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66<br />
3 / nm 3<br />
R h<br />
800<br />
700<br />
600<br />
500<br />
400<br />
300<br />
200<br />
100<br />
4 Größenansätze<br />
0<br />
0 5 10 15<br />
V / mL<br />
Monomer<br />
20 25 30<br />
3<br />
Abb. 4.19: Hydrodynamischer Radius Rh in Abhängigkeit vom zudosierten<br />
Monomervolumen VMonomer für VK12/s (Verdünnung mit FFF-Laufmittel AFFFF: 1:80,<br />
DLS 1:40), Daten aus AFFFF () mit linearer Regressionsgerade, DLS 1. Relaxation<br />
(■)<br />
Die lineare Regression liefert einen Wert für die Steigung, der zwischen dem für<br />
DT30/70/s und DT50/50/s liegt, d. h. die Teilchengrößen sollten im Bereich der DT-<br />
Partikel liegen, was auch gezeigt werden kann. Der Ordinatenabschnitt liefert für<br />
dieses System ein Induktionsvolumen von 3,6 mL, welches gut mit dem für T2,5b/s<br />
bestimmten übereinstimmt. Daraus kann man schließen, daß die Partikelnukleation<br />
in Gegenwart von T-ClBzl ebenso gut verläuft wie bei Verwendung von reinem T. Die<br />
wäßrige Dispersion unterscheidet sich nur bezüglich der Stabilität von den<br />
unfunktionalisierten Systemen, da diese in Gegenwart von T-ClBzl zurückgeht, was<br />
sich zum einen dadurch bemerkbar macht, daß die Dispersion des vorgestellten<br />
Größenansatzes bei mehreren Versuchen gebrochen ist und zum anderen dadurch,<br />
daß die Löslichkeit der endgestopperten Partikel vermindert ist und sie in der GPC<br />
breite Peaks mit ausgeprägtem Tailing bis hin zur Bimodalität zeigen.<br />
Die DLS-Werte (1. Relaxation) sind nicht besonders aussagekräftig, da sie sehr<br />
stark schwanken, und auch hier die in Kapitel 4.1 diskutierten großen Teilchen in der<br />
Dispersion vorhanden sind, die die Auswertung der Relaxationsfunktion der<br />
wachsenden µ-Gelteilchen erschweren. Zusätzlich ist es möglich, daß die<br />
Dispersionen zum Zeitpunkt der Messung schon gealtert waren (AFFFF-