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70 6. Énergie et Travail<br />
Énergie potentielle gravitationnelle<br />
Considérons par exemple une particule se déplaçant uniquement le long <strong>de</strong> l’axe vertical z, en<br />
présence du champ gravitationnelle uniforme −g (composante en z). D’après la définition (6.1), on<br />
trouve ici<br />
∫<br />
U(z) = − (−mg)dz = mgz + cst. (6.5)<br />
En fixant la constante d’intégration à zéro, l’énergie conservée est alors<br />
(<br />
E = 1 2 mv2 + mgz v = dz )<br />
dt<br />
(6.6)<br />
Comme exemple d’application, considérons un objet lancé du sol (z = 0) à la verticale avec une<br />
vitesse initiale v 0 . On <strong>de</strong>man<strong>de</strong> <strong>de</strong> déterminer la hauteur maximale h atteinte par l’objet. L’énergie<br />
<strong>de</strong> l’objet est au départ (z = 0) purement cinétique : E = 1 2 mv2 0 . Au sommet <strong>de</strong> sa <strong>cours</strong>e (z = h)<br />
l’énergie est purement potentielle car v = 0 à cet endroit et donc E = mgh. Comme l’énergie est<br />
toujours la même, on trouve<br />
1<br />
2 mv2 0 = mgh =⇒ h = v2 0<br />
2g<br />
(6.7)<br />
Énergie potentielle élastique<br />
Considérons maintenant un ressort <strong>de</strong> constante k susceptible d’étirement ou <strong>de</strong> compression dans<br />
la direction x et choisissons l’origine au point d’équilibre du ressort. La force exercée sur une masse<br />
m attachée au ressort est alors F (x) = −kx (le signe − vient <strong>de</strong> ce que la force s’oppose au<br />
déplacement). La définition (6.1) entraîne alors<br />
∫<br />
U(x) = − (−kx)dx = 1 2 kx2 (6.8)<br />
et l’énergie totale <strong>de</strong> la particule est<br />
E = 1 2 mv2 + 1 2 kx2 (6.9)<br />
Supposons maintenant que le ressort soit comprimé d’une longueur d et qu’il soit ensuite relâché.<br />
On désire connaître la vitesse maximale v max <strong>de</strong> l’objet lors <strong>de</strong> son oscillation. Il suffit alors d’égaler<br />
l’énergie <strong>de</strong> l’objet au maximum <strong>de</strong> la compression, alors que v = 0, à l’énergie <strong>de</strong> l’objet lorsque<br />
x = 0, quand l’énergie potentielle est minimale et l’énergie cinétique maximale. On trouve alors<br />
√<br />
k<br />
E = 1 2 kd2 = 1 2 mv2 max =⇒ v max = d = ωd (6.10)<br />
m<br />
où ω est la fréquence d’oscillation naturelle du ressort.<br />
6.2 Dimension supérieure à un<br />
À la sous-section précé<strong>de</strong>nte, nous avons démontré que si une particule se déplaçant en une seule<br />
dimension subit une force qui ne dépend que <strong>de</strong> la position <strong>de</strong> la particule, alors on peut définir<br />
l’énergie potentielle (6.1) et l’énergie totale (6.3) est conservée. Nous allons maintenant généraliser<br />
ce résultat au cas d’une particule se déplaçant en plus d’une dimension, en particulier en trois<br />
dimensions.