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146 9. Moment cinétique et rotation <strong>de</strong>s corps<br />
pivot<br />
θ<br />
l<br />
CdM<br />
Figure 9.5. Pendule physique. Le centre <strong>de</strong> masse (CdM) est à une distance l du pivot. L’axe <strong>de</strong><br />
rotation sort <strong>de</strong> la page.<br />
La solution générale <strong>de</strong> cette équation est<br />
θ(t) = A cos(Ωt + φ)<br />
Ω ≡<br />
√<br />
Mgl<br />
I<br />
(9.69)<br />
Le mouvement du pendule est alors harmonique, comme dans le cas du pendule simple, mais<br />
l’expression <strong>de</strong> sa fréquence en fonction <strong>de</strong> la masse du pendule est différente. En fonction du<br />
rayon <strong>de</strong> gyration du pendule et <strong>de</strong> la position du centre <strong>de</strong> masse, le moment d’inertie par rapport<br />
au pivot est I = M(k 2 + l 2 ), ce qui nous permet d’écrire la fréquence d’oscillation comme<br />
Ω =<br />
√<br />
gl<br />
k 2 + l 2 (9.70)<br />
Plus le rayon <strong>de</strong> gyration k est petit par rapport à l, plus le pendule physique ressemble à un<br />
pendule simple, dont la fréquence d’oscillation est Ω = √ g/l.<br />
9.8 Mouvement <strong>de</strong> précession<br />
À moins qu’un objet rigi<strong>de</strong> ne soit contraint <strong>de</strong> tourner sur un axe fixe ou qu’aucun couple ne<br />
s’exerce sur lui, son moment cinétique J n’est en général pas constant en direction. Le cas le plus<br />
simple d’une variation dans l’espace du moment cinétique est celui d’un mouvement <strong>de</strong> précession,<br />
causé par un couple perpendiculaire au moment cinétique.<br />
L’exemple canonique est celui du gyroscope monté sur un pivot fixe (P),<br />
tel qu’illustré. Soit m la masse <strong>de</strong> cet objet, I son moment d’inertie par<br />
rapport à son axe <strong>de</strong> symétrie (A) et h la distance entre le centre <strong>de</strong><br />
masse et le pivot. Le gyroscope est en rotation sur son axe à une vitesse<br />
angulaire ω. Dans cette configuration, l’objet subit un couple. En effet,<br />
plaçons l’origine au pivot P. La seule force contribuant au couple est alors<br />
le poids mg <strong>de</strong> l’objet, qui s’applique au centre <strong>de</strong> masse, et la gran<strong>de</strong>ur<br />
du couple produit est mgh sin ψ. Ce couple est perpendiculaire à la fois à<br />
la verticale et à l’axe A : tel qu’illustré, il sort à peu près <strong>de</strong> la page.<br />
eˆ<br />
A<br />
ω<br />
ψ<br />
Ω<br />
zˆ<br />
P<br />
Le moment cinétique <strong>de</strong> l’objet est essentiellement dirigé le long <strong>de</strong> l’axe A. En fait, on doit faire ici<br />
l’approximation que la rotation du gyroscope sur son axe est rapi<strong>de</strong> en comparaison du mouvement