Callister_-_Engenharia_e_Cincia_dos_Materiais_ptg_ ... - Ufrgs

manufatura, estas partículas são alinhadas com o seu eixo maior num sentido que fique paralelo à
direção do movimento passando pela cabeça (vide Figura 21.17). Cada partícula é um monodomínio
que deve ser magnetizado somente com o seu momento magnético se situando ao longo
deste eixo. Dois estados magnéticos são possíveis, correspondendo à magnetização de saturação
num sentido axial e no seu oposto. Estes 2 estados tornam possível o armazenamento por uma
reversão no sentido do campo magnético a partir de uma pequena área de meio de estocagem para
uma outra uma vez que numerosas partículas aciculares de tal região passam pela cabeça. Uma
falha de reversão entre regiões adjacentes está indicada por um 0.
Figura 21.17 - Uma micrografia eletrônica de varredura mostrando a microestrutura de um disco de
armazenamento magnético. Partículas Fe 1 O 3 -γ em forma de agulha estão orientadas e embutidas
dentro de umaregina epoxy fenólica. 800x. (Fotografia cortesia de P. Rayner e N.L. Head, IBM
Corporation).
O ciclo de histerese para o meio de armazenamento magnético deveria ser relativamente
grande e quadrado. Estas características assseguram que a estocagem será permanente e, em
adição, a reversão da magnetização resultará sobre uma estreita faixa das forças de campo aplicado.
A densidade de fluxo de saturação normalmente varia entre 0,4 e 0,6 tesla para estes materiais.
21.11 - SUPERCONDUTIVIDADE
Supercondutividade é basicamente um fenômeno elétrico; entretanto, sua discussão foi deferida até
este ponto porque existem implicações magnéticas relativas ao estado supercondutor e, em adição,
materiais supercondutores são usados principalmente em ímãs capazes de gerar altos campos.
Quando os metais mais puros são resfriados até temperaturas próximas de 0 K, a
resistividade elétrica decresce gradualmente, aproximando-se a um valor pequeno ainda finito que é
característico do particular metal. Entretanto, existem uns poucos materiais para os quais a
resistividade, numa temperatura muito baixa, abruptamente a partir de um valor finito até um valor
que é virtualmente zero e remanesce aí durante o subsequente resfriamento. Materiais que exibem
este comportamento são chamados supercondutores e a temperatura na qual êles atingem a
supercondutividade é chamada a temperatura crítica T C . 3 Os comportamentos resistividadetemperatura
para materiais supercondutivos e não-supercondutivos são contrastados na Figura
21.18. A temperatura crítica varia de supercondutor para supercondutor mas se situam entre menos
de 1 K e aproximadamente 20 K para metais e ligas metálicas. Recentemente, demonstrou-se
quealguns óxidos cerâmicos complexos têm temperaturas críticas que se aproximam de 100K.
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3 O símbolo T C é usado na literatura científica para representar tanto a temperatura Curie (Seção
21.6) quanto a temperatura crítica. Elas são entidades totalmente diferentes e não deveríam ser
confundidas. Nesta discussão elas são denotadas, respectivamente.
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