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64 5. Applications <strong>de</strong>s lois du mouvement<br />
Problème 5.4<br />
Vous êtes responsable d’un canon anti-char situé à l’origine. Un char ennemi est situé à une distance d, sur<br />
l’axe <strong>de</strong>s x (r = dˆx) à t = 0 et possè<strong>de</strong> une vitesse constante u = uŷ. Votre canon peut tirer un obus <strong>de</strong><br />
vitesse v 0 (à la sortie du canon). Vous avez le contrôle sur l’angle <strong>de</strong> tir θ (mesuré par rapport à l’horizontale)<br />
et sur l’angle azimutal ϕ (la direction <strong>de</strong> tir dans le plan xy, mesurée par rapport à l’axe <strong>de</strong>s x). Le problème<br />
est <strong>de</strong> choisir θ et ϕ <strong>de</strong> façon à atteindre la cible. Les variables suivantes sont utiles : w = sin 2 θ et p = v 2 0 /g<br />
(p est la portée maximale du canon). On néglige complètement la résistance <strong>de</strong> l’air.<br />
a) Quelles sont les conditions à imposer sur d et u pour qu’il soit possible d’atteindre la cible?<br />
b) Montrez que, pour atteindre la cible, on doit choisir<br />
⎧<br />
⎫<br />
⎪⎨ ( ) u 2 [<br />
( ) ]<br />
w =<br />
2<br />
1 ⎪⎩ 1 − ±<br />
√ u 2 2 ( ) d 2⎪⎬ 1 − − et tan ϕ = 2uv 0 √ w<br />
v 0 v 0 p ⎪ ⎭ gd<br />
(indice : considérez s, la distance entre l’origine et le char au temps t où il est atteint, et exprimez s <strong>de</strong> <strong>de</strong>ux<br />
façons différentes). Quelle est la signification physique <strong>de</strong>s <strong>de</strong>ux solutions (+ et −) et, en pratique, laquelle<br />
<strong>de</strong>s <strong>de</strong>ux préféreriez-vous si vous étiez artilleur?<br />
c) Donnez une expression très simple pour θ et ϕ dans l’approximation u ≪ v 0 et d ≪ p (utilisez un<br />
développement <strong>de</strong> Taylor), pour les <strong>de</strong>ux solutions ci-haut (+ et −).<br />
Problème 5.5<br />
Considérons un pendule <strong>de</strong> masse m et <strong>de</strong> longueur l suspendu à un pivot<br />
fixe. Contrairement au cas étudié dans les notes <strong>de</strong> <strong>cours</strong>, ce pendule n’est<br />
pas contraint d’osciller dans un plan, mais peut se mouvoir dans les <strong>de</strong>ux<br />
directions perpendiculaires à la tige qui le suspend.<br />
θ<br />
z<br />
a) Supposons que l’amplitu<strong>de</strong> du mouvement du pendule est petite, c’està-dire<br />
que son angle d’inclinaison θ par rapport à la verticale est petit en<br />
tout temps. Montrez que l’équation du mouvement <strong>de</strong> ce pendule est alors<br />
approximativement donnée par<br />
l<br />
x<br />
y<br />
√<br />
a = −ω 2 g<br />
r ⊥ ω =<br />
l<br />
où r ⊥ est la projection du vecteur position sur le plan horizontal : r ⊥ =<br />
xˆx + yŷ.<br />
b) Montrez que la solution générale à cette équation du mouvement est<br />
m<br />
x(t) = A sin(ωt + α) y(t) = B sin(ωt + β)<br />
où A, B, α et β sont <strong>de</strong>s constantes qui dépen<strong>de</strong>nt <strong>de</strong>s conditions initiales.<br />
c) Quelles sont les conditions que ces constantes doivent respecter pour que le mouvement du pendule soit (i)<br />
linéaire (c’est-à-dire que l’oscillation soit contenue dans un même plan vertical) et (ii) circulaire (c’est-à-dire<br />
que le vecteur r ⊥ (t) trace un cercle dans le plan xy)?<br />
d) Supposons maintenant que le pendule est en mouvement circulaire, mais que son inclinaison θ par rapport à<br />
la verticale, quoique constante, ne soit pas nécessairement petite (cf. figure ci-<strong>de</strong>ssous). Exprimez la fréquence<br />
ω du mouvement circulaire en fonction <strong>de</strong> g, <strong>de</strong> l et <strong>de</strong> θ.