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40 4. Les forces macroscopiques<br />
La dépendance linéaire <strong>de</strong> la force dans le déformation est appelée loi <strong>de</strong> Hooke. La constante k<br />
est simplement appelée “constante élastique” ou “constante du ressort”.<br />
Remarquons cependant que la valeur <strong>de</strong> k ne dépend pas que <strong>de</strong> la composition du ressort, mais aussi <strong>de</strong> sa<br />
longueur! En effet, si un ressort <strong>de</strong> constante k est coupé en <strong>de</strong>ux parties égales, chacune <strong>de</strong>s <strong>de</strong>ux parties aura<br />
une constante élastique <strong>de</strong>ux fois plus gran<strong>de</strong>. Pour voir ceci, imaginons justement qu’un ressort comprimé<br />
d’une longueur ∆l est en fait la juxtaposition <strong>de</strong> <strong>de</strong>ux ressorts i<strong>de</strong>ntiques, chacun comprimé d’une longueur<br />
1<br />
2<br />
∆l. Comme chacun <strong>de</strong>s ressort exerce à l’une ou l’autre <strong>de</strong> ses extrémités la même force que le ressort<br />
original (qui peut dire, à l’extrémité du <strong>de</strong>uxième ressort, si la force qu’il exerce est la sienne propre ou celle<br />
du ressort entier? la distinction n’a pas <strong>de</strong> sens), la constante k ′ du <strong>de</strong>mi-ressort est donc telle que<br />
k∆l = k ′ ( 1 2 ∆l) =⇒ k′ = 2k (4.2)<br />
Bref, la constante <strong>de</strong> ressort k est en fait inversement proportionnelle à la longueur d’équilibre du ressort,<br />
la constante <strong>de</strong> proportionnalité B étant maintenant une caractéristique propre du matériau dont est fait le<br />
ressort et <strong>de</strong> la façon dont le ressort est enroulé :<br />
k = B l 0<br />
(4.3)<br />
Force <strong>de</strong> contrainte<br />
Lorsqu’un objet est contraint <strong>de</strong> se mouvoir le long d’une surface, le long d’un fil, etc., une force<br />
mécanique est nécessaire pour imposer cette contrainte. Cette force est souvent appelée force<br />
normale, parce qu’elle est dirigée dans la direction perpendiculaire au mouvement permis à l’objet.<br />
Par exemple, un objet contraint <strong>de</strong> se mouvoir sur un plan horizontal subit une force exercée par<br />
ce plan et opposée à la force <strong>de</strong> gravité qui le tire vers les bas. Physiquement, cette force normale<br />
est la somme <strong>de</strong>s forces exercées par les molécules du plan sur les molécules <strong>de</strong> l’objet à l’interface.<br />
La gran<strong>de</strong>ur <strong>de</strong> cette force s’ajuste en conséquence <strong>de</strong> la somme <strong>de</strong>s forces qui lui sont opposées, <strong>de</strong><br />
manière à ce qu’aucun mouvement ne soit possible dans la direction perpendiculaire au plan, vers<br />
l’intérieur <strong>de</strong> celui-ci. On peut considérer une telle force <strong>de</strong> contrainte comme une force élastique<br />
<strong>de</strong> constante k extrêmement élevée, <strong>de</strong> sorte qu’une très gran<strong>de</strong> force peut être exercée sans qu’une<br />
déformation soit perceptible. À moins d’avis contraire, on supposera dans ces notes qu’il n’y a pas<br />
<strong>de</strong> force d’adhésion qui pourrait empêcher que l’objet perdre contact avec le plan, s’il est tiré vers<br />
le haut.<br />
Force d’étirement ou tension<br />
On rencontre souvent en mécanique <strong>de</strong>s situations où une force est “transmise” par l’intermédiaire<br />
d’une cor<strong>de</strong> ou d’un fil. L’origine physique <strong>de</strong> cette force est bien sûr la cohésion intermoléculaire et<br />
intramoléculaire <strong>de</strong>s fibres qui forment la cor<strong>de</strong>. La notion <strong>de</strong> tension peut facilement être l’objet<br />
<strong>de</strong> confusion et requiert une définition claire. Considérons la figure ci-<strong>de</strong>ssous, qui illustre une cor<strong>de</strong><br />
qu’on imagine divisée en secteurs, telle un saucisson finement tranché :<br />
F BC<br />
A B C<br />
F BA