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58<br />
UV / a.u.<br />
4 Größenansätze<br />
Abb. 4.11: AFFFF-Elugramme der wäßrigen Dispersionen der Probe DT70/30/s,<br />
Verdünnung mit FFF-Laufmittel bis 5 g 1:10, danach 1:20, 2 g (——), 3 g (– – –), 5 g<br />
(∙ ∙ ∙ ∙ ∙), 10 g (–∙–∙–), 15 g (–∙∙–∙∙), 20 g (- - - -), 25 g (∙∙∙∙∙∙∙) DT<br />
Deutlich ist nur das Anwachsen des Radius sowohl der primär- als auch der<br />
sekundärnukleierten Spezies zu erkennen. Die aufgetragenen Radien, die mit DLS<br />
bestimmt wurden, sind mit einem biexponentiellen Fit erhalten werden, da die<br />
einzelnen Abklingfunktionen nicht getrennt angepaßt werden konnten. Die kleinen<br />
sekundärnukleierten Teilchen konnten in der Lichtstreuung aufgrund des geringen<br />
Streubeitrags nicht detektiert werden, da die Streuintensität proportional zu M 2 bzw.<br />
R 6 ist.<br />
0,004<br />
0,003<br />
0,002<br />
0,001<br />
0,000<br />
5 10 15 20 25 30 35 40 45 50 55<br />
R h / nm<br />
Die Sekundärnukleation ist vermutlich darauf zurückzuführen, daß die Anzahl an<br />
wachsenden Teilchen so klein ist, daß sehr viel freies Tensid in der Lösung<br />
vorhanden ist, welches in der Lage ist, neue Keime ausreichend zu stabilisieren.<br />
Vergleicht man die Ergebnisse der Lichtstreumessungen an den unterschiedlichen<br />
DT-Größenansätzen (S = 0,10) mit denen von F. Baumann [17], der durch<br />
einmalige Monomerzugabe basische DT-Gemische mit unterschiedlichen Vernetzergehalten<br />
(S = 0,13) herstellte, so kann man erkennen, daß die Radien der Ansätze<br />
DT30/70/s und DT50/50/s 2,5 bzw. 3,5 nm kleiner sind als die Vergleichsproben trotz<br />
des kleineren Flottenverhältnisses. Ähnliche Größenunterschiede wurden schon<br />
zwischen T1,5b/s und der Probe FB festgestellt sowie zwischen zwei identischen<br />
Ansätzen der Probe T1,5b/s; man kann davon ausgehen, daß dies mit der