You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
78 6. Énergie et Travail<br />
Quel est l’avantage <strong>de</strong> procé<strong>de</strong>r <strong>de</strong> cette façon? Il est en général plus simple <strong>de</strong> calculer l’énergie<br />
totale d’un système avec contrainte (la contrainte dans le cas du pendule est que la longueur <strong>de</strong><br />
la tige est constante) que <strong>de</strong> résoudre toutes les forces agissant sur le système, car on n’a alors<br />
pas besoin <strong>de</strong> considérer la force <strong>de</strong> contrainte (la tension <strong>de</strong> la tige, dans le cas du pendule). En<br />
fait, la formulation <strong>de</strong> la mécanique en fonction <strong>de</strong> l’énergie cinétique et <strong>de</strong> l’énergie potentielle est<br />
l’objet <strong>de</strong> la mécanique <strong>de</strong> Lagrange et <strong>de</strong> la mécanique <strong>de</strong> Hamilton, étudiées dans les <strong>cours</strong> plus<br />
avancés.<br />
6.5 Énergie potentielle et stabilité<br />
Pour les fins <strong>de</strong> la présente discussion, considérons une particule qui se déplace en une seule<br />
dimension, décrite par une coordonnée x. Le champ <strong>de</strong> force est alors une simple fonction F (x) et<br />
la force pointe vers la droite si F > 0, vers la gauche si F < 0. Le potentiel <strong>de</strong> cette force est une<br />
fonction U(x) dont la dérivée est ainsi reliée à la force :<br />
F (x) = − dU<br />
dx<br />
(6.46)<br />
U(x )<br />
instable<br />
instable<br />
stable<br />
x 1 x 2 x 3<br />
x<br />
Figure 6.2. Points d’équilibres stable (x 2 ) et instable (x 1 et x 3 ) sur un graphique d’énergie potentielle<br />
en une dimension. Les flèches sur l’axe indiquent la direction <strong>de</strong> la force dans chacune <strong>de</strong>s régions.<br />
On dit que le point x 0 est un point d’équilibre si la force est nulle à cet endroit : F (x 0 ) = 0;<br />
autrement dit, si la dérivée du potentiel s’annule à x 0 . On qualifie l’équilibre <strong>de</strong> stable si, lorsqu’on<br />
déplace la particule légèrement <strong>de</strong> x 0 , la force tend à la faire revenir vers x 0 . Cette condition est<br />
remplie si la dérivée <strong>de</strong> la force est négative au point x 0 . En effet, en effectuant un développement<br />
<strong>de</strong> Taylor <strong>de</strong> F (x) autour du point x 0 , on trouve<br />
F (x) = F (x 0 ) + (x − x 0 )F ′ (x 0 ) + · · · (6.47)<br />
Dans l’hypothèse que F (x 0 ) = 0 et F ′ (x 0 ) < 0, la force est négative (c.-à-d. vers la gauche) si<br />
x > x 0 et positive (c.-à-d. vers la droite) si x < x 0 , ce qui correspond bien à la notion <strong>de</strong> stabilité.<br />
Dans le cas contraire, si F ′ (x 0 ) > 0, la force a tendance à éloigner la particule <strong>de</strong> x 0 si cette<br />
<strong>de</strong>rnière en est légèrement déplacée : l’équilibre est qualifié d’instable. En fonction du potentiel U,<br />
un point d’équilibre stable x 0 correspond aux conditions U ′ (x 0 ) = 0 et U ′′ (x 0 ) > 0, alors qu’un<br />
point d’équilibre instable correspond aux conditions U ′ (x 0 ) = 0 et U ′′ (x 0 ) < 0. Le développement<br />
<strong>de</strong> Taylor <strong>de</strong> l’énergie potentielle U(x) autour d’un point d’équilibre x 0 s’écrit<br />
U(x) = U(x 0 ) + 1 2 U ′′ (x 0 )(x − x 0 ) 2 + · · ·