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30 3. Les lois du mouvement<br />
<strong>de</strong>s champs électrique et magnétique, peut transporter <strong>de</strong> la quantité <strong>de</strong> mouvement, <strong>de</strong> l’énergie,<br />
du moment cinétique, etc.<br />
3.5 Centre <strong>de</strong> masse<br />
Les trois lois <strong>de</strong> Newton formulées ci-haut s’appliquent au sens strict à <strong>de</strong>s points matériels seulement.<br />
Or les objets <strong>de</strong> la vie courante ne sont en aucun cas <strong>de</strong>s points et il est important <strong>de</strong><br />
comprendre comment les lois <strong>de</strong> Newton peuvent être formulées pour s’appliquer à <strong>de</strong>s objets<br />
macroscopiques.<br />
Premièrement, nous ferons l’hypothèse que tout objet peut être considéré comme un ensemble <strong>de</strong><br />
points matériels, même si cet ensemble peut contenir un nombre astronomique <strong>de</strong> points (ex. 10 23 ).<br />
Après tout, les particules élémentaires sont physiquement ponctuelles (elles n’ont aucune structure<br />
interne, par définition) et tout objet est ultimement une collection <strong>de</strong> particules élémentaires.<br />
Dorénavant, ce que nous appellerons un système ou un objet sera simplement un ensemble <strong>de</strong><br />
particules considérées, elles, comme ponctuelles. Il est bien important <strong>de</strong> comprendre qu’un système<br />
n’occupe pas nécessairement une région bien définie et fixe <strong>de</strong> l’espace et que sa forme peut changer<br />
avec le temps. 4<br />
La quantité qui tient lieu <strong>de</strong> position à un objet macroscopique est son centre <strong>de</strong> masse, ou centre<br />
d’inertie, défini comme le vecteur suivant<br />
R cm ≡<br />
∑ N<br />
i=1 m ir i ∑<br />
i m i<br />
= 1<br />
M tot.<br />
N ∑<br />
i=1<br />
m i r i (3.2)<br />
où r i désigne la position et m i la masse <strong>de</strong> la i me particule du système (i = 1, 2, . . . , N). M tot.<br />
désigne la masse totale ∑ i m i. Le centre <strong>de</strong> masse est donc la position moyenne <strong>de</strong>s particules du<br />
système, pondérée par la masse <strong>de</strong> chaque particule.<br />
La vitesse du centre <strong>de</strong> masse, notée V cm , s’obtient simplement en calculant la dérivée par rapport<br />
au temps <strong>de</strong> R cm :<br />
V cm = dR cm<br />
= 1 ∑<br />
m<br />
dt M i v i (3.3)<br />
tot.<br />
De même, l’accélération A cm du centre <strong>de</strong> masse est<br />
A cm = dV cm<br />
dt<br />
i<br />
= 1 ∑<br />
m<br />
M i a i (3.4)<br />
tot.<br />
Donc la quantité <strong>de</strong> mouvement (ou impulsion) totale d’un objet s’exprime comme la masse totale<br />
M tot. fois la vitesse du centre <strong>de</strong> masse :<br />
i<br />
P tot. =<br />
N∑<br />
m i v i = M tot. V cm (3.5)<br />
i=1<br />
4 Par exemple, en appliquant les lois <strong>de</strong> la mécanique au mouvement d’une fusée, il faut inclure dans le<br />
système la fusée elle-même et le carburant qu’elle contient et qu’elle brûle à chaque instant. Dans ce cas, les<br />
gaz s’échappant <strong>de</strong>s moteurs <strong>de</strong>meurent toujours dans le système, même s’ils ne sont plus contenus dans la<br />
fusée. Autrement dit, aucune particule ne peut entrer ou sortir du système étudié sans qu’on ait à modifier<br />
les règles <strong>de</strong> mécanique que nous allons énoncer.