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107 Cinq méthodes d’auto-protection sont utilisées. Deux d’entre elles sont basées sur une méthode de sous-groupes [Hébert, 2005] et sont décrites plus en détail à l’Annexe I. Il s’agit de : • USS 1, le modèle d’auto-protection de Ribon étendu qui consiste en une méthode de sous-groupes basée sur des tables de probabilité mathématiques dans les groupes pour lesquels des données Autolib sont présentes dans la librairie et le modèle statistique qui utilise des tables de probabilités physiques pour les autres groupes. Avec cette méthode, un modèle est disponible pour la prise en compte d’effet de recouvrement des résonances entre des isotopes différents. • USS 2, une méthode d’auto-protection par sous-groupes basée sur le modèle statistique qui utilise des tables de probabilités physiques pour tous les groupes résonnants. La méthode des caractéristiques peut être utilisée comme solveur de flux pour ces méthodes. Les trois autres méthodes sont basées sur une équivalence en dilution entre l’assemblage hétérogène et un mélange homogène. Il s’agit de calculer une section efficace de dilution équivalente pour un problème hétérogène de manière à interpoler l’intégrale effective de résonance à partir de celles tabulées dans la librairie pour un milieu homogène. On distingue : • SHI 0, la méthode de Stamm’ler avec normalisation de Livolant-Jeanpierre pour le calcul de la structure fine du flux [Hébert & Marleau, 1991]. Cette option est la seule disponible dans DRAGON 3.05. Elle ne permet pas la prise en compte d’effets d’auto-protection distribués. • SHI 1, SHI 0 basé sur l’équation de Nordheim de manière à pouvoir tenir compte des effets d’auto-protection distribués [Hébert, 2004]. • SHI 2, SHI 1 où la procédure pour obtenir la dilution équivalente est remplacée par une intégration de Riemann utilisant des données Autolib pour le calcul du
108 taux d’absorption [Hébert, 2004]. Ces approches sont basées dans leur formalisme sur la méthode des probabilités de collision. Elle procède par une expansion rationnelle des probabilités de collision en fonction de la dilution. Ces méthodes ne peuvent donc pas utiliser la méthode des caractéristiques. Ces cinq différentes options ont été testées sur les benchmarks CANDU NG et BWR tandis que l’option USS 2 a été retenue pour le benchmark PWR. Dans l’étude des benchmarks présentés, les crayons de combustible sont découpés en 4 anneaux concentriques représentant respectivement de l’intérieur vers l’extérieur 50%, 30%, 15% et 5% du volume du crayon. Un tel découpage est présenté à la Fig. 6.5. Il suit les recommandations faites dans [Santamarina et al., 2004] pour traiter correctement la distribution spatiale de l’absorption résonnante de l’ 238 U. Fig. 6.5 Découpage des crayons de combustible 6.4.3 Notations De manière à pouvoir comparer TRIPOLI4 et DRAGON, tous les benchmarks mentionnés ont été traités par des calculs de valeur propre à buckling nul : aucun modèle de fuites n’est utilisé. Les résultats sont présentés en termes de la différence
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274 ANNEXE IX BENCHMARKS 2D MONO-É
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