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9. Moment cinétique et rotation <strong>de</strong>s corps 155<br />
Problème 9.12<br />
Supposons qu’une version ‘économique’ <strong>de</strong> la station spatiale ait été<br />
mise en orbite. Elle est constituée <strong>de</strong> <strong>de</strong>ux modules i<strong>de</strong>ntiques <strong>de</strong> masse<br />
m, reliés l’un à l’autre par un long filin <strong>de</strong> longueur L. L’ensemble<br />
tourne à une vitesse angulaire ω par rapport au milieu du filin (le<br />
centre <strong>de</strong> masse), ce qui cause une gravité artificielle dans chacun <strong>de</strong>s<br />
modules. On peut ici négliger l’influence <strong>de</strong> la Terre, <strong>de</strong> sorte que le<br />
référentiel <strong>de</strong> la station est approximativement inertiel.<br />
m<br />
ω<br />
L<br />
m<br />
a) Quelle est la tension du filin, en fonction <strong>de</strong> m, L et ω?<br />
b) Par acci<strong>de</strong>nt, les fusées d’appoint <strong>de</strong> l’un <strong>de</strong>s modules se mettent en marche, à puissance maximale, pendant<br />
un très court laps <strong>de</strong> temps, donnant un module une impulsion supplémentaire P dans le sens <strong>de</strong> sa vitesse à<br />
ce moment-là. Décrivez le mouvement subséquent <strong>de</strong> la station : donnez la vitesse V du centre <strong>de</strong> masse <strong>de</strong><br />
la station, en supposant qu’elle était nulle au départ (on se place dans le référentiel initial <strong>de</strong> la station) et la<br />
nouvelle vitesse angulaire ω ′ , si elle est différente <strong>de</strong> ω.<br />
Problème 9.13<br />
Au baseball, lorsqu’un batteur frappe la balle, il doit instinctivement<br />
choisir le bon point d’impact P pour ne pas sentir une<br />
y<br />
trop gran<strong>de</strong> réaction du bâton sur ses mains. Dans ce problème,<br />
nous idéalisons un peu cette situation et supposons que l’impact<br />
<strong>de</strong> la balle se produit au point P, à une distance b du centre <strong>de</strong><br />
z x<br />
masse C, alors que le bâton est tenu au point A, à une distance<br />
a du centre <strong>de</strong> masse. On écrit le moment d’inertie du bâton A<br />
C P<br />
par rapport à un axe (sortant <strong>de</strong> la page) passant par C comme<br />
I 0 = Mk 2 , où k est le rayon <strong>de</strong> gyration du bâton. Trouvez la<br />
relation entre a, b et k pour que la réaction du bâton au point A<br />
a<br />
b<br />
soit nulle. Indice : supposez que la bâton est dans l’espace, sans que personne le tienne, et que la balle entre en<br />
collision avec lui au point P. Après la collision, le bâton aura un mouvement <strong>de</strong> translation et un mouvement<br />
<strong>de</strong> rotation par rapport à son centre <strong>de</strong> masse. Utilisez la conservation <strong>de</strong> la quantité <strong>de</strong> mouvement et du<br />
moment cinétique pour déterminer la position du point A dont la vitesse sera nulle immédiatement après la<br />
collision. Expliquez pourquoi c’est à ce point que le batteur <strong>de</strong>vrait tenir le bâton.<br />
Problème 9.14<br />
Une boule <strong>de</strong> billard <strong>de</strong> rayon R roule sans glisser sur le tapis et rebondit<br />
sur le bord <strong>de</strong> la table, où elle percute un bourrelet à une hauteur h.<br />
Quelle doit être la valeur <strong>de</strong> h pour que la boule rebondisse sans glisser le<br />
moindrement sur la surface <strong>de</strong> la table? Vous <strong>de</strong>vez supposer que la force<br />
exercée par le bourrelet sur la boule est horizontale.<br />
Indice : la force F exercée par le bourrelet sur la boule dépend du temps<br />
d’une manière compliquée, mais cela n’a pas d’importance puisque c’est<br />
l’impulsion donnée à la boule par le bourrelet qui compte. De même, le<br />
moment cinétique donné à la boule par le bourrelet est proportionnel à<br />
cette impulsion.<br />
R<br />
h<br />
Problème 9.15<br />
Les phénomènes en jeu au billard peuvent assez bien se comprendre une fois qu’on tient compte <strong>de</strong> la rotation<br />
<strong>de</strong>s boules et du frottement avec le tapis. Considérons un cas très simple : la boule blanche roule sans<br />
glisser, à une vitesse v 0 , et entre en collision avec une autre boule initialement au repos. Pour simplifier, nous<br />
supposerons que le paramètre d’impact est nul, <strong>de</strong> sorte que le mouvement <strong>de</strong> translation <strong>de</strong>s <strong>de</strong>ux boules<br />
s’effectue en une dimension. Cependant, le processus <strong>de</strong> collision est si rapi<strong>de</strong>, qu’il n’affecte que les vitesses<br />
<strong>de</strong>s boules, sans affecter <strong>de</strong> manière immédiate leurs vitesses angulaires, <strong>de</strong> sorte qu’immédiatement après la<br />
collision, les <strong>de</strong>ux boules glissent sur le tapis (la condition <strong>de</strong> roulement n’est pas satisfaite). En supposant<br />
une force <strong>de</strong> frottement dynamique f au contact du tapis et <strong>de</strong>s boules, obtenez une expression pour les<br />
vitesses finales <strong>de</strong>s <strong>de</strong>ux boules (v ′ et v ′′ ), après que le frottement ait fait son oeuvre, et calculez la fraction