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4 Größenansätze 57
besprochenen Ansätze das größte ist. Entsprechend den bestimmten Steigungen
entstehen sehr viele Nuklei, d. h. die Teilchen sollten im Vergleich aller bisher
besprochener Ansätze die kleinsten sein, was durch die Radien sowohl aus der
AFFFF als auch aus der DLS bestätigt wird.
3 / nm 3
R h
700
600
500
400
300
200
100
0
0 5 10 15 20 25 30
V DT / mL
3
Abb. 4.10: Hydrodynamischer Radius Rh in Abhängigkeit vom zudosierten
Monomervolumen VDT für DT50/50/s (Verd. bis 5,5 (5 g) mL DT 1:10, danach 1:20
mit FFF-Laufmittel), Daten aus AFFFF () und DLS 1. Relaxation (■) mit den
jeweiligen linearen Regressionsgeraden
Die Relaxation der wachsenden µ-Gelteilchen in der DLS ist von mindestens
einer weiteren Abklingfunktion überlagert, die bei der Auswertung nicht separiert
werden konnte. Bestätigt wird dies auch durch die µ 2-Werte, die für DT50/50/s für
alle Zudosierschritte größer als 0,2 sind, d. h. die Radiendispersität ist sehr hoch.
Beim System, welches 70 Gew.-% D und 30 Gew.-% T enthält (DT70/30/s),
zeigen die AFFFF-Elugramme in Abbildung 4.11 deutlich das Auftreten von
Sekundärnukleation ab Zugabe von 15 g Monomer.
Aufgrund der Schwankungen der Meßwerte wurde für beide Meßmethoden
darauf verzichtet, Ausgleichsgeraden zu bestimmen (siehe dazu Abbildung 4.12).
Daher können für DT70/30/s auch keine Angaben über die Abhängigkeit der Radien
der wachsenden Partikel von den zudosierten Monomermengen gemacht werden.