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131 loporteur (correspondant aux différents anneaux de crayons de combustible) est divisée en 12 sous-anneaux. Une discrétisation plus grossière est employée pour le modérateur étant donné qu’il s’agit d’eau lourde. Cette discrétisation comporte des anneaux autour du tube de calandre et un maillage cartésien près de la frontière de la cellule. Ce maillage est utilisé pour représenter correctement les gradients de flux qui pourrait apparaître à cause de cellules voisines hétérogènes dans une configuration d’assemblage. Il faut tout de même noter que cet effet est faible même si la quantité d’eau lourde est moins importante dans une telle cellule en comparaison d’une cellule CANDU-6 traditionnelle. Au final, on obtient une géométrie telle qu’illustrée à la Fig. 8.1 qui compte 389 régions et 60 surfaces à la frontière. La géométrie à 2 ×2 cellules correspondante est présentée à la Fig. 8.2. Des conditions aux frontières uniformes et isotropes avec un tracking non-cyclique sont utilisées. En effet, au moment de cette étude, le module NXT était limité à ce genre de tracking. Notons que dans le cas de l’assemblage de 2×2 cellules, il n’y a pas d’approximation aux surfaces internes entre les cellules. Par conséquent, l’effet des conditions aux frontières approchées peut être déduit par comparaison des calculs à une cellule et 2 × 2 cellules. On reviendra sur cet effet dans la présentation des résultats. Une densité uniforme de 50 cm −1 et une quadrature azimuthale trapézoïdale avec 12 angles ∈ [0, π/2] sont utilisées. La quadrature polaire consiste en une quadrature OP 0 à 2 angles. L’influence de ces paramètres de quadratures est faible pour le traitement d’un tel assemblage. Un traitement isotrope avec correction de transport type APOLLO (P ∗ 0 ) a été utilisé pour la diffusion.
132 Fig. 8.1 Cellule CANDU NG discrétisée Fig. 8.2 Assemblage de 2 × 2 cellules CANDU NG
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UNIVERSITÉ DE MONTRÉAL DÉVELOPPE
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iv À mes grand-parents, William et
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vi RÉSUMÉ Ce projet s’intéress
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viii ABSTRACT This project is dedic
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200 0.6 0.5 0.4 |E 3 (τ j )−E 3
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204 w µ i η i w µ i η i OP 0 0.
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