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8. Mouvement dans un champ <strong>de</strong> force central 111<br />
C<br />
B<br />
D<br />
F<br />
A<br />
Figure 8.2. Illustration <strong>de</strong> la loi <strong>de</strong>s aires pour une orbite elliptique. Le foyer F est à l’origine. Les<br />
aires <strong>de</strong>s secteurs AFB et CFD sont égales, si les temps pour aller <strong>de</strong> A à B et <strong>de</strong> C à D sont égaux.<br />
infinitésimal est l’aire du triangle formé par les <strong>de</strong>ux vecteurs r et r + dr et peut s’exprimer par le<br />
produit vectoriel :<br />
dS = 1 2<br />
|r ∧ (r + dr)|<br />
= 1 2<br />
|r ∧ dr|<br />
= 1 2<br />
|r ∧ v|dt<br />
(8.9)<br />
= |J|<br />
2m dt<br />
Le taux <strong>de</strong> changement <strong>de</strong> cette aire, c’est-à-dire l’aire balayée par unité <strong>de</strong> temps, est justement<br />
dS<br />
dt = |J|<br />
2m<br />
(8.10)<br />
et est constant si le moment cinétique est conservé.<br />
O<br />
h<br />
A B C D<br />
v<br />
Figure 8.3. Illustration <strong>de</strong> la loi <strong>de</strong>s aires pour une particule libre. Les aires <strong>de</strong>s triangles OAB, OBC<br />
et OCD sont égales si les segments AB, BC, et CD sont égaux.<br />
L’illustration la plus simple <strong>de</strong> la loi <strong>de</strong>s aires est le mouvement d’une particule libre. Considérons la<br />
Fig. 8.3. Une particule libre se déplace à vitesse constante v, à proximité d’une origine O arbitraire.<br />
Supposons que la particule se trouve à tour <strong>de</strong> rôle aux points A, B, C et D à <strong>de</strong>s temps également<br />
espacés. Puisque sa vitesse est constante, les segments AB, BC et CD sont d’égales longueurs. La<br />
loi <strong>de</strong>s aires stipule que les aires <strong>de</strong>s triangles OAB, OBC et OCD sont égales. Or ceci est évi<strong>de</strong>nt<br />
par géométrie élémentaire puisque chacun <strong>de</strong> ces triangles a une hauteur h et qu’ils ont tous <strong>de</strong>s<br />
bases égales.