descargada - sociedad española de historia de la construcción

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- 140 - la disminuye si está aplicado á la derecha de la misma. Por lo demás, los diversos perfiles que se quieran comparar en un pro"""' yecto, pueden estudiarse rápidamente por medio de la teoría que acabamos de exponer. Al estudiar las aplicaciones prácticas, com- pletaremos los detalles de la teoría delcoeficíen.te de estabilidad..
e 61. CAPÍTULO III. TEORíA DE LA CURVA DE PRESIONES. CURVA DE PRESIONES.-MÉTODO DE MÉRY.-La teoría del coe- ficientede estabilidad da una idea de las condiciones de estabilidad de la bóveda y de sus apoyos considerados en conjunto, es decir, admitiendo que cada uno de los ti'?ZOSen que hemos supuesto divi- dida la bóveda sea un sólido indeformable. Pero no conduce á la determinación de las presiones que deben desarrollarse en e! interior de estos sólidos, pudiéndose solamente determinar las presiones maximas en las juntas de clave y de rotura. Puede suceder que la presión máxima que ha de sufrir la bóveda no se desarrolle 'en ningunade estas dos juntas, sino e11alguna intermedi~, y es evidente que, para conocer con exactitud las cbndic~ones de resistencia de la bóveda, es necesario el conocimiento de dicha presión maxima. La teoría de Méry ó de la curva de presiones permite determinar este . valor, si bien es cierto que, para conocerlo, es preciso empezar por admitir como hipótesis que el-Bmprije en la clave se aplica al tercio de la junta á partir del trasdós, y la reacción en la junta de rotura al tercio de dicha junta á partir del intradós, como lo hemos admitido ya para las aplicaciones de la teoría del coeficiente de estabilidad. Consideremos una bóveda cualquiera en equilibrio (fig. 55), en la cual sustituímos la semi-bóveda de la' derecha por el empuje en la clave equivalente á la acción que dicha semi-bóveda ejerce sobre la
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PRÁCTICA USUAL DE LOS CÁLCULOS DE
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- 85- El máximo de R se verifica e
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PARTE TERCERA. PUENTES METÁLICOS D
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- 201- No nos es posfble entrar en
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- 219 - , experimentos de Deslandre
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. . OAPÍTULO III. CÁLCULO DE LAS
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~I~ Fij 88 f :te Chapado JOmm~elllo
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-235- eje h.orizontal y paralelo al
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-237- Dada la simetría de la curva
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-245- hipótesis que sirvió de bas
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apoyo de la derecha, de modo que e2
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. Tendremos la ecuación - 287 - 3
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, - 314 - las secciones prácticas,
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. -316 ~. . 'Hemos dicho que el esf
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Fácilmente veremos que - 326 --..
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-328- Teniepdo presente que esta ca
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-332~ Para determinar el debido á'
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, 336 --- ~ : En el cuadro siguient
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" at' Se deduce de aqui Y, finalmen
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de donde resulta Por lo tanto, -348
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Esfuerzos y secciones teóricas de
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1)61Jiá{J) se deducirá de la ecua
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OAPÍTULO IX. VIGAS PARABÓLlCAS. 1
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, - 376- de la compresión de la ca
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-378 ''-.-' x:=. i v. = 4ft. l2 x=
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, ~382- , ' lanca O' P' - Jn2 y O'
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- 384 -- ciales. Habremos cTeelegir
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luego -3'88 '~ 5 I ~ 96.500 X 252 =
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de donde se ~educe l4 = El valor de
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- 398 ~ y la inferior de cada monta
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de donde se deduce Vl&mín = - -400
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OAPÍTULO x. APLICACiÓN DE LOS PRO
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. en una misma vertical, como se ve
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- 414 - Los' triángulos rectángul
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Pk lk Xa; = 2 - 431 - j}fk - Mk - 1
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'-4~3- can-las secciones de las bar
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,OA.PÍTULO II. VIGAS DE DOS TRAMOS
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j Hipótesis Esfuerzo Esfuerzo - Va
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