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208 11. Relativité restreinte<br />
Problème 11.1<br />
Démontrez que l’application successive <strong>de</strong> <strong>de</strong>ux transformations <strong>de</strong> Lorentz <strong>de</strong> rapidités η 1 et η 2 (dans la<br />
même direction) est équivalente à une transformation <strong>de</strong> Lorentz <strong>de</strong> rapidité η 3 = η 1 + η 2 .<br />
Problème 11.2<br />
Un faisceau lumineux est émis avec un angle θ 0 par rapport à l’axe <strong>de</strong>s x ′ dans le référentiel S ′ qui se déplace<br />
à une vitesse vˆx par rapport au référentiel S. Montrez que l’angle θ du faisceau par rapport à l’axe <strong>de</strong>s x dans<br />
S est donné par<br />
cos θ = cos θ 0 + β<br />
1 + β cos θ 0<br />
(β ≡ v/c)<br />
Problème 11.3<br />
Considérons une source lumineuse qui, lors d’une brève explosion, émet <strong>de</strong> manière isotrope, c’est-à-dire qu’une<br />
quantité égale <strong>de</strong> lumière est émise dans toutes les directions, dans le référentiel <strong>de</strong> la source. Supposons<br />
maintenant qu’on observe cette source à partir d’un référentiel se déplaçant à une vitesse v vers la gauche<br />
par rapport à la source (la source se déplace donc à une vitesse vˆx vers la droite par rapport au référentiel<br />
<strong>de</strong> l’observateur). Soit θ l’angle entre une direction dans l’espace et l’axe <strong>de</strong>s x.<br />
a) Trouvez la proportion <strong>de</strong> lumière émise (du point <strong>de</strong> vue <strong>de</strong> l’observateur) entre l’angle θ et θ + dθ. Note :<br />
chaque angle θ définit un certain cône et cette question réfère donc à la lumière émise entre <strong>de</strong>ux cônes.<br />
b) À quelle vitesse doit se déplacer la source pour que la moitié <strong>de</strong> la lumière soit émise dans un cône soustendant<br />
un angle <strong>de</strong> 10 −3 radians? Cet effet est observé dans les accélérateurs <strong>de</strong> particules : le rayonnement<br />
émis par une particule accélérée est fortement confiné à un cône étroit dans la direction <strong>de</strong> la vitesse <strong>de</strong> la<br />
particule, comme si elle était munie <strong>de</strong> “phares”. . .<br />
Problème 11.4<br />
L’une <strong>de</strong>s raies spectrales les plus intense <strong>de</strong> l’hydrogène est notée H α et sa longueur d’on<strong>de</strong> est 656,1 nm. On<br />
peut détecter cette raie dans la lumière solaire. Si on se concentre sur <strong>de</strong>s points situés sur l’équateur solaire,<br />
aux extrémités gauche et droite du disque solaire, on trouve une différence <strong>de</strong> longueur d’on<strong>de</strong> <strong>de</strong> 9 × 10 −12 m.<br />
En supposant que cette différence est causée par l’effet Doppler, estimez la pério<strong>de</strong> <strong>de</strong> rotation du Soleil sur<br />
lui-même. Le diamètre du Soleil est 1,4×10 9 m.<br />
Problème 11.5<br />
Après le paradoxe <strong>de</strong>s jumeaux, voici celui du sauteur à la perche et <strong>de</strong> la grange. Un sauteur à la perche<br />
court à une vitesse v proche <strong>de</strong> celle <strong>de</strong> la lumière en tenant sa perche <strong>de</strong> longueur L bien horizontale. Il entre<br />
dans une grange ouverte au <strong>de</strong>ux bouts, elle aussi <strong>de</strong> longueur L. Le fermier qui l’observe se dit : “puisque la<br />
perche est contractée d’un facteur √ 1 − v 2 /c 2 en raison <strong>de</strong> sa vitesse, elle va pouvoir entrer tout entière dans<br />
la grange à un moment donné”. Le coureur, au contraire, se dit : “La grange se dirige vers moi à une vitesse<br />
v; elle est donc contractée d’un facteur √ 1 − v 2 /c 2 et la perche ne pourra entrer tout entière dans la grange<br />
à aucun moment”. Lequel <strong>de</strong>s <strong>de</strong>ux a raison? Expliquez.