besorgen wie im Auto. Es geht aberauch so: Ein Bimetallstreifen wird heiß, biegt sich also,wenn er von Strom durchflossen wird. Ohne Strom kühlter ab und wird wieder gerade. So funktionieren die meistenBlinker in unseren Autos.7 .3.2. Zebrastreifen im MeerIn der Nähe eines ausgedehnten Körpers mit der Suszeptibilitätx (Erzlager, Schiff o. ä.) ist die Normalkomponente desB-Feldes der Erde um <strong>den</strong> Faktor 1 + x größer als anderswo.B j_ tritt nämlich wegen div B = 0 stetig durch die GrenzflächeErz-Luft, und im Erz ist B um <strong>den</strong> Faktor 1 + xgrößer als im nichteisenhaltigen Gestein; an der Grenzflächezwischen diesem und dem Erz herrscht rot B proportional <strong>zu</strong>rDichte der gebun<strong>den</strong>en Oberflächenströme, also ist B im Erzgrößer als draußen. In größerem Abstand wirkt das Objektwie ein magnetischer Dipol. DerB-Unterschied gegen dasunverzerrte Feld nimmt mit d2 lr2 ab, wo deine charakteristischeAbmessung des Objekts ist: AB~ xBod 2 1?. EinU-Boot mit Eisenrumpf (X~ 10 3 , d ~10m) ergibt nochin mehr als 10 km Abstand ein merkliches AB ~ 10-9 T,ein Erzlager mit x ~ 1, d ~ 100 m fast ebensoweit, einmächtiger Basalteinschluß (X ~ 10- 2 ) etwas weniger. Diefossile Magnetisierung entspricht ähnlichen Größenordnungen.Die Entdeckung, daß die Streifen wechselnder Magnetisierungsrichtungganz regelmäßige "Zebrastreifen" auf demOzeanbo<strong>den</strong> parallel <strong>zu</strong> <strong>den</strong> mittelozeanischen Rückenbil<strong>den</strong>, hat <strong>zu</strong>r Wiederbelebung der Kontinentalverschiebungstheoriein der Plattentektonik beigetragen.7 .3.3. Trafo-BlecheDie Bleche müssen in B-Richtung liegen, damit die Ströme,die senkrecht da<strong>zu</strong> fließen, unterdrückt wer<strong>den</strong>. EinBlechquerschnitt der Dicke d und der Länge a umfaßt
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effektive Kernladung 908, 910, 1134
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