You also want an ePaper? Increase the reach of your titles
YUMPU automatically turns print PDFs into web optimized ePapers that Google loves.
196 11. Relativité restreinte<br />
w<br />
S<br />
v<br />
L<br />
O<br />
(A)<br />
w<br />
S<br />
L<br />
v<br />
O<br />
(B)<br />
Figure 11.4. Schéma <strong>de</strong> l’effet Doppler non relativiste. En (A), la source est en mouvement alors qu’en<br />
(B), c’est l’observateur qui est en mouvement. Dans les <strong>de</strong>ux cas le milieu <strong>de</strong> propagation est au repos.<br />
Le signal se propage à la vitesse w vers la droite. Le signe <strong>de</strong> v est positif tel qu’illustré.<br />
Effet Doppler non relativiste : observateur en mouvement<br />
Considérons maintenant une source au repos par rapport au milieu <strong>de</strong> propagation du signal et un<br />
observateur qui se dirige vers la gauche à une vitesse v. La fréquence perçue par l’observateur est<br />
maintenant<br />
(<br />
f = f 0 1 + v )<br />
(11.52)<br />
w<br />
Rappelons encore une fois la démonstration <strong>de</strong> cette formule : la distance L entre <strong>de</strong>ux impulsions<br />
est L = wT 0 , mais le temps T écoulé entre <strong>de</strong>ux réceptions par l’observateur est tel que L =<br />
(w + v)T . Donc<br />
f = 1 T = w + v<br />
L<br />
= w + v = f<br />
wT 0<br />
(1 + v )<br />
0 w<br />
(11.53)<br />
Encore une fois, la fréquence apparait plus élevée à l’observateur qui s’approche <strong>de</strong> la source et<br />
moins élevée à celui qui s’en éloigne.<br />
Effet Doppler relativiste<br />
Les <strong>de</strong>ux formules (11.50) et (11.52) sont différentes, ce qui signifie qu’on peut distinguer une source<br />
en mouvement d’un observateur en mouvement. La raison est qu’il existe un référentiel préférentiel,<br />
celui du milieu <strong>de</strong> propagation. Or, la théorie <strong>de</strong> la relativité part du principe qu’un tel référentiel<br />
(celui <strong>de</strong> l’éther) n’existe pas pour la lumière. Les formules (11.50) et (11.52) doivent donc être<br />
fausses pour la lumière se propageant dans le vi<strong>de</strong>! En fait, la formule relativiste correcte pour<br />
l’effet Doppler <strong>de</strong> la lumière dans le vi<strong>de</strong> est<br />
√<br />
1 + v/c<br />
f = f 0 (11.54)<br />
1 − v/c<br />
cette formule coïnci<strong>de</strong> avec la moyenne géométrique <strong>de</strong> (11.50) et (11.52) pour w = c. La<br />
démonstration est simple. On peut reprendre le raisonnement qui a mené à l’Éq. (11.50), sauf<br />
que la pério<strong>de</strong> T 0 doit être remplacée par la pério<strong>de</strong> mesurée dans le référentiel <strong>de</strong> l’observateur,<br />
c’est-à-dire T 0 γ > T 0 , en raison <strong>de</strong> la dilatation du temps. Le résultat est donc<br />
f = 1 T = c L =<br />
c<br />
(c − v)T 0 γ = f √<br />
0<br />
√1 1 − v2 /c<br />
1 − v/c<br />
2 + v/c<br />
= f 0<br />
1 − v/c<br />
(11.55)