descargada - sociedad española de historia de la construcción

- 40.-
núm. 17. Empecemos por examinar el caso de una viga cargada de
un peso en su punto medio (fig. 5.a), y consideremos la sección Mt M't.
Se trata de reducir el sistema de fuerzas que obra en el trozo de la
izquierda (que en. este caso se reduce á la reacción del apoyo, ~) á
un sistema equivalente aplicado á la sección considerada. Sea x la
distancia de la sección al apoyo A. Si introducimos en la sección Mt
M' t dos fuerzas iguales y contrarias, no se alterará el equilibrio, y .
podemos elegir estas fuerzas de modo que sean iguales á ~ . Según
p .
esto, la fuerza quedará reemplazada por el sistema equivalente
2
de las fuerzas : ' ~1, ~2. (Afeétamos las fuerzas introducidas de
los subíndices para poder distinguirlas, pero no se olvide que son
iguales
p
2
á : .) Este sistema,
,
á su vez, es equivalente
p p
á la fuerza
P
t ,. y al par formado por las 2 y 22, cuyo momento es 2 X x.
La fuerza ~1 igual á ~y aplicada á la sección M1 M' 1 es el
esfuer¡"zo cortante en esta sección, y se llama así porque su acción
tiende á cortar la viga según M1 M' l'
El par ~ X x es el momento de /lexión ó momento /lector (1).
" P
Según la teoría de los pares, puede transformarse el par 2 X x
en otro cualquiera que obre en el mismo plano, con tal que el momento
(producto de la fuerza por el brazo de palanca) no se altere.
I
Así, el momen;to de flexión equivale á un par formado por las fuer-
zas horizontales F aplicadas á dos puntos cualesquiera de la sección
equidistantes de la fibra neutra, siempre que se verifique la igual-
(1) No hay inconveniente en decir el par
p .
T
p
""2 X m en vez del par cuyo momento es
X m, ni en llamar momento jlector al par que produce la flexión, porque conooida la
dirección del plano en que obra el par, su momento lo determina completamente.