1050 <strong>Lösungen</strong> <strong>zu</strong> <strong>den</strong> <strong>Aufgaben</strong>sehen Druck), also nach Aufgabe 5.2.6 im Zentrum p ~GMg)r. Dies, etwas inkonsequenterweise mit der mittlerenDichte Q = iMI(1rr 3 ) kombiniert, ergibt es~ JGMylr,was sicher <strong>zu</strong> groß ist (für das Zentrum, weil Q dort größerist, für die Außenschichten, weil p dort kleiner ist). Das Gasist einatomig, also y = ~·es ist also praktisch i<strong>den</strong>tisch mit derparabolischen Entweichgeschwindigkeit v, die aus ! mv2 =GM Ir folgt. Da unser es aber besonders außen ·<strong>zu</strong> großist, kann keine Schallwelle Gasfetzen ganz vom Stern abschleudern,wenn auch immerhin auf erhebliche Abstände.Die Corona mit ihren 106 K wird vermutlich durch Schallwellen,d. h. <strong>den</strong> Lärm der brodeln<strong>den</strong> Wasserstoff-Konvektionszonein der oberen Sonnenatmosphäre so stark geheizt(vgl. Aufgabe 5.3.8).4.5.11. Sterne als StimmgabelnAus der Doppler-Verschiebung folgen für die bei<strong>den</strong> Cephei<strong>den</strong>Expansionsgeschwindigkeiten von Vmax = 1wrmax =?rrmaxlr = 300 bzw. 150km/s, also mit <strong>den</strong> angegebenenr-Werten rmax = 2 · 107bzw. 5 · 108 km oder 30 bzw.1000 Sonnenradien. Wenn die Sonne sich verhielte wieder größere dieser Sterne, würde sie bei maximaler Ausdehnungbis <strong>zu</strong>m Jupiter reichen! Die Dichten sind entsprechendgering: I o-4 bzw. 2 · I o-9 gl cm3 bei maximalerAusdehnung. Die Schallgeschwindigkeit ist es ~ vYPJQ ~JyGMir, die Schallwelle braucht vom Zentrum bis <strong>zu</strong>rOberfläche r' = r I es ~ J r31 ( yGM) = J 31 ( 47rgG). Einsetzender obigen Minimaldichten liefert r' ~ 1,6 bzw. 300Tage. Je genauer man rechnet, desto besser wird die Übereinstimmungmit der Beobachtung. Speziell die Beziehungr"' g- 1 / 2 bestätigt sich durchgehend. Die Cephei<strong>den</strong>Pulsation ist wirklich eine akustische Eigenschwingung.Diese Sterne sind die größten Stimmgabeln, die man kennt(über die kleinsten vgl. Aufgabe 13.1.15).4.5.12. Ultraschall-BohrerIn der Unterdruckphase des Schallfeldes muß die Zerreißspannung(J des Werkstücks überschritten wer<strong>den</strong>. DieSchallintensität I muß also größer sein als !(J 2 I(ges).Für Stahl mit (J ~ 5 ·108 Nm-2, es~ 5,I·l03 ms-1 folgtI> 5 ·I09 wm- 2 , also braucht man für eine 1 mm 0-Bohrungeine Schalleistung von etwa 4kW. Jeder Luftspalt würdeinfolge der Reflexionsverluste die Intensität um vieleGrößenordnungen senken. Der Transducer muß sich glattauf <strong>den</strong> gwünschten Durchmesser verjüngen und natürlichaus festerem Material sein als das Werkstück.4.6.1. DispersionDie Welle hat mehr Schwereenergie als die glatte Oberfläche,<strong>den</strong>n das Wasser, das im Tal fehlt, ist auf <strong>den</strong> Berg gehobenwor<strong>den</strong>. Für eine Welle der Länge ), und der Amplitude h istdas Volumen des Berges auf der Frontbreite b kleiner als! }cbh (Rechteckform), aber größer als ! Jcbhl2 (Dreiecksform),also etwa Vbh (exakt für eine Sinuswelle J.bhl1r).Diese Masse m = QAhhl1r ist um eine Strecke gehobenwor<strong>den</strong>, die zwischen h (Rechteck) und ~ h (Dreieck) liegt(exakt 1rhl4). Die Schwereenergie in diesem Wellenabschnittist also Wsch = ! ggJcbh2 = 2mgh. Die Oberflächedes Wellenberges ist größer als die entsprechende glatteWasserfläche Ao = ! ),b. Die Dreieckskurve ergäbe A =! }cbJ l + 16h21 }.. 2 ~! }cb(l + 8h 2 1 ), 2 ). Der exakte Wertist! Jcb(l + 1r 2 h 2 l }.. 2 ). Die Differenz ergibt eine OberflächenenergieWk = (J(A - Ao) = ~(Jbh 2 1 A. In der Betrachtungvon Abschn. 4.6 muß man jetzt 2mev gleich der Summedieser bei<strong>den</strong> Energien setzen. Man erhält dann schließliche = y'gJ,I(21r) + 21r(JI(QA). Dieser Ausdruck faßt die bei<strong>den</strong>Näherungen für reine Schwere- und reine Kapillarwellen<strong>zu</strong>sammen.4.6.2. Brecher auf hoher SeeDas Wellenprofil ist eine Trochoide, die nach Abb.4.71 ausder kreisen<strong>den</strong> Bewegung der Wasserteilchen entsteht. Solldie Amplitude bei gegebenem }._ größer wer<strong>den</strong>, dann mußman <strong>den</strong> Kreis vergrößern. Man erreicht dabei einen Zustand,wo der Kreis <strong>zu</strong>m Rad wird, das rutschfrei auf derGrundlinie (Höhe des Wellentals) abrollt (auch die allgemeineTrochoide kann durch Abrollen eines einzigenKreises entstan<strong>den</strong> gedacht wer<strong>den</strong>, dessen Umfang natürlichimmer gleich ), ist; für kleinere Amplitu<strong>den</strong> wie inAbb. 4.71 ist es aber ein Punkt auf der Speiche im Innerndes Rades, der die Trochoide beschreibt). Im oben geschildertenFall r =! Al1r entsteht eine Zykloide, deren Wellenberge<strong>zu</strong> Spitzen ausgezogen sind. Legt man <strong>den</strong> schreiben<strong>den</strong>Punkt noch außerhalb des Radkranzes, d. h. steigert mandie Amplitude noch mehr, dann löst sich über der Bergspitzeein kleiner Sonderbogen ab. Es ist plausibel, daß eine solcheWelle brechen würde. hl ), kann danach nicht viel größerwer<strong>den</strong> als ~·4.6.3. TotwasserWenn die Grenzfläche zwischen zwei Flüssigkeiten oderGasen mit <strong>den</strong> Dichten e 1 und g 2 sich wellt, erfordert daseinen Aufwand an Schwereenergie, der sich nach Aufgabe4.6.I pro Wellenlänge und Frontbreite b <strong>zu</strong> W =! g(e 2 - et)Jcbh 2 ergibt. Der Auftrieb in der leichteren Flüssigkeitreduziert also die Schwereenergie um <strong>den</strong> Faktor(e 1 - e 2 ) I Q 2 . Die <strong>zu</strong> bewegende Masse ist dagegen nachwie vor durch e 2 bestimmt. Damit ergibt sich analog <strong>zu</strong> Aufgabe4.6.1 e 2 = !g}c(g 2 - e 1 )/(1rg 2 ). Wenn sich Flußwasserüber Salzwasser schichtet, ist 121 = I ,00, e 2 ~ l ,02, alsoist e etwa siebenmal kleiner als für eine Welle an der Oberflächegegen Luft bei gleichem ).. Diese Wellen verzehren,gerade weil sie so leicht an<strong>zu</strong>regen sind, u. U. einen großenAnteil der Maschinenenergie eines Schiffes, das dann "wievon unsichtbarer Hand festgehalten" wird. Das Aufgleitenvon Warmluft über Kaltluft mit z. B. 30° Temperaturdifferenz,also ~Q / Q ~ 0, 1 kann <strong>zu</strong> Wellen von 200m Längeund 20 kmlh Geschwindigkeit führen. Der <strong>zu</strong>sätzliche Aufwindvor dem Wellenberg kann Kon<strong>den</strong>sation in "Schäfchenwolken"auslösen. An der Warmfront ("Schönwetterfront")eines Tiefs geht dieses Aufgleiten ziemlich gleichmäßigvor sich, an der Kaltfront dagegen sehr turbulent.
..Kapitel 4: <strong>Lösungen</strong>IIII1110514.6.4. SeichesSo langperiodische Wellen können nur <strong>zu</strong>standekommen,wenn das ganze Wasser im Ostseebecken als Seiche hinundherschwappt Die Länge L des Beckens ist dann Jcl2.Die Wellengeschwindigkeit ist durch die Seichtwasserformelc = JgH gegeben. Die Zeit zwischen zwei Hochwassernentspricht dem Hin- und Herlaufen der Welle:T = 2Lic. Mit L = 1200km (Lübeck-Leningrad) folgtc = 25 m/s, also H = c 2 I g = 62 m. Direktmessungen ergebendie mittlere Tiefe von 55 m. Im Bo<strong>den</strong>see (L ~ 50 km,H ~ 90 m) erwartet man c ~ 30 m/s, T ~ 55 min.4.6.5. BrandungIm Flachwasser ist c = JgH. Die Wassertiefe H ist unterdem Wellenberg größer, also läuft dieser schneller als dasWellental und kippt schließlich über. Diese "Herleitung"ist allerdings mit Vorsicht auf<strong>zu</strong>nehmen: Die Welle isteine Einheit, man kann Berg und Tal nicht so einfachtrennen.4.6.6. WellengruppeDie Gruppengeschwindigkeit va = c - 2 dc I dA. ergibt sichfür Schwerewellen mit c = )!g217r <strong>zu</strong> va = !c, für Kapillarwellenmit c = J2mrl(a2) <strong>zu</strong> va = ~c. Da c und damitva von der Wellenlänge abhängen, läuft eine Wellengruppeum so schneller auseinander, je größer der Spektralbereichharmonischer Wellen ist, aus <strong>den</strong>en sich die Gruppe <strong>zu</strong>sammensetzt.Die Breite dieses Bereichs sei LlJc, der ZentralwertA. Dann unterschei<strong>den</strong> sich die Gruppengeschwindigkeitenfür <strong>den</strong> schnellsten und <strong>den</strong> langsamsten Teil der Gruppeum Llva = Ll). dva I d). = ! va fl). I Je. Eine Gruppe ausWellen mit Längen zwischen 5 und 6 m z. B. läuft auf einerStrecke von 1 km um 100m auseinander.4.6.7. KapillarwellenWie man aus der Wellenlänge sieht (um 1 cm oder kleiner),handelt es sich um Kapillarwellen, die genausoschnelllaufenwie das Boot (dieses muß schneller fahren als 0,23 m/s, dieMinimalgeschwindigkeit von Wasserwellen) und daher immerin der richtigen Phase angeregt wer<strong>den</strong>. Je schnellerdas Boot wird, desto schneller, also desto kürzer wer<strong>den</strong>die Wellen. Gleichzeitig wird die Wellenzone immer schmaler,<strong>den</strong>n die Dämpfung irrfolge innerer Reibung ist fürkurze Wellen mit ihren höheren Gradienten der Strömungsgeschwindigkeitgrößer. Genauer betrachtet handeltes sich um eine Wellengruppe um die Wellenlänge, die derBootsgeschwindigkeit entspricht; die kurzen Wellen laufenvoran.4.6.8. GruppengeschwindigkeitVergleiche Aufgabe 4.6.6: Kapillarwellen va = ~ c, Tiefwasserwellenva = ! c, Flachwasserwellen (keine Dispersion)va = c. Bei <strong>den</strong> Kapillarwellen wie überhaupt beianomaler Dispersion läuft die Gruppe schneller als dieEinzelwelle. An der Vorderfront der Wellengruppe bil<strong>den</strong>sich dauernd neue Einzelwellen.4.6.9. SturmseeDer Wind erzeugt <strong>zu</strong>nächst überwiegend kurze Wellen. Dielängsten Wellen aus dem so erzeugten Spektralbereich laufenam schnellsten. Im allgemeinen durchsetzen Wellen einanderungestört, aber die Ten<strong>den</strong>z einer kurzen Welle <strong>zu</strong>m Brechenverstärkt sich, wenn sie vorübergehend auf <strong>den</strong> Rücken einerlängeren gerät, die darunter wegläuft. Wenn die kurze Wellebricht, übergibt sie damit einen Teil ihrer Energie der längeren.Daher wer<strong>den</strong> die Wellen immer länger (und stärker), jelänger der Wind anhält und auf je längerer Laufstrecke sichder Seegang aufbauen kann. Der Pazifik hat die längsten undmächtigsten Wellen. Lange Wellen haben kleinere Gradientender Strömungsgeschwindigkeit und dämpfen sich daherlangsamer durch innere Reibung. Sie laufen deshalb nochlange nach dem Sturm als Dünung weiter.4.6.10. BugwelleDie Bugwelle ist eine Wellengruppe, die von dem Schiff mitder Geschwindigkeit v erzeugt wird, selbst aber nicht mit v,sondern mit va = v sin 19° = v 13 läuft. Diese Gruppe bautsich aus einem sehr engen Bereich harmonischer Einzelwellenauf (die übrigens nach Aufgabe 4.6.6 selbst doppelt soschnell, also mit 2cl3 laufen) und die sich um die beherrschendeWellenlänge (vgl. Prinzip der stationären Phase)scharen. Diese beherrschende Wellenlänge ändert sich praktischmit dem Fortschreiten des Schiffes nicht: Aus (4.109)erhält man für die Schiffslage, deren Einfluß die eigentlicheBugwelle mit cos 8 = 819 beherrscht, t = -l,4rlv. Damitergibt sich die beherrschende Wellenlänge als At =81r? I (gt2 ) = 47rv 2 I g, was nur von der Schiffsgeschwindigkeitabhängt. Ein schnelles Motorboot hat nicht nur einestärkere, sondern auch eine breitere Bugwelle als ein langsames.4.6.11. LuftkissenbootIm Tiefwasser besteht die Bugwelle hauptsächlich aus Einzelwellen,deren Länge so ist, daß die Gruppengeschwindigkeit1 der Bootsgeschwindigkeit v ist; die Einzelwellen habenc = 2vl3. Bei v = 30m/s ergibt das Je~ 250m. Für solcheWellen ist Wasser von H < !Jcl1r ~ 40m seicht. Seichtwasserwellenhaben keine Dispersion. Also vereinfacht sich dieBetrachtung nach dem Prinzip der stationären Phase und lieferteinen einfachen Mach-Kegel. Dessen Öffnungswinkelhängt im Gegensatz <strong>zu</strong>r Tiefwasser-Bugwelle von v ab:sin.9 = clv, wobei c = .JiH. Bei konstanter Geschwindigkeitv wird also der Kegel um so enger, je seichter das Wasserwird.4.6.12. TsunamiFür sehr lange Wellen, nämlich solche mit 30 und mehr kmWellenlänge, wie sie bei Seebeben usw. entstehen können,gilt selbst in der Tiefsee die Seichtwasserformel c = .JiH.Mit einer mittleren Ozeantiefe von 5 km erhält manc ~ 220mls, also ~ der Schallgeschwindigkeit. SolcheWellen brauchten, ohne Hindernisse, etwa zwei Tage umdie Erde. Sie laufen in Ausnahmefällen wie der KrakatauExplosion auch mehrmals in merklicher Amplitude herum,
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