1152 <strong>Lösungen</strong> <strong>zu</strong> <strong>den</strong> <strong>Aufgaben</strong>13.4.4. Eddington-Diracs WunderzahlDaß T lro = Rl lo, folgt daraus, daß sich das Hubble- (eigentlichde Sitter-)Weltall mit c ausdehnt. Die Übereinstimmungzwischen dem Einstein-de SittersehenRund T, gewonnenaus der Theorie lediglich mit Hilfe der mittleren Dichte,und der reziproken Rubble-Konstante, gewonnen aus derRotverschiebung in Spiralnebel-Spektren, ist allerdings verblüffend,jedoch nicht der Elementarlänge gut<strong>zu</strong>schreiben.Die mittlere Dichte kann man so schätzen: Eine Galaxismit etwa 10 11 Sonnenmassen, d. h. 10 44 g, hat von der nächsteneinige Millionen Lichtjahre Abstand, beansprucht alsoetwa 1019 Lichtjahre 3 !"=! 1073 cm3 ; also Q !"=! w- 29 gcm-3.Das Verhältnis zwischen Coulomb-Kraft und Gravitationzwischen zwei Elektronen ist (unabhängig vom Abstand)y = e 2 I ( 4KeoGm 2 ) !"=! 4 · 10 42 , also wirklich von ähnlicherGrößenordnung wie Rllo !"=! 10 41 ./o ist ja aber z. B. definiertals klassischer Elektronenradius (vgl. Aufgabe 13.4.5):!0 = e 2 l(47rBomc 2 ), andererseits (mit M = Nmp = Massedes Weltalls) R als R = GMic 2 = GmpN lc 2 , alsoRllo = Nmpi(Yme). Wenn demnach N !"=! (Rilo) 2 , mußy !"=! Rllo sein, bis auf <strong>den</strong> Unterschied zwischen mp undme. Es bleibt also nur die eine, allerdings geheimnisvolleBeziehung N = (Rilof Zufall oder tiefere Bedeutung?Rllo hätte ja in <strong>den</strong> 80 Zehnerpotenzen von N sehr vielPlatz. Warum setzt es sich gerade in die Mitte?13.4.5. Hat das Elektron eine richtige Masse?Das Elektron braucht dieZeit r I v, um seine Ladung e durchdie Ebene ganz durch<strong>zu</strong>schieben, repräsentiert also <strong>den</strong>Strom I = ev Ir. Die "Spule" der Länge l ~ 2r mit n = 1Windung der Fläche A !"=! 1rr 2 hat die Induktivität L !"=! Jlor.Beschleunigung a = V, d. h. Stromänderung i = ev Ir kosteteine Spannung U = Li !"=! Jloev, ein FeldE = U Ir !"=! Jloev Ir,eine Kraft F = Ee !"=! J1oe 2 vlr. Der Faktor zwischen v und Fist die Masse, also m !"=! J1oe 2 Ir, und wegen JloBo = c- 2 giltm !"=! e2 l(sorc 2 ). Damit m = me = 9 · w- 31 kg wird, mußr !"=! e 2 I ( Bomec 2 ) !"=! w- 14 m sein. Die genauere Rechnungliefert r = e 2 l(87rBomec2 ) = 1,4 · 10-IS m, <strong>den</strong> klassischenElektronenradius. So klein muß das Elektron sein, damit seineInduktivität seine beobachtete Trägheit erklärt, ohne daß"richtige Masse" dahintersteckt13.4.6. Planek-LängeDamit ein Teilchen eine Ortsunschärfe kleiner als d hat, mußseine Impulsunschärfe, also auch sein Impuls selbst, größersein als p = hl d, seine Energie im relativistischen Fall größerals W = pc = hc I d, seine Masse größer alsm = Wlc 2 = hl(cd). Das Gravitationspotential eines solchenTeilchens erreicht <strong>den</strong> Grenzwert c 2 , bei dem Abkapselungerfolgt, für Gmlr = c2 oder rG = Gmjc2. Das ist seinGravitationsradius. Wenn er kleiner sein soll als die aus<strong>zu</strong>messendeJänge d, folgt rG = Gmlc 2 = Ghl(c 3 d) < doder d > Ghlc3 = lp. Rechts steht die kleinste meßbareLänge, die Planck-Länge. Man kann sie auch auffassen alsgeometrisches Mittel aus der de Broglie-Wellenlänge unddem Gravitationsradius eines relativistischen Teilchens beliebigerArt. Wenn es überhaupt einen Sinn hat, von Raumbereichen< lp <strong>zu</strong> sprechen, dann sind sie je<strong>den</strong>falls vonvornherein gegen <strong>den</strong> Rest des Universums abgekapselt.Diese "Körnung" der Welt ist die Grundlage moderner Ansätze<strong>zu</strong>r "Quantengeometrodynamik", die hofft, endlichTeilchen- und Feldbild, Relativität und Quanten unter einenHut <strong>zu</strong> bringen.13.4.7. Pion-UmwandlungEs handelt sich um drei Ereignisse: 1r+ + n -+ 1r 0 + p,1r0 -+ 2y (unsichtbar), y -+ e+ + e-. Daß die Richtung desPhotons, das die e+e--Gabel erzeugt hat (Winkelhalbierendedieser Gabel) so genau auf <strong>den</strong> Knick zeigt (mit knapp 2°Abweichung), muß folgen<strong>den</strong> Grund haben: Das 1r 0 ist sehrbald nach seiner Entstehung zerfallen. Ein ruhendes 1r0 zerfälltin r = 2,3 · 10-16 s. Bei relativistischer Energie verlängertsich diese Lebensdauer (um <strong>den</strong> Faktor W j(m"'c2), Aufgabe15.2.4), aber selbst bei einigen Ge V kommt das 1r0 nurwenige 11m weit. - Die Richtungen der bei<strong>den</strong> Zerfallsphotonendivergieren dann um etwa 4°. Daraus kann man dieEnergie schätzen. Wir setzen uns ins Be<strong>zu</strong>gssystem, indem das 1r 0 ruhte, wo also die y in entgegengesetzte Richtungenemittiert wer<strong>den</strong>. In diesem System ist die y-EnergieW' = !m"'c 2 , der Impuls p 1 = W'/c = !m"c. Im Laborsystemgilt ungefähr der gleiche Querimpuls (die Emissionbraucht nicht senkrecht <strong>zu</strong>r Flugrichtung des 1r0 <strong>zu</strong> erfolgen,aber größenordnungsmäßig stimmen die Impulse dochüberein). Es kommt ein sehr viel größerer Längsimpulsda<strong>zu</strong> (kleiner Winkel!), der damit die Energie Wy in diesemSystem bestimmt: Wy = PxC. Der Winkel zwischen y- und1r 0 -Richtung ist rt. ~ p' IPx ~ m"'c 2 I(2Wy) = mc 2 /W"'. Diesgilt ganz allgemein: Hochrelativistische Teilchen(W » moc 2 ) strahlen n:ur in einen engen Vorwärtskegelmit der Öffnung m 0c 2 jW (Abschn. 12.5.4). Es folgtW"' !"=! 30m"'c 2 !"=! 4 Ge V. Das Primärpion hatte auch nichtviel mehr Energie, <strong>den</strong>n an das schwere Nukleon konntees nicht viel abgeben. Ein scheinbarer Widerspruch ergibtsich aus der e+e--Gabel selbst: Müßte sie nicht viel engersein, wenn die "Zerstrahlung" des y auch nur in einenmec 2 /Wy-Kege1 erfolgt, da doch me « m"' ist? Der Mechanismusder Paarbildung ist aber ganz anders. Ein weitererStoßpartner ist erforderlich, der einen Teil des y-Impulsesaufnimmt. Sonst hätten Energiesatz Wy = pyc = 2We =2Vp~c 2 + m5c4 und Impulssatz p = Pex gar keine Lösung:Es fehlte der Betrag moc2 , selbst bei Pex = Pe. Wirziehen also einen Kern der Masse M hin<strong>zu</strong>, der <strong>den</strong> Impulsp 0 aufnimmt, aber dabei nichtrelativistisch bleibt. In derEnergiebilanz ist p6f (2M) wegen des großen M dann <strong>zu</strong> vernachlässigen:Wy = PyC = 2We, Py = 2Pex + po, Die Elektronensollen hochrelativistisch sein: We = PeC + m5c 3 j(2pe). Dann folgt Py = 2pe + m§c 2 IPe = 2Pex +PO· Beikleinem Winkel rt. ist Pey = rt.Pex. Pe = Pex(1 + rt. 2 /2), alsoPo = Pert. 2 + m§c 2 IPe· Zwar ist Po minimal beirt. = moc/pe = moc 2 /Wy, aber auch andere po sind möglich,bei <strong>den</strong>en rt. größer wird. Daß die Gabel auch etwa 4 oÖffnung hat, ist hiernach nur ein Zufall.
Kapitel13: <strong>Lösungen</strong> 115313.4.8. MyonzerfallWenn man weiß, daß der Zerfall in drei Teilchen erfolgt, argumentiertman so: e, Ve, v 11 teilen sich praktisch die volleRuhenergie des Myons (106 MeV), <strong>den</strong>n die Ruhenergiedes e ist klein dagegen. Aus demselben Grund sind alledrei Teilchen ultrarelativistisch: W = pc, PI + P2 + P3 =W 11 1 c, p 1 + P2 + p 3 = 0. Die bei<strong>den</strong> Neutrinoimpulse undder umgekehrte Elektronenimpuls schließen sich also <strong>zu</strong>einem Dreieck (Impulssatz), dessen Umfang fest gegebenist (Energiesatz). Die eine Seite (pe) hat maximale Länge,wenn das Dreieck <strong>zu</strong>r Linie entartet, d. h. wenn die bei<strong>den</strong>Neutrinos in entgegengesetzte Richtung <strong>zu</strong>m Elektron emittiertwer<strong>den</strong>. Dann erhält das Elektron <strong>den</strong> halben Dreiecksumfang,also die halbe Zerfallsenergie. Beim üblichen ß-Zerfallist die Lage anders, weil der Tochterkern selbst bei höchstenZerfallsenergien nichtrelativistisch ist. Wegen seinergroßen Masse nimmt er nach <strong>den</strong> nichtrelativistischen Stoßgesetzenkaum Energie auf, aber Impuls. Das Elektron kannsich, um möglichst günstig weg<strong>zu</strong>kommen, vom Tochterkernabstoßen, um seinen Impuls <strong>zu</strong> kompensieren (nicht vomNeutrino) und verliert dabei kaum Energie.Umgekehrte Argumentation: Man weiß von vornherein,daß das Elektron keine Energie ohne Impuls haben kann, undder muß durch mindestens ein unsichtbares Teilchen kompensiertwer<strong>den</strong>. Wenn das Elektron maximal nur die halbe Zerfallsenergiehat, müßte im nichtrelativistischen Fall das andereTeilchen genau gleichschwer sein. Das Elektron istaber bestimmt ultrarelativistisch, das unsichtbare Teilchenauch (s. oben: ß-Zerfall, vgl. auch Aufgabe 15.2.14). Dasunsichtbare Teilchen ist also vielleichter als das Myon, d. h.bestimmt ein Lepton (ein Photon würde man ja "sehen").Ob es mehr als ein unsichtbares Teilchen gibt, kann man sonicht sagen. Die Erhaltung der Leptonzahl fordert zwei Teilchen,genauer: ein Teilchen, ein Antiteilchen (noch genauer:eine gerade Anzahl von Teilchen). Daß das eine ein Ve, dasandere ein v 11 ist, entspricht der Erhaltung der p-Leptonzahl.13.4.9. Myon-AtomAus der Kreisbahnbedingung im Coulomb-Feld und derDrehimpulsquantelung folgen analog <strong>zu</strong> Abschn. 12.3.4Ze 2 mZ 2 e 4v = n2n24ns 0 ' W = - 32n2s6n2h2 ·Die Bahnradien sind also beim Myon-Atom 217mal, beimKaon-Atom fast 1 OOOmal kleiner als beim entsprechen<strong>den</strong>normalen Atom, die Energien und Frequenzen um <strong>den</strong> gleichenFaktor größer. Der Grund<strong>zu</strong>stand von Kaon-Uran istum <strong>den</strong> Faktor mKZ 2 lme = 8 · 10 6 mal energiereicher alsder von normalem H, liegt also bei 8 · 10 6 · 13 ,5 e V =llOMeV. Die K"-Röntgen-Energie ist ~ so groß. Die entsprechendeFrequenz ist 4 · 10 21 s-1 . Der Bahnradius istmKZime = 9 · 10 4 mal kleiner als beim H, liegt also um1 fm: Das Kaon läuft mitten im Kern um, wo das Kraftfeldlängst nicht mehr coulombsch ist. Schon bei leichterenMyon- und Kaon-Atomen geben daher die Abweichungenvon <strong>den</strong> Bohrsehen Frequenzwerten Aufschlüsse über dieStruktur des Kernfeldes.13.4.10. Cowan-Reines-VersuchBei der Kernspaltung entstehen infolge der Krümmung desTals der stabilen Kerne (Z,N-Diagrarnm, Abb.l3.15) Fragmentemit einem Neutronenüberschuß, der sich teilweisedurch Direktemission von Neutronen, teilweise durch ß-Zerfall abbaut (vgl. <strong>Aufgaben</strong> 13.1.6-13.1.8). Die Neutrinoart,die beim ß--Zerfall die Leptonenbilanz in Ordnungbringt, bezeichnet man als Antineutrino. Das Neutrino dagegenentsteht beim Positronen- oder AntielektronenzerfalLAus diesem mehr terminologischen Grund ist das Antineutrinodas auf der Erde weitaus am häufigsten hergestellte Antiteilchen.Ein 100 MW-Reaktor spaltet bei einer mittlerenSpaltungsenergie von 200 MeV ~ 3 · 10-11 J in der Sekunde3 · 1010 Kerne. Das führt <strong>zu</strong> mehr als 1019 ß- -Prozessen!s,also auch <strong>zu</strong>r Emission von mehr als 10 19 Antineutrinos/s.Sie treten aus der Oberfläche des Reaktors (größenordnungsmäßig100m 2 ) mit einer Flußdichte von mehr als1017 m-2 s-1 aus. Cowan und Reines haben in ihrer Flüssigwasserstoff-Blasenkammernur wenige Wechselwirkungsaktemit Protonen gefun<strong>den</strong>. Bei einem KammervolumenV von etwa 1m 3 , der Dichte e = 0,07 gl cm 3 und einer effektivenBeobachtungszeit t von einigen Stun<strong>den</strong> ergibtsich ein Wechselwirkungsquerschnitt zwischen Antineutrinound Proton
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