descargada - sociedad española de historia de la construcción

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las fuerzas exteriores, prescindiendo del equilibrio que debe estable-
cerse entre dichas fuerzas y las interiores, en cada sección del sólido;
para que éste no se rompa.
'.
Veremos, desde luego, que, si la viga estuviera simplemente apo-
yada en el punto A, giraría alrededor de dicho punto por la acción
del peso P. Pero se opone á ello la resistencia del techo del orificio
en que está introducida la viga, que obra hacia abajo. Sea Resta
resistencia, y llamemos A á su distancia al punto de apoyo A. Para
que el giro alrededor de este punto no se verifique será preciso
que los momentos de R y de P. con ~elación á A sean iguales, es.
decir, que
R). = P l.
,
El momento RA es el momento Ópar de empotramiento. Este momento
y una reacción igual á Py) dirigida hacia arriba, que sedesarrolla
en A, bastan para asegurar el equilibrio del sistema, si
se considera la viga
""'.,
como un cuerpo indeformable.
Consideremos ahora una sección M M' á la distancia xde la sec:....
ción de empotramiento, la 'cual supondremos invariablemente ~ja,
Si suponemos cortada la viga en M M', la Ú'nica fuerza que obra
á su derecha es P; y si aplicamos en la sección M M' dos fuerzas
iguales y contrarias, é igu¡1les á P, el sistema s,e reducirá, del m~s-
mo modo que en las vigas apoyadas, á un esfuerzo cortante P apli-
cado en la sección considerada,. y á un momento fleétor igual a
dicho peso multiplicado por su distancIa al plano M M'. De modo
que, si llamam,os x á la abscisa de la sección contada desde el para-:
mento del muro, el momento fleQtor será
M=P (l-x). [15]
Se ve inmediatamente que M aumenta cuando x disminuye, y
adquiere su valor máximo para x =0, de modo que
M .=Pl.
max
En el extremo de la viga, para x = l, el momento es nulo, yen
resumen, representand~ gráficamente la ecuación [15J,obJ;endremos.
[l6]