R - ArchiMeD

5 Chlorbenzylfunktionalisierte µ-Gele 97
Kc/R(q)*10 5 / mol/g
1,30E-02
1,20E-02
1,10E-02
1,00E-02
0 5 10 15 20 25 30 35 40
q 2 + kc / cm -2 + g/L
Abb. 5.16: Zimm-Plot der SLS der endgestopperten, ultrafiltrierten Hohlkugelprobe
HK6 in Toluol, Konz. von links nach rechts: c = 0,12, 0,57, 1,02, 1,60, 1,94 g/L
wobei w i den Massenbruch der Monomerkomponente i im µ-Gel und (dn/dc) i das
Brechungsindexinkrement des reinen µ-Gels i bezeichnet. Mit den bekannten dn/dc-
Werten für reine T-µ-Gele (dn/dc = -0,0540), reines PDMS (dn/dc = -0,0930) und
reine T-ClBzl-µ-Gele (dn/dc = 0,0789) bei 20°C und 543 nm in Toluol, kann mit
Gleichung 5.1 der Wert für jedes der untersuchten µ-Gele berechnet werden. Der
Wert für ein reines T-ClBzl-µ-Gel wurde aus den Werten für T-ClBzl/T-µ-Gele mit
unterschiedlichen T-ClBzl-Gehalten extrapoliert.
In Tabelle 5.6 wurden bereits die experimentell bestimmten dn/dc-Werte für die
einzelnen Proben angegeben. Die experimentell bestimmten und die theoretischen
Werte sind in Abbildung 5.17 jeweils gegen den Massenbruch T-ClBzl aufgetragen.
Zusätzlich ist auch noch der theoretische Verlauf für T-ClBzl/T-µ-Gele in
Abhängigkeit von wClBzl eingezeichnet.
Mit Ausnahme der Werte der Proben VK4, PHK4, HK12 und HK18 stimmen die
experimentell ermittelten gut mit den theoretischen Werten überein. Daraus kann
man schließen, daß die verwendeten Monomere im zudosierten Verhältnis in die
µ-Gele einkondensiert werden. Die beobachteten Abweichungen zu positiveren
Werten sind vermutlich auf einen im Verhältnis zur Theorie höheren Anteil an T-ClBzl
im µ-Gel zurückzuführen. Die negativeren Werte der Hohlkugeln auf der anderen