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1.3. Campos magnéticos en las máquinas de corriente alterna 11
2H(θ)g(θ) = f.m.m.(θ) ∴ H(θ) = f.m.m.(θ) .
2g(θ)
La expresión anterior se muestra en la Figura 1.13
B(θ) = µ 0 H(θ) ∴ B(θ) = µ 0
2g(θ) f.m.m.(θ).
B(θ) = 4µ 0aj
cos θ. (1.16)
πg(θ)
B(θ)
π
2
π
3π
2
θ
Figura 1.13: Campo magnético de un devanado distribuido.
Se ha llegado a una expresión para el campo magnético similar a la obtenida con campos concentrados.
Se puede concluir que en general en las máquinas de corriente alterna los campos magnéticos en el
entrehierro son de naturaleza sinusoidal.
Se nota que el desarrollo permite que el entrehierro sea no uniforme.
Es fácil demostrar que si la máquina tiene n pares de polos se cumple:
B(θ) = 4µ 0aj
πng(nθ) cos nθ = 4µ 0NI
π 2 cos nθ. (1.17)
ng(nθ)
En resumen los campos concentrados o distribuidos siempre se podrán expresar de la siguiente
manera:
B(θ) = µ 0κI
cos nθ. (1.18)
ng(nθ)
Siendo:
√ ⎫ 2N ⎬
κ =
π
⎭
g(nθ) = g d
κ = 4N
π 2 }
para devanado concentrado, (1.19)
para devanado distribuido. (1.20)