Create successful ePaper yourself
Turn your PDF publications into a flip-book with our unique Google optimized e-Paper software.
9. Moment cinétique et rotation <strong>de</strong>s corps 139<br />
Le vecteur vitesse angulaire ω est une caractéristique du mouvement <strong>de</strong> rotation instantané <strong>de</strong><br />
l’objet rigi<strong>de</strong>, c’est-à-dire qu’il est commun à tous les points <strong>de</strong> l’objet.<br />
9.5 Rotation autour d’un axe fixe : moment d’inertie<br />
Nous allons considérer dans cette section un objet rigi<strong>de</strong>, maintenu en rotation autour d’un axe invariable,<br />
soit par une contrainte mécanique (par exemple, un essieu), soit par un con<strong>cours</strong> favorable<br />
<strong>de</strong> conditions initiales. 2<br />
Supposons que l’axe <strong>de</strong> rotation coïnci<strong>de</strong> avec l’axe <strong>de</strong>s z. Nous allons premièrement démontrer que<br />
la composante J z du moment cinétique le long <strong>de</strong> cet axe est proportionnelle à la vitesse angulaire<br />
ω <strong>de</strong> rotation :<br />
J z = Iω (9.30)<br />
La constante <strong>de</strong> proportionnalité I est appelée moment d’inertie et dépend <strong>de</strong> la distribution <strong>de</strong><br />
masse <strong>de</strong> l’objet autour <strong>de</strong> l’axe <strong>de</strong> rotation :<br />
I = ∑ i<br />
m i (x 2 i + y2 i ) = ∑ i<br />
m i ρ 2 i (9.31)<br />
Ici, ρ i est la coordonnée cylindrique radiale <strong>de</strong> la i me particule <strong>de</strong> l’objet. Seule compte dans le<br />
moment d’inertie la distance ρ par rapport à l’axe <strong>de</strong> rotation.<br />
Pour démontrer ces relations, utilisons la relation (9.28) appliquée à i me particule <strong>de</strong> l’objet :<br />
v i = ω ∧ r i . Le fait que l’objet soit rigi<strong>de</strong> nous assure que la vitesse angulaire est la même (en<br />
gran<strong>de</strong>ur et direction) pour toutes les particules qui forment l’objet. Le moment cinétique <strong>de</strong> l’objet<br />
par rapport à un point sur l’axe <strong>de</strong> rotation est alors<br />
J = ∑ i<br />
= ∑ i<br />
= ∑ i<br />
m i r i ∧ v i<br />
m i r i ∧ (ω ∧ r i )<br />
m i<br />
{<br />
ωr<br />
2<br />
i − r i (r i · ω) } (9.32)<br />
où nous avons utilisé la formule du double produit vectoriel : A ∧ (B ∧ C) = B(A · C) − C(A · B).<br />
La composante en z <strong>de</strong> cette relation est<br />
J z = ∑ i<br />
m i<br />
{<br />
ωr<br />
2<br />
i − z i (r i · ω) } (9.33)<br />
Comme r i · ω = ωz i et ri 2 = ρ2 i + z2 i , on trouve<br />
J z = ∑ i<br />
m i (ωr 2 i − ωz2 i ) = ω ∑ i<br />
m i ρ 2 i , (9.34)<br />
tel qu’annoncé.<br />
C.Q.F.D.<br />
2 Nous verrons plus tard qu’un objet rigi<strong>de</strong> libre <strong>de</strong> contraintes ne tourne pas, en général, autour d’une axe<br />
fixe, même si son moment cinétique est constant.