You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
9. Moment cinétique et rotation <strong>de</strong>s corps 143<br />
Comme v i = ω ∧ r i , la gran<strong>de</strong>ur <strong>de</strong> v i est v i = ωρ i et donc<br />
∑<br />
K rot. = 1 2<br />
m i ω 2 ρ 2 i = 1 2 Iω2 , (9.49)<br />
i<br />
le résultat recherché. Vu que J z = Iω, on peut aussi écrire cette relation comme K rot. = J 2 z /(2I).<br />
Plus généralement, nous allons maintenant montrer que l’énergie <strong>de</strong> rotation d’un objet rigi<strong>de</strong> libre<br />
<strong>de</strong> tourner dans toutes les directions est donnée par la relation<br />
K rot. = 1 2 J · ω (9.50)<br />
Pour ce faire, calculons le produit scalaire du moment cinétique J i d’une particule <strong>de</strong> l’objet avec<br />
ω:<br />
J i · ω = m i (r i ∧ v i ) · ω<br />
= m i (ω ∧ r i ) · v i<br />
= m i v 2 i (v i = ω ∧ r i )<br />
(9.51)<br />
Nous avons utilisé ici la propriété cyclique (1.16) du produit triple et la relation v i = ω ∧ r i . Donc,<br />
l’énergie cinétique <strong>de</strong> rotation <strong>de</strong> l’objet peut s’écrire<br />
∑ ∑<br />
K rot. = 1 2<br />
m i vi 2 = 1 2<br />
J i · ω , (9.52)<br />
i<br />
ce qui revient à la relation (9.50). Bien sûr, la relation (9.47) en est un cas particulier, applicable<br />
lorsque l’axe <strong>de</strong> rotation est fixe dans la direction z.<br />
Dans le cas d’un objet qui se déplace en même temps qu’il tourne autour <strong>de</strong> son centre <strong>de</strong> masse,<br />
comme par exemple un objet balancé qui roule sur un plan, l’énergie <strong>de</strong> rotation coînci<strong>de</strong> avec<br />
l’énergie interne qui figure dans le théorème <strong>de</strong> Koenig. L’énergie cinétique comporte alors <strong>de</strong>ux<br />
terme : l’un associée au mouvement du centre <strong>de</strong> masse (énergie cinétique <strong>de</strong> translation) et l’autre<br />
qu’on calcule par rapport au centre <strong>de</strong> masse : l’énergie cinétique <strong>de</strong> rotation.<br />
i<br />
y<br />
x<br />
M<br />
R<br />
θ<br />
Figure 9.4. Sphère en roulement sur un plan incliné.<br />
Exemple : objet sur un plan incliné<br />
Appliquons la relation (9.47) à l’étu<strong>de</strong> du mouvement d’un objet circulaire (une sphère, un cylindre<br />
ou un anneau) en roulement sur un plan incliné, tel qu’illustré sur la figure 9.4. Si l’objet roule sans<br />
glisser, sa vitesse <strong>de</strong> translation et sa vitesse angulaire <strong>de</strong> rotation sont reliées par la contrainte<br />
v = ωR. L’énergie cinétique <strong>de</strong> l’objet, d’après le théorème <strong>de</strong> Koenig, est la somme <strong>de</strong> l’énergie<br />
cinétique du centre <strong>de</strong> masse (l’énergie cinétique <strong>de</strong> tranlation 1 2 mv2 ) et <strong>de</strong> l’énergie cinétique par