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5. Modellierung des stabilen Risswachstums
In dem Bild 5.7 und dem Bild 5.8 sind die Konturen der konstanten mikroskopischen effektiven
Dehnung εe für εn=0.3 und εn=0.8 beim Versagen der Zelle für verschiedene h Werten dargestellt. In
beiden Fällen wird die effektive Dehnung größer 0.3 (Bild 5.7) und 0.8 (Bild 5.8) nur in dem
begrenzten Bereich um den primären Hohlraum erreicht, wobei dieser Bereich für εn=0.8 kleiner ist.
Entsprechend der Definition des dehnungsabhängigen Nukleationsterms werden die meisten
sekundären Hohlräume bei der Kontur εe=εn gebildet. Mit steigender Mehrachsigkeit wird eine kleinere
Gesamtverformung der Zelle und eine stärkere Abnahme der effektiven Dehnung εe ausgehend von der
Kontur εe=εn in Richtung Zellenaußenkanten beobachtet. Da die effektive Dehnung εe für εn=0.3 und
h=1 den kleinsten Gradienten aufweist, wird für diesen Fall der größte Beitrag der Hohlraumnukleation
zum Prozess der Vereinigung von primären Hohlräumen erwartet.
h=1
0.1
0.05
0.01
0.2
0.3
0.15
0.01
0.03
0.07
0.15
0.3
h=2 h=3
0.05
0.001
0.03
0.05
0.1
0.3
Bild 5.7: Konturen der konstanten mikroskopischen effektiven Dehnung εe beim Versagen der Zelle in
der Abhängigkeit von der Mehrachsigkeit für εn=0.3
0.15
0.1
0.2
0.3
0.4
0.8
h=1
0.25
0.03
0.01
0.05
0.2
0.8
h=2 h=3
0.1
0.01
0.1
0.2
0.8
Bild 5.8: Konturen der konstanten mikroskopischen effektiven Dehnung εe beim Versagen der Zelle in
der Abhängigkeit von der Mehrachsigkeit für εn=0.8
0.03
0.05
0.01
0.02
0.03
65