université de montréal développement de la méthode des ...

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pique auto-protégée est définie pour chaque région i, par
˜σ g ρi = µ g
∫ ug
u g−1
duσ ρ (u)Φ i (u)
∫ ug
u g−1
duΦ i (u)
〈 〉
σ ρ (u)Φ i (u)
g
= µ g 〈 〉 , (I.1)
Φ i (u)
g
où
• u est la léthargie définie par u = ln(E 0 /E) (le groupe g correspond à l’intervalle
de léthargie [u g−1 , u g ]),
• µ g est le facteur d’équivalence multigroupe (analogue d’un facteur SPH),
• Φ i (u) est le flux scalaire dans la région i,
• σ ρ (u) est la section efficace microscopique pour la réaction ρ.
I.1 L’équation de transport pour l’auto-protection
On se limite ici à la présentation d’un modèle ne tenant pas compte de la corrélation
des résonances entre deux isotopes différents. Ainsi, pour chaque isotope résonnant,
le calcul d’autoprotection est découplé i.e est mené en considérant les autres isotopes
comme non résonnant. Le flux Φ i (u) est calculé à partir de l’équation de
transport écrite pour la léthargie u (⃗r ∈ V i )
ˆΩ · ⃗∇φ(⃗r, ˆΩ, u) + Σ ti (u)φ(⃗r, ˆΩ, u) = Q i (u),
(I.2)
où
Σ ti (u) = Σ + ti (u) + N ∗ i σ∗ t (u).
(I.3)
se décompose en la section efficace macroscopique des isotopes non-résonnants et
celle de l’isotope résonnant de densité N ∗ i dans la région i.
Par ailleurs, pour la plage de léthargie qui présente des résonances, la source de