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142 9. Moment cinétique et rotation <strong>de</strong>s corps<br />
<strong>de</strong> la i e particule <strong>de</strong> l’objet par rapport à l’axe qui passe par le centre <strong>de</strong> masse. En fait, tous ces<br />
vecteurs sont projetés sur le plan xy (leur composante en z est éliminée), <strong>de</strong> sorte que |R cm | = d.<br />
On a bien sûr la relation ρ i = R cm + ρ ′ i et le moment d’inertie I est<br />
I = ∑ i<br />
m i ρ 2 i<br />
= ∑ i<br />
m i (R cm + ρ ′ i )2<br />
= ∑ m i (R 2 cm + 2R cm · ρ ′ i + (ρ ′ i) 2 )<br />
i<br />
= Md 2 + 2R · ∑<br />
m i ρ ′ i + I 0<br />
i<br />
(9.43)<br />
Dans la <strong>de</strong>rnière équation, la somme n’est autre que la projection sur le plan z = 0 <strong>de</strong> la position<br />
du centre <strong>de</strong> masse et ce, dans le repère où le centre <strong>de</strong> masse est à l’origine. Cette somme est donc<br />
nulle et le résultat recherché s’ensuit.<br />
Comme exemple d’application du théorème <strong>de</strong> l’axe parallèle, calculons le moment d’inertie d’une<br />
tige <strong>de</strong> longueur L par rapport à un axe perpendiculaire à la tige et passant par l’une <strong>de</strong> ses<br />
extrémités. On trouve alors<br />
I = M(L/2) 2 + 1<br />
12 ML2 = 1 3 ML2 (9.44)<br />
Notons que le moment d’inertie par rapport au centre <strong>de</strong> masse est souvent exprimé <strong>de</strong> la manière<br />
suivante :<br />
I 0 = Mk 2 , (9.45)<br />
où M est la masse <strong>de</strong> l’objet et où k est le rayon <strong>de</strong> gyration <strong>de</strong> l’objet (k a les unités d’une<br />
longueur). C’est en fait la distance quadratique moyenne <strong>de</strong>s particules <strong>de</strong> l’objet à l’axe passant<br />
par le centre <strong>de</strong> masse. Autrement dit, k est le rayon d’un anneau équivalent ayant la même masse<br />
et le même moment d’inertie que l’objet considéré. Bien sûr, le rayon <strong>de</strong> gyration fait référence à<br />
une direction particulière pour l’axe <strong>de</strong> rotation : un objet a <strong>de</strong>s rayons <strong>de</strong> gyration différents dans<br />
<strong>de</strong>s directions différentes. En fonction du rayon <strong>de</strong> gyration, le théorème <strong>de</strong> Huygens s’exprime<br />
ainsi :<br />
I = M(k 2 + d 2 ) (9.46)<br />
√<br />
1<br />
Par exemple, le rayon <strong>de</strong> gyration d’un disque plein <strong>de</strong> rayon R est<br />
2R, alors que le rayon <strong>de</strong><br />
√<br />
2<br />
gyration d’une sphère pleine <strong>de</strong> rayon R est<br />
5 R.<br />
9.6 Énergie cinétique <strong>de</strong> rotation<br />
Nous allons maintenant démontrer qu’un objet <strong>de</strong> moment d’inertie I en rotation à une vitesse<br />
angulaire ω possè<strong>de</strong> une énergie cinétique K rot. associée à cette rotation, donnée par<br />
K rot. = 1 2 Iω2 = J 2 z<br />
2I<br />
(9.47)<br />
Démontrons cette relation : l’énergie cinétique est bien sûr donnée par<br />
∑<br />
K rot. = 1 2<br />
m i vi 2 (9.48)<br />
i