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5. Modellierung des stabilen Risswachstums
konstanten Niveau ab. Je höher der Parameter fn ist, umso höher ist der Anteil an den sekundären
Hohlräumen, die von der maximalen Mehrachsigkeit beeinflusst werden. Für fn=0.02 wächst ein hoher
Anteil an sekundären Hohlräumen unter maximaler Mehrachsigkeit, so dass die kritische Porosität
fc=0.024 und somit der Versagensbeginn bei sehr niedrigem ∆D Wert auftreten.
Für die Proben mit HLSV führt eine niedrigere charakteristische Dehnung ebenfalls zu einem deutlich
früheren Versagen bei der Kerbgeometrie C als bei der Kerbgeometrie B, s. Bild 5.19. Sowohl bei der
HLSV mit dem schmalen Spalt als auch dem Nullspalt ergeben sich mit εn=0.1 um ca. 16% niedrigere
∆D-Werte für die Kerbgeometrie C als mit εn=0.3. Die etwas bessere Übereinstimmung der
numerischen Ergebnissen mit den experimentellen Versuchsdaten wird für beide Kerbgeometrien mit
εn=0.3 erzielt.
Kraft F [kN]
24
20
16
12
8
4
0
C
Exp.
GTN-01
GTN-03 EH36-20F, HLSV
0.0 0.2 0.4 0.6 0.8 1.0 1.2 1.4
Durchmesseränderung ∆D [mm]
B
Kraft F [kN]
24
20
16
12
8
4
0
Exp.
GTN-01
GTN-03
0.0 0.2 0.4 0.6 0.8 1.0 1.2 1.4
Durchmesseränderung ∆D [mm]
Bild 5.19: Kraft F über die Durchmesseränderung ∆D für HLSV, EH36-20F und EH36-20I
C
B
EH36-20I, HLSV
Die Ergebnisse für GW und HLSV des Stahls RQT701-20I sind in Bild 5.20 zu sehen. Ähnlich wie bei
RQT701-15I für die Proben aus homogenem GW bewirkt die Verringerung der charakteristischen
Dehnung von 0.3 auf 0.1 eine Verschiebung des Beginns des plötzlichen steilen Abfalls bis ca. 16% zu
niedrigeren ∆D-Werten. Dadurch können die experimentellen Ergebnisse besser wiedergegeben
werden. Analog zu RQT701-15I ergibt sich bei Proben mit HLSV durch die Änderung des εn-
Parameters kaum ein Einfluss auf den Versagensbeginn.
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