IIIIII1212 <strong>Lösungen</strong> <strong>zu</strong> <strong>den</strong> <strong>Aufgaben</strong>winzigsten. Die Gleichung z 3 - ~ z 2 zn-i +! = 0 gilt auch imKomplexen und erzeugt aus jedem schwarzen Loch der Ordnungn - 1 bei Zn-1 nach dem Fundamentalsatz der Algebradrei <strong>Lösungen</strong> Zn· Aus zo entstehen so drei Löcher ZJ, darausneun Löcher z2, daraus 27 ... In Abb. 18.36 ist die Genealogieder Löcher so bezeichnet: Vom Loch 21 stammen abdie Löcher 211, 212 und 213 usw.18.4.13. IterationDie erste Aussage folgt aus der Kettenregel der Differentiation:Der Strich bedeutet ja immer Ableitung nach dem dahinterstehen<strong>den</strong>Argument, also j 2 ' (x) = f' (f ( x)) f' ( x) =f'(xi)f'(xo). Für einen Fixpunkt sind alle x; i<strong>den</strong>tisch, wasdie bei<strong>den</strong> nächsten Aussagen bestätig;t. Ein stabiler FixpunktX hat j'(x) < 1, also ist dort r (x) erst recht < 1:Die Stabilität überträgt sich auf die geschachtelten Iterationen,ebenso die Instabilität.18.4.14. PercolationDie leiten<strong>den</strong> Teilchen bedeuten Wasser, die nichtleiten<strong>den</strong>Land. Bei kleinem p bil<strong>den</strong> sich isolierte Inseln im Meer,bei großem eine Seenlandschaft Der Stoff leitet, wennman mit dem Boot von der Ost- <strong>zu</strong>r Westküste kommenkann. Das ist genau dann der Fall, wenn man nicht trockenenFußes von Nord nach Süd gehen kann. Wasser und Land sindalso völlig gleichberechtigt: Der Übergang zwischen bei<strong>den</strong>Fällen liegt bei p = !·Beim Drei- oder Viereck ist das anders:Es gibt zwei Sorten Nachbarn; die einen berühren sich mitder Seite, die anderen mit der Spitze, was nicht als echterKontakt zählt. Hier gibt es einen Bereich um p = !, wo wederdas Boot noch der Wanderer durchkommt.18.4.15. WurzelFür Va wähle man <strong>den</strong> Schätzwert xo. Was am exakten Ergebnisfehlt, nenne man yo, d. h. (xo + Yo) 2 = a "'"x6 + 2xoyo,daraus Yo = ! (al xo - xo) und die nächste Näherung XJ =! (xo + alxo). Die Rechnergenauigkeit ist nach wenigenSchritten erschöpft. y'a erhält man analog durch die IterationXi+i = (aiX:-i +x;(n- 1))1n. Diese Art Iterationsetzt offenbar voraus, daß man die Urnkehrfunktion, hierdie Potenz, beherrscht. Mit ex oder sinx muß man andersvorgehen. Entweder man erinnert sich an die Taylor-Reihen(echte Iteration) oder an die Definition von ~ alslim(1 +xln)n. Mit n = 2 32 (viermal Quadrieren) gibt dereinfachste Taschenrechner e"'" 2,718239964, also fünfstelligeGenauigkeit. Umgekehrt ist lnx "'" n( y'x - 1); mitn = 220 folgt In 10 "'" 2,3025 (fünf Stellen stimmen).18.4.16. Trick 17Die fallende Funktion ae-x schneidet die Gerade y = x genaueinmal. Die Ableitung -a e-x ist am Fixpunkt gleich -x.Dies muß zwischen -1 und 1 liegen, damit dieser Fixpunktstabil ist. x = 1 bedeutet ae- 1 = 1, d.h. a = e; x = -1 bedeuteta = 1 I e. Außerhalb des Bereichs 1 I e < a < e kehreman die Funktion um: x +--- -ln(xla). Ihre Ableitung hatdann als Kehrwert der Ableitung von ae-x bestimmt einenBetrag < 1.18.4.17. Charlier-ModellDie Hausdorff-Dimension ist geometrisch definiert, alsomüssen wir <strong>zu</strong>erst Massen in Volumina verwandeln, z. B.durch die Annahme, daß Sterne im Mittel ungefähr die gleicheDichte haben. Wenn nun ein System n + 1-ter Ordnungaus N Systemen n-ter Ordnung besteht, deren Durchmesserdn und deren Abstand Rn = brn ist, hat es selbst die MasseMn+! = NMn und <strong>den</strong> Durchmesser dn+i = N 1 i 3 brn. BeijedemSchritt wächst die Masse um <strong>den</strong> Faktor N, der Durchmesserum <strong>den</strong> größeren Faktor bN 1 1 3 , so daß die Dichtegegen 0 geht: Die Hausdorff-Dimension ist D = IogN I1og(bN11 3 ) = 31(1 + 31ogbj1ogN). Für Galaxienclustergilt etwa b = 10, N = 10 000; wenn das sich so weiterstaffelt,hat das Weltall D = 1, 71. Modeme Beobachtungen deutenallerdings eher auf eine Schaumstruktur mit "großenMauern" u. ä. hin, aber auch auf "große Attraktoren", dievielleicht solche Super-Superclusters sind.18.4.18. Hele-Shaw-MusterBeim Auseinanderziehen dringt die Luft nicht allseitig ein,sondern in Form einiger langer Zungen, die sich bald immermehr verzweigen. Nach der Trennung hat man auf bei<strong>den</strong>Platten ein sehr fein verästeltes System von scharfen Rückenmit einem flachen Hof, der je<strong>den</strong> Ast beiderseits begleitet. ImPositiv wie im Negativ ähnelt dies einem Flußsystem odereinem Strauch oder stark verzweigten Kraut. Der Ingenieur,der ein Gebiet durch Wasser- oder Stromleitungen versorgenoder dem Straßenverkehr erschließen soll, erzeugtganz ähnliche Muster, ebenso wie ein Embryo, der seineBlutgefäße anlegt. Da man Fett, das einmal im Fließen ist,leichter weiterschieben kann, versteht man, warum eine <strong>zu</strong>fälligeEinbuchtung sich <strong>zu</strong>m langen Fjord vertieft. Aberwarum verzweigt dieser sich nach ziemlich wohldefinierterLänge? Es handelt sich ja um ein negatives fraktales Wachstum,und auch dabei zeigt die Laplace-Gleichung oder anschaulicherdie Gummimembran, daß an stark gekrümmtenStellen der größte Vortrieb wirkt (vgl. Abschn. 18.4.3).18.4.19. Ein unmögliches ErgebnisMan warte besonders lange in dem Zustand, wo einige Kugelnnoch gerade über die Trennwand hüpfen können. Dabeiwird man beobachten, daß sie auf einer Seite höher springen,nämlich da, wo <strong>zu</strong>fällig weniger Kugeln sind. Die meistenKugeln in jeder Hälfte bil<strong>den</strong> ja ein schwebendes Kissen,das das Hochspringen der Vorwitzigen behindert. So verstärktsich eine anfängliche Überzahl einer Seite von selbstdauernd, bis im Extremfall alleN Kugeln in einer Hälfte sind,entgegen der angeblich winzigen Wahrscheinlichkeit von2-N. Selbstverstärkung, auch als positive Rückkopplungoder Autokatalyse <strong>zu</strong> bezeichnen, führt hier wie in allen diesenExperimenten <strong>zu</strong> einem Keim der Strukturbildung.18.4.20. StromsystemDas hohe Feld an der Drahtspitze polarisiert <strong>zu</strong>nächst dienahegelegenen Kugeln und zieht die entstan<strong>den</strong>en Dipoleirrfolge seiner Inhomogenität an. Zwischen sich berühren<strong>den</strong>Kugeln brechen Ladungstrennung und Feld <strong>zu</strong>sammen, und
Kapitel18: <strong>Lösungen</strong> 1213nur am Ende einer solchen Kette oder an scharfen Knickenherrscht noch ein Feld, das weitere Kugeln angliedert. Beieinseitiger Erdung entsteht manchmal ein Bäumchen, dasan das Amazonasbecken erinnert.18.4.21. VersorgungsnetzDie Natur löst viele solche Optimierungsprobleme durchAnalogcomputer; speziell meint die Bionik, die Lebewesenhätten durch Millionen Jahre Versuch und Irrtum optimale<strong>Lösungen</strong> gefun<strong>den</strong>. Bäume verästeln sich so, daß überalldie gleiche, als erträglich betrachtete mechanische Spannungherrscht, daß also der Gesamtquerschnitt ober- und unterhalbder Verzweigung gleich ist. Sogar die exakte Formdes Astwuchses mit seinen Abrundungen, der Wundheilstellenund der Wurzelanordnung folgt diesem Prinzip, wobeinicht nur Gewichte, sondern vor allem winderzeugte Drehmomenteeingehen. Vieles läßt sich auf Wasser- und Stromleitungenübertragen. Der Blutkreislauf sollte laminar sein;wegen V "' r 4 gelten hier andere Radienverhältnisse. Welchesist das kürzeste Straßennetz, das n Städte verbindet?Rechnerisch nicht einfach. Stellen Sie die Städte durch Nägelin einem Brett dar, legen Sie eine Glasplatte darauf undtauchen alles in Seifenlösung: Die Seifenhäute zwischen <strong>den</strong>Nägeln lösen das Problem, allerdings ohne Unterschiede imVerkehrsaufkommen <strong>zu</strong> berücksichtigen. Meist bil<strong>den</strong> sichKnoten außerhalb der Städte, die sich dorthin verschieben,wo die Oberflächenkräfte im Gleichgewicht sind ( 120°-Winkel!).Löst die Potentialtheorie, die ja hinter dem Prinzip derMinimalflächen steckt, auch das allgemeinere Problem, indemsie verschie<strong>den</strong>e <strong>zu</strong> übertragende Leistungen, Volumen-oder Verkehrsströme, also Straßenbreiten, Querschnitteusw. durch Kräfte verschie<strong>den</strong>en Betrages darstellt?Hier liegt ein unermeßliches Feld für Fragen und Antwortversuche.18.4.22. KonvektionszenenDer von Wärmeleitung getragene Wärmestrom wächst proportional<strong>zu</strong>m Temperaturgradienten: Für <strong>den</strong> Auftrieb einesFlüssigkeitspaketes, das <strong>zu</strong>fällig etwas aufsteigt, gilt auchF "' grad T (Aufgabe 5.4.9), aber der durch dieses F angetriebeneFlüssigkeitsstrom transportiert bei gleichem V umso mehr Wärme, je höher grad T ist. Der konvektive Transportsteigt also mit höherer Potenz (ungefähr der zweiten)von gradTalsdie Leitung und muß diese irgendwann überholen.Quantitativ: Leitung bewirktk = -A.grad T, Konvektion}K ~ (}.VC AT~ c AT r 3 g(}. 2 ß grad T /rt (vgl. Aufgabe5.4.9). Gleichheit beider liefert bis auf einen Zahlenfaktordasselbe Kriterium wie die kausale Betrachtung in Aufgabe5.4.9.18.4.23. Video-RückkopplungEin gutes Video-Kabel soll die Signale der Kamera oder desRecorders linear auf <strong>den</strong> Bildschirm übertragen, um Verzerrungender Grau- oder Farbwerte <strong>zu</strong> vermei<strong>den</strong>. Die FolgeSchirmbild, von Kamera gesehen- Bild, auf Schirm übertragen- ... ist dann eine lineare Iteration mit linearer Abbildungsfunktion.Man sieht nur einen je nach Blen<strong>den</strong>öffnungbis ins blen<strong>den</strong>d helle oder stockfinstere Unendlich laufen<strong>den</strong>Gang, bei Kippung eine Wendeltreppe aus immer kleineroder größer wer<strong>den</strong><strong>den</strong> Bildschirmen (Attraktor oder Repulsor).Chaotische, ständig unvorhersagbar wechselnde Bildervon oft abenteuerlicher Schönheit entstehen erst miteinem nichtlinearen Übertragungsglied. Dies kann ein nichtlinearerVerstärker sein oder einfach ein RC-Glied, aber einnichtabgeschirmtes Kabel mit seinem effektiven RC genügtbei diesen Signalfrequenzen (um 10 MHz) auch: Es schneidetja die Signale um w = 1/ (RC) ab.18.4.24. Hamittons PrinzipDas System sei beschrieben durch die Koordinaten x; undihre Ableitungen v; = .:i:;. Die Lagrange-Funktion hängtdann ab von x;(t), .:i:;(t) und vielleicht auch t direkt. Nehmenwir an, wir hätten die Trajektorie x;(t), .:i:;(t) gefun<strong>den</strong>, für diedas Integral ein Extremumhat (hoffentlich ein Minimum).Dieser Verlauf ist dadurch gekennzeichnet, daß sich das IntegralW = J L dt kaum ändert (nur in höherer Ordnung),wenn wir statt x;(t) die nahe benachbarte Trajektoriex;(t) + eu;(t) mit sehr kleinem B setzen. Nullsetzen der Ableitungvon W nach B ergibt also <strong>den</strong> gesuchten Verlauf. Da Bklein ist, können wir nach Taylor entwickeln:L(x; + eu;,.:i:; + BÜ;, t)~ L(x;,.:i:;, t) + e(u; äL/äx; + u; äL/ä.:i:;).Unter dem Integralzeichen kann man nach B differenzierenund erhält für jedes i als Extremumsbedingung dW /de =J(u; äL/äx; + Ü; äL/äx;) dt = 0. Der zweite Term ergibt,partiell integriert, u; äL/ä.:i:;- J u; d/dt(äL/äi;) dt. Weil u;an bei<strong>den</strong> Grenzen Null ist, bleibt nur das zweite Integral,und insgesamt muß sein J u;(äLjäx; - d/dt(äLjä.:i:;)) dt= 0. Da aber die Verschiebung u;(t) ganz willkürlich war,läßt sich das nur allgemein erreichen, wenn d/dt(8L/8.:i:;)- äL/äx; = 0 ist. Dies ist die Euler-Gieichung des allgemeinenVariationsproblems. Im Beispiel der Mechanik bil<strong>den</strong>diese Gleichungen für alle i die Lagrange-Gleichungenzweiter Art, die in cartesischen Koordinaten in Newtons Bewegungsgleichungenübergehen.18.4.25. Fermats PrinzipKompaß und Bordcomputer stecken natürlich in der Welle.Sie schnüffelt so<strong>zu</strong>sagen auch Wege ab, die dem optimalenbenachbart sind, und erkennt dann durch Versuch und Irrtum,daß diese Wege nichts taugen. Man kann nämlich alle diese<strong>den</strong>kbaren benachbarten Wellen überlagern, und sie wer<strong>den</strong>nur auf dem optimalen Weg konstruktiv interferieren. Nebenbeilöschen sie sich so weitgehend aus, daß nur die Beugungserscheinungenübrigbleiben.18.4.26. Lorenz-BifurkationenDer Fixpunkt (0, 0, 0) verliert beiß = 1 seine Stabilität, wieim Text diskutiert, und gleichzeitig wer<strong>den</strong> die bei<strong>den</strong> anderen(±Jy(ß-1), ±Jy(ß-1),ß-; 1) reell. Für sie heißtdie charakteristische Gleichung für die Eigenwerte f(},) =2 3 + (1 + rx + y)2 2 + y(rx + ß)A. + 2rxy(ß- 1) = 0. Sie hatkeinen Zeichenwechsel, also nach Descartes keine positiv
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Umrechnung von Energiemaßen und -