université de montréal développement de la méthode des ...

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les deux cas précédents montrent la bonne performance du modèle de corrélation
développé dans le cadre du modèle d’auto-protection de Ribon étendu. Dans ce
contexte, on a ajouté la configuration BASALA-V i.e. l’assemblage BASALA-H où
l’on a augmenté le rayon externe de la surgaine en aluminium de manière à obtenir
un taux de vide de l’ordre de 70 %.
Pour modéliser cet assemblage, on a suivi la même démarche que pour BASALA-C
à partir des résultats de l’étude paramétrique sur BASALA-H.
Les résultats sont présentés au Tableau 7.9 pour les modèle d’auto-protection USS
1 ∗ et USS 1. Les résultats restent bons mais montrent les limites du modèle de
corrélation présenté; les 156 pcm qui séparent USS 1 ∗ et USS 1 ne sont pas suffisants
pour compenser les 415 pcm d’erreur de USS 1 en comparaison de TRIPOLI4.
L’erreur maximale sur le taux de capture est dégradée de 0.5 %. Cette dégradation
est sûrement en partie causée par le recouvrement de résonances entre d’autres
isotopes que l’ 238 U et le 240 Pu qui devient important avec le spectre de ce cas à
haut taux de vide. Par ailleurs, le taux de fission thermique est lui-aussi dégradé;
il sous-estimé par près de 2 % dans les coins de l’assemblage. On peut penser que
au delà du modèle d’auto-protection et de la méthode des caractéristiques, c’est
le maillage énergétique XMAS à 172 groupes qui est ici mis en défaut avec un
tel spectre. Ceci est cohérent avec ce qui a été observé dans [Santamarina et al.,
2006] avec l’introduction d’un nouveau maillage énergétique, le maillage SHEM à
281 groupes [Hfaiedh & Santamarina, 2005] pour le traitement des assemblages
BASALA.