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42 4. Les forces macroscopiques<br />
Notons enfin qu’il est artificiel <strong>de</strong> distinguer la force <strong>de</strong> friction <strong>de</strong> la force normale N, car les <strong>de</strong>ux<br />
sont exercées par les mêmes objets formés <strong>de</strong>s mêmes atomes! Au total, on peut parler <strong>de</strong> la force<br />
<strong>de</strong> réaction R d’un objet au contact d’un autre objet, cette force ayant une composante normale<br />
N et une composante longitudinale égale à la force <strong>de</strong> friction.<br />
Force <strong>de</strong> viscosité<br />
Lorsqu’un objet se déplace dans un flui<strong>de</strong> (gaz ou liqui<strong>de</strong>), le milieu exerce généralement une force<br />
<strong>de</strong> résistance, opposée à la vitesse <strong>de</strong> l’objet. On doit distinguer ici <strong>de</strong>ux types <strong>de</strong> résistance : (i) celle<br />
causée par la viscosité du milieu et (ii) celle associée à la turbulence <strong>de</strong> l’écoulement <strong>de</strong>rrière l’objet<br />
en mouvement. La viscosité d’un flui<strong>de</strong> se manifeste lors <strong>de</strong> l’écoulement <strong>de</strong> ce flui<strong>de</strong> à proximité<br />
d’une surface ou d’un objet ou, ce qui est équivalent, lors du mouvement d’une surface ou d’un<br />
objet dans le flui<strong>de</strong>. La force <strong>de</strong> résistance visqueuse au mouvement d’un objet est proportionnelle<br />
à la vitesse <strong>de</strong> l’objet et est a peu près opposée à celle-ci. Dans le cas d’un objet sphérique <strong>de</strong> rayon<br />
R, cette force est donnée par la loi <strong>de</strong> Stokes :<br />
F vis. = −6πRηv (4.6)<br />
où η est appelé coefficient <strong>de</strong> viscosité et varie d’un flui<strong>de</strong> à l’autre, ainsi qu’en fonction <strong>de</strong> la<br />
température et <strong>de</strong> la pression. Pour un objet non sphérique, la force <strong>de</strong> résistance n’est exactement<br />
opposée à la vitesse que si l’objet possè<strong>de</strong> une symétrie <strong>de</strong> rotation autour <strong>de</strong> l’axe <strong>de</strong> la vitesse et<br />
le facteur 6πR est alors remplacé par le coefficient approprié. Pour tous les autres objets, la force<br />
<strong>de</strong> résistance n’est qu’approximativement dans la direction opposée à v et peut causer sur l’objet<br />
<strong>de</strong>s mouvements <strong>de</strong> rotation, etc.<br />
Tableau 4.1 Coefficients <strong>de</strong> viscosité <strong>de</strong> divers flui<strong>de</strong>s, en poise. Un poise vaut 0,1 kg/(m.s). Tous<br />
les flui<strong>de</strong>s sont à 20 ◦ C, sauf où indiqué.<br />
flui<strong>de</strong> η flui<strong>de</strong> η<br />
eau (0 ◦ ) 1,792×10 −2 air (0 ◦ ) 1,71×10 −4<br />
eau 1,005×10 −2 air 1,81×10 −4<br />
eau (40 ◦ ) 0,656×10 −2 air (40 ◦ ) 1,90×10 −4<br />
alcool (0 ◦ ) 0,367×10 −2 hydrogène (0 ◦ ) 0,89×10 −4<br />
glycérine 8,33 ammoniac (gaz) 0,97×10 −4<br />
huile <strong>de</strong> castor 9,86×10 −2 CO 2 1,46×10 −4<br />
Si la vitesse <strong>de</strong> l’objet dépasse une certaine limite – qui dépend <strong>de</strong> la forme <strong>de</strong> l’objet et du<br />
milieu dans lequel il se déplace – l’écoulement du flui<strong>de</strong> autour <strong>de</strong> l’objet entre dans un régime<br />
turbulent, caractérisé par l’appartion <strong>de</strong> tourbillons et <strong>de</strong> volutes sur plusieurs échelles <strong>de</strong> distance. 2<br />
L’apparition <strong>de</strong> ces tourbillons cause <strong>de</strong>s baisses <strong>de</strong> pression <strong>de</strong>rrière l’objet et cette différence <strong>de</strong><br />
pression se manifeste par une force <strong>de</strong> résistance, dite force <strong>de</strong> traînée, généralement proportionnelle<br />
au carré <strong>de</strong> la vitesse <strong>de</strong> l’objet. Cette force s’oppose grosso modo à la vitesse <strong>de</strong> l’objet, mais elle<br />
n’est exactement opposée à la vitesse que si l’objet présente une symétrie <strong>de</strong> révolution autour<br />
<strong>de</strong> la direction <strong>de</strong> sa vitesse, comme pour la force <strong>de</strong> viscosité. Dans ce cas, la force <strong>de</strong> résistance<br />
totale (viscosité + traînée) peut s’écrire<br />
F = −F (v) v = −F (v)ˆv (4.7)<br />
|v|<br />
2 La turbulence est le mécanisme par lequel l’énergie <strong>de</strong> l’écoulement d’un flui<strong>de</strong> est convertie en chaleur.<br />
L’étu<strong>de</strong> <strong>de</strong> la turbulence est très complexe et constitue un champ actif <strong>de</strong> recherche, alors que l’étu<strong>de</strong> <strong>de</strong><br />
l’écoulement laminaire (c’est-à-dire sans turbulence) est un domaine classique <strong>de</strong> la physique, bien établi<br />
<strong>de</strong>puis plus <strong>de</strong> cent ans.