1080 <strong>Lösungen</strong> <strong>zu</strong> <strong>den</strong> <strong>Aufgaben</strong>allem hängt der Widerstand von Manganin viel weniger vonder Temperatur ab; er nimmt wie bei fast allen Metallen mitsteigender Temperatur <strong>zu</strong> (Verstärkung der thermischen Gitterschwingungenhindert die Elektronen beim Wanderndurch das Gitter). Wenn R <strong>zu</strong> stark <strong>zu</strong>nähme, würde wegenP = U 2 IR die Leistung immer geringer wer<strong>den</strong>, je heißer dasEisen würde. Um das <strong>zu</strong> vermei<strong>den</strong>, könnte man eine Halbleiterhei<strong>zu</strong>ngverwen<strong>den</strong>, deren Widerstand bei Hitze geringerist (freie Elektronen wer<strong>den</strong> hier erst durch thermischeAnregung erzeugt, die Leitfähigkeit (J 1 = 1 I Q steigt wie(J 1 = (J~ e-w /(kT) nach Boltzmann an). Dann besteht die entgegengesetzteGefahr: Beim heißen Eisen wird R so klein,und P = U 2 IR so groß, daß die Wicklung durchbrennenkönnte.6.3.8. Ohm-Puzzle IWir <strong>den</strong>ken <strong>den</strong> Würfel ins Koordinatenkreuz gestellt undbezeichnen die Ecken durch ihre Koordinaten oder durchBuchstaben: A = (000), B = (001), C = (010), D =(011),E = (100), F = (101), G = (110), H = (111). Jede Kantehat <strong>den</strong> Widerstand R. (a) Spannung zwischen A und H:!Ac =!AB = ÜE = IFH =IcH = lvH =I 13 (Symmetrie).lBD = IBF = lABI2 (Verzweigung in B). SpannungsabfallUAH = R(2IAB + hv) = ~Rl, also RAH= ~R. (b) Spannungzwischen A und G: Punkte C, E, D, Falle auf gleichemPotential (Mittelebene). U = R · 2/Ac = R(21AB + IBv),IBD = IABI2, also I= 2/Ac +ÜB= iiAc, d. h. RAG= iR.(c) Spannung zwischen A und B: Etwas mühsamer. Ambestenschreibt man Iee = 1 an die Zeichnung und findet ausKnoten- und Maschenregel IcH= 2, Icv = 4, hc = 5,!AB= 14, RAB = iJ.R. Tetraeder: Nur ein Fall benachbarterPunkte A, B. Die anderen liegen auf U /2, also Icv = 0.I= lAB + 2/Ac, U = RIAB = 2RlAc, RAB = Rj2. Oktaeder:Punkte können benachbart sein (l) oder gegenüberliegen(2). (2): Die übrigen vier Punkte haben gleiches Potential,also zerfällt die Schaltung in vier parallele Zweige mit je2R: RAF =_Rp. (1): Ähnlich wie beim Würfel, Fall c, findetman RAB - TI R.6.3.9. Ohm-Puzzle IIZwischen A und A' messe man <strong>den</strong> Widerstand R für einesehr lange Leiter. Aus der Tatsache, daß überhaupt etwasEndliches herauskommt, d. h. daß der Widerstand konvergiert,folgt, daß man oben ein weiteres Glied anlötenkann, ohne R <strong>zu</strong> ändern. Man hat dann ja aber ein Rz parallel<strong>zu</strong>R geschaltet und vor die Kombination noch ein R 1 gelegt.Das ergibt <strong>den</strong> Widerstand Rt + RR2/(R + R2). Da derwieder gleich R ist, folgt R2 - RtR = R1R2, also R =~ (R1 +V Ri +4RtR2)· Dieses R ist auch der Widerstand,mit dem man die kurze Leiter abschließen muß, damit siesich verhält wie eine lange. Bei R2 = 2R 1 wird R = 2R 1.An jeder Sprosse verzweigt sich der Strom durch <strong>den</strong>Holm im Verhältnis 1/Rz (Sprosse) <strong>zu</strong> 1/R (Rest der Leiter).Die entsprechen<strong>den</strong> Ströme und damit auch die Spannungennehmen also von Sprosse <strong>zu</strong> Sprosse um <strong>den</strong> FaktorR 2 j(R + R2 ) ab. Damit sich die Spannungjedesmal halbiert,nehme man Rz = 2RJ.6.3.10. Ohm-Puzzle 111Da in sehr großem Abstand von <strong>den</strong> betrachteten NachbarpunktenA und B die Spannungsunterschiede beliebig kleinwer<strong>den</strong>, ändert sich an <strong>den</strong> Spannungs- und Stromverhältnissennichts, wenn wir rings um das Gitter sehr weit draußeneinen widerstandslosen Draht löten. Wir klemmen unsereSpannungsquelle <strong>zu</strong>nächst an diesen Draht und andererseitsan Punkt A und regeln die Spannung so, daß bei A 1 Amperein das Gitter hineinfließt. Von A gehen symmetrisch vierDrähte aus, also fließt von A direkt nach B genau ! Ampere.Jetzt polen wir die Spannung um und legen sie zwischenAußendraht und B. Wieder fließt !A von A direkt nach B.Wenn wir nun sämtliche Spannungen und Ströme, die in diesenbei<strong>den</strong> Fällen bestan<strong>den</strong> haben, überlagern, kommt wiedereine vernünftige Situation heraus. In ihr fließt 1 A bei Ahinein, bei B heraus. Der Außendraht liegt auf mittlerem Potential.Von A direkt nach B fließt~ A. Da dort 1 Q liegt, ist dieSpannung zwischen A und B ~V. Diese zieht im ganzen 1 A,also ist der Widerstand des ganzen Gitters ~ Q. Beim Dreiecksgitterkreuzensichjeweils sechs Drähte, beim Sechseckgitterje drei. Der Gesamtwiderstand ergibt sich daher aus derentsprechen<strong>den</strong> Überlegung <strong>zu</strong> i Q bzw. ~ Q. Einen Fünfeckzaungibt es nicht, <strong>den</strong>n mit Fünfecken kann man die Ebenenicht lückenlos ausfüllen. Ganz analog läßt sich ein kubischesGitter behandeln: Wir umschließen es durch ein Blech .in sehr großer Entfernung und schicken bei A einen Stromvon 1 A hinein. Nach jeder Seite fließt ~ A weg. Überlagerungmit umgepolter Spannung, die bei B angelegt wird, lieferti A und ! V zwischen A und B, also i Q.6.4.1. ElektronenschleuderIn der rotieren<strong>den</strong> Scheibe stellt sich im Gleichgewicht einRadialfeld E ein, so daß Feldkraft und Zentrifugalkraft aufdie Leitungselektronen einander aufheben: eE = moir. Entsprechendesgilt für die Differenz der Potentiale zwischenScheibenrand und -mitte: U=!o}r 2 mje=~mv 2 1e. BeiV = 100 m/s erhält man u = 3 . 10-8 V. So kleine Spannungenwer<strong>den</strong> natürlich leicht z. B. durch Thermospannungenan <strong>den</strong> Schleifkontakten verfälscht, selbst bei sorgfältigerWahl i<strong>den</strong>tischer Materialien. Einige Hundertstel K genügen.6.4.2. Tolman-VersuchDie Spule sei aus einem Draht (Gesamtlänge L, QuerschnittA, Leitfähigkeit (J) gewickelt und habe vor der Bremsung dieUmfangsgeschwindigkeit v gehabt. Die Bremsung iJ erzeugtim Draht ein Feld E = iJmje. Die GesamtspannungU=EL=iJLm/e treibt <strong>den</strong> Strom l=U/R=mVA(Jje.Während der Bremsung auf v = 0 wird die LadungsmengeQ = J I dt = mVA(J / e transportiert. Sie wird ballistisch gemessenund sollte möglichst groß sein. Mit Kupfer (fast sozerreißfest wie Stahl, also mit fast v = 100 m/s drehbar,aber sechsmal besser leitend als Stahl) erreicht man beiA = 10cm 2 etwa Q = 10-3 C. Das läßt sich mit einem ballistischenGalvanometer leicht messen. Auf <strong>den</strong> Verlauf desBremsvorganges kommt es nicht an, solange er kurz gegendie Schwingungsdauer des Galvanometers ist.
Kapitel 6: <strong>Lösungen</strong> 10816.4.3. Wiedemann-Franz-GesetzWenn der Stab die Länge L und die elektrische Leitfähigkeit(J hat, fließt die Stromdichte j = (JU I L, und es wird eineJoulesehe Leistungsdichte jE= (JU2 I L 2 als Wärmequelldichtefrei. Die Wärmeleitungsgleichung heißt also c(!T =2T" + (JU 2 I L 2 . Im stationären Fall, wenn t = 0 gewor<strong>den</strong>ist, ergibt sich das T-Profil aus T" = -(JU 2 I(2L 2 ) alsT=Tm-!:il(JU 2 1(2L 2 ). Dabei ist Tm die Temperatur inder Mitte, wo aus Symmetriegrün<strong>den</strong> T' = 0 ist, x ist derAbstand von der Mitte. Aus der T-Differenz zwischen Mitteund Stabende AT= (JU 2 I(8J...) läßt sich das Verhältnis vonelektrischer und Wärmeleitfähigkeit leicht ablesen. Für diemeisten Metalle ergibt sich bei U = 100 V eine T-Differenzvon etwa l'K.6.4.4. EssigsäureKonzentrationen (in mol/1): Essigsäure insgesamt co, H-Ionenund Azetationen CH, undissoziierte Säure co- CH· DasMassenwirkungsgesetz liefert c~ = ~~:(co- CH), alsoCH = ,,A~~:2 + Kco- !~~:(die - -Wurzel hat keinen Sinn).Näherung für große und kleine co: CH ~ v'KCo für co » K,CH ~ co für co « K. Dissoziationsgrad cHI co : yKfCO fürco » K, 1 für co « K. Mit (J = ef1n, also der ÄquivalentleitfähigkeitA = ef1NAI1 000 erhält man für co -+ ~ A = 0,33.Der Knick zwischen A = const und A "'c0 1 2 liegt umCo = 10-5 mol/1. Für co = w-2 mol/1 z. B. folgtA = 0,0166, wie gemessen.6.4.5. Debye-Hückel-LängeDie Debye-Hückel-Länge nimmt mit wachsender Konzentrationab wie d"' c- 1 1 2 • Wenn n die Teilchenzahldichte derIonen eines Vorzeichens ist, gilt d = J eeokT I ( e2n ). Fürc = 1 mol/1, d. h. pH = 0, ist n = 6 · 10 20 cm-3 undd = 4,4A, für pH = 7 ist d = 1,4j.lm, für pH = 14 ergäbesich, wenn keine anderen Ionen als H+ da wären,d = 4,4 mm. Diese Werte bestimmen z. B., ob zwei Ladungenauf einer molekularen Struktur einander beeinflussen.Wenn ihr Abstand größer ist als d, tun sie es nicht, <strong>den</strong>nsie sind durch die Gegenionenwolken abgeschirmt. - Auf<strong>den</strong> ersten Blick scheinen die Gegenionenwolken aus demgleichen Grund <strong>zu</strong> verhindern, daß ein äußeres Feld überhauptauf die Ionen einwirkt, sie z. B. <strong>zu</strong>m elektrolytischenWandern bringt. Aber die Gegenionenhülle wird teilweiseabgestreift, um so stärker, je schneller sich das Zentralionbewegt.6.4.6. Elektrischer Unfall9 gn von Ionen mit <strong>den</strong> relativen Molmassen 23 bzw. 35,5bedeuten 0,15 mol/1, also Teilchenzahldichten von je1020 cm-3 für Na+ und CI- . Mit <strong>den</strong> Beweglichkeiten ausTabelle 6.4 folgt eine Leitfähigkeit (J = en(Jl+ + fl- ) =1,8 · 10- 2 n- 1 cm-1. Knochen leiten sehr viel weniger.Am gefährlichsten ist der Hand-Hand-Schlag, weil derStrom direkt durch <strong>den</strong> Brustkorb geht und <strong>zu</strong>m Herztod(Herzflimmern, falsche Schrittmachersignale) führen kann,besonders bei muskel- oder fettbepackten Handgelenken(großer Widerstand hinter kleinem bestimmt <strong>den</strong> Gesamt-widerstand). Schät<strong>zu</strong>ng: Fleischquerschnitt der Engstellen10cm 2 , Länge 150cm, also R ~ 1 kQ. Bei nassen Hän<strong>den</strong>können schon llO V gefährlich sein. Vorbeugung: EineHand in die Tasche. Der Schlag von der Hand <strong>zu</strong> <strong>den</strong> geerdetenFüßen ist trotz etwas kleineren Körperwiderstandsharmloser, außer natürlich barfuß auf nassem Bo<strong>den</strong>. Tauchersind bei Kabelarbeiten unter Süßwasser besonders gefährdet:Ihr Körper schwimmt als mittelguter Leiter in einemrelativ schlechten, der aber in sehr dünner Schicht <strong>den</strong> Übergangswiderstandpraktisch <strong>zu</strong> Null macht.6.4.7. DissoziationsgleichgewichtDas allgemeine Reaktionsschema heißt AH pK I 00,1 K pK + I 101 11 0K pK 112lOK pK - 1 1/ 11 0» K < pK K/ H « I 0++Das Massenwirkungsgesetz drückt aus, daß der Zerfall vonAH monomolekular verläuft (Zerfallsrate "' AH), die Rekombinationvon A und H bimolekular (Rekombinationsrate"'A · H). Im Gleichgewicht müssen beide Raten gleich sein.6.4.8. i oder nicht-i .Zur Lösung der allgemeinen Wellengleichung Au= c- 2 üfür eine Funktion u(r, t) kann man Orts- und Zeitabhängigkeitim "Separationsansatz" trennen: u(r, t) = v(r) w(t). DieWellengleichung wird dann w Av = c-2vW oder Avl v =c-2wjw. Damit das für aller und t gelten kann, müssen beideSeiten dieser Gleichung gleich einer Konstanten sein:Avlv=a = c- 2 wjw oder Av = av und w = wafc 2 , d.h.w = wo e ±cy'at, womit a i<strong>den</strong>tifiziert ist: Wenn a < 0, ista 2 = oi / c 2 = 7?, wenn a > 0, folgt exponentielles AboderAnklingen. Die Gleichung für <strong>den</strong> Ortsanteil v, nämlich!J.v = av, ist bei a < 0 i<strong>den</strong>tisch mit der Gleichung für dieOrtsabhängigkeit der Wellenamplitude. Bei a > 0 ist esdie Poisson-Boltzmann-Gleichung für Potential oder Teilchenzahldichte;dann ist a als noe 2 I ( eeokT) <strong>zu</strong> deuten.Die <strong>Lösungen</strong> der bei<strong>den</strong> Gleichungen unterschei<strong>den</strong> sichalso nur um <strong>den</strong> Faktor vCT = i. Im ebenen Fall v" = av
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