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140 Capítulo 2. La máquina sincrónica
A pesar de que τ D1d es una constante de valor pequeña
k 2
k 2
k 2
( 1
τ D1d
) 2
≪ ω 2 .
(
ωE f 1 − τ )(
1
1 − τ )
D1
τ
= −
D1d τ
(
D1d
L d − 1 )(
− τ ) ,
1d
ω
τ D1d τ 2 D1d
= − E f
(−τ D1d )
χ d
= E f
τ D1d
χ d
(
χd
χ ′ d
k 2 = τ D1d E f
( 1
χ ′ d
− 1 χ ′′
d
( )(
τ1
1 − τ )
D1
,
τ 1d τ D1d
)( )
1 − χ′ d
,
)
,
χ ′′
d
( 1
k 2 = −τ D1d E f
χ ′′ − 1 )
d
χ ′ . (2.116)
d
k 3 = −
ωE f (1 + τ 1 s)(1 + τ D1 s)
k 3 = −
(
sL d (1 + τ 1d s)(1 + τ D1d s) s + ωR )
,
x
χ ′′ + jω
∣ ωR x
h s = − + jω
( )( 1 1
ωE f τ 1 τ D1 + s
τ 1
( )( 1 1
sL d τ 1d τ D1d + s + s
τ 1d τ D1d
)
+ s
τ
)( D1
s + ωR x
χ ′′ h
χ ′′ h
)
.
+ jω
∣ ωR x s = −
χ ′′ + jω
h
De nuevo se desprecian las resistencias y se toman las fracciones
muy pequeñas respecto a ω.
1
τ 1
,
1
τ D1
,
1
τ 1d
,
1
τ D1d
,